范式dk=a_1x_1+a_2x_2+…+a_nx_n的解法

令d,a_1,…,a_n为非负整数,K是使(1)dk=a_1X_1+a_2X_2+…+a_nX_n,X_i≥0,i=1,…,n成立的最小正整数.(1)式叫做d关于a_1,a_2,…,a_n的范式,简称n元范式.在文[1]、文[2]中,对n=2的情形,给出了范式的解法.本文在此基础上,解决n(>2)元范式的解法.     

极限（lim n→∞ln n√n!/n=-1）的四个解答

在文[1]中,孙家永先生给出了极限lim n→∞ ln n√n!/n=-1的一个解答,本文再提供四个解答:第一个解答的思想来自孙家永先生[1]和常庚哲先生[2];第二个解答似乎更加"初等",其思想源于数学大师华罗庚在文[3]中对沃利斯(Wallis)公式的推导;第三个解答非常简捷,读者将从中看到施笃兹(O.Stolz)定理(见文[4])的"巨大威力";第四个解答最有意义,"各色各样题解之类的书"[1]提供的那个解答的理论依据是什么?这里做了详细的论述.     

时滞差分方程的振动准则

考虑差分方程 :xn+ 1-xn+pnxτ(n) =0 ,n=0 ,1,2… ,其中τ :N→Z是单调不减的 ;τ(n) 相似文献   

硼砂标定盐酸的滴定曲线方程

硼砂是一种优良的基准物质,但国内外分析化学教科书中均没有给出其滴定曲线方程。“关于盐酸滴定碳酸钠和硼砂的中和曲线及其计算”一文对其进行了研究,结果是: q′/100=N′/N·N·K′v/1 K′v [H~ ]-[OH~-]/N′ [OH~-]-[H~ ]上述(1)式是把文献[1]的(21)式代入(22)式所得的结果。其中q′/100是经体积校正后的滴入比;N′与N分别是盐酸与硼砂的当量浓度;K′=[OH][HBO_2~-]/[BO_2~-]=     

单位球面Sn+p(1)(p＞1)中具有非零平行平均曲率向量的闭子流形

利用文 [1]的方法 ,研究了单位球面中具有非零平行平均曲率向量的闭子流形 ,得知在其第二基本形式长度平方与其平均曲率满足一定的条件下 ,闭子流形为小球面 ,Clifford环面 .H(r) 环面或Veronese曲面 ,改进了文 [3]的结论 ,在n =2时 ,弄清了Sn p(1)中高斯曲率K =0 ,13(H2 1)的一类曲面具体性状 ,完善了文 [7]中的结论 .     

用简单连分数对实数的逼近(英文)

在本文中,我们证明了以下定理:设 r>0是一个常数。如果对n≥3,a_(n+1)≥S 并且 a 有 n+3阶收敛,同时 P相似文献   

n维欧氏空间的两个几何不等式

文章[1]利用代数方法建立了有限点集的一类几何不等式,给出了n维欧氏空间中k(k≤n)维单形的一些不变量的关系式;该文作者又在文[2]中将著名的涉及到两个三角形的Neubery—Peode不等式推广到n维欧氏空间的任意两个单形。本文将从另一角度给出n维欧氏空间中的两个关于两个任意单形的不等式(定理1及定理2),而且作为这两个不等式的特例,可导出另一些不同于文[1]中的不变量之间的关系式。     

sum from m=1 to n(m~k)求和公式系数的计算

(一)引言关于自然数连续n项k次幂的求和公式,有不少同志在研究,并得到了很多成果。如余炯沛同志在文[1]中,证明了sum from m=1 to n (m~k)的和是n的k+1次多项式;赵建林等同志在文[2]中,找到了求和的统一关系式;著名数学家陈景润等在文[3]中,给出了k=1,2,…,20的求和公式。但上述成果中,有的没有指出求和公式中系数之间的关系,有的虽然指出了系数之间的内在连系,但其表述方式和实际计算均较复杂.笔者对sum from m=1 to n(m~k)求和公式中的系数,进行     

有关指数e及Stirling公式的不等式

文中给出了(1 1／n)^n的级数展开式，利用此展开式得到比文[1、2、3、5、6]中更确切的关于指数e的不等式,应用这些不等式，加强了Carleman不等式和Hardy不等式，并且证明了文[4]中提出的Stirling公式。     

用Belman不等式证明某些不等式

<正>文[1]推广了Bellman不等式,即当A、B为n阶Nermite矩阵时,Bellman不等式仍然成立,即等号当且仅当A=αB或B=0(α为实常数)时成立.本文应用Bellman不等式,迅速地证明了某些不等式,并使一些著名的不等式都可以由Bellman不等式得出.     

关于有限群同构类的猜想

文[1]论证n阶群同构类的个数在1000以内的存在性.本文推广到2000,即设f(n)为n阶群同构类的个数,证明等式f(n)=k,(1k2000)中n的存在性.进而得到一个猜想:当有限群同构类的个数为有限数时,都是可以证明等式f(n)=k中的n的存在性.     

关于“复分析的中值理论”一文的评注

文[1]的定理1是[1],[2]的立论基础,它是文“Grace定理的一个推广”(见《高等数学》,2:1(1986)中的一个结果。而定理1是不成立的,有反例如下:f(x)=e~z,a=0,b=2πi,则f(z)是复平面上的初等解析函数,虽然f(0)=f(2πi)=1,但对复平面上任何一点z,都有(e~z)′=e~z≠0。文[1]引理1也是不成立的,令F(z)=e~z-1,a=0,b=2πi,n=0,即可明了。不仅如此,即使在实轴上定义的可微函数,只要其值域超出了实数系,中值定理便不再     

一族解析函数的单叶、星象和凸象半径

设M=f(z):f(z)=z sum from n=2 to ∞ a_z~n,|a_n|≤C~n,(C_n)~(1/n)=1。文[1]给出了当C_n=n和C_n=K时族M的单叶半径,文[2]给出了这两个族的星象半径,也给出了它们的凸象半径的下界估计。本文得到了M的单叶(星象、凸象)半径,从而[1]、[2]中的结论是其特殊情形,并完成了[2]中未完成的工作. 我们证明了     

关于(0,1)Hermite插值

关于结点组{x_中}_1~(民+1)C[-1,1],我们考虑2n+1阶的Hermite插值过程H_(2n+1)(f,x):C_([-1,1]~1→C_[-1,1]~1。众所周知,并非对任何函数f(x)∈C_[-1,1]~1,都存在在[-1,1]上一致地成立。 现在取{x_k=cos[(2k-1)π/(2n+1)]}_1~(n+1),此时的2n+1阶Hermite插值过程H_(2n+1)(f,x),有,‖H′_(2n+1)(f,x)‖=O(n‖f′‖),其中‖f′‖=(?)|f′(x)|,因此对于函数f(x)∈C_([-1,1]~2,(1)式在[-1,1]上都一致地成立。记     

关于樊畿泛函不等式

文献[1]所载的ky Fan不等式为:(1)其中0相似文献   

多项式xn-bx-a的二次不可约因式

设n>4,fb(x)=xn-bx-a∈Z[x],其中a,b≠0,n∈N,a,b∈Z.讨论b=±1时fb(x)的二次不可约因式.证明x6-x-a在Z[x]中没有二次不可约因式;若f-1(x)在Z[x]中有二次不可约因式,除了n≡2(mod 3),a=-1,g(x)=x2+x+1情况外,必有n=5,a=±6或n=13,a=±90,且g(x)=x2±x+2.     

Legendre零点为节点的Hermite-Fejér插值

关于Legendre多项式零点为节点的Hermite.Fejer插值算子,文[1]指出,对于f(x)∈C[-1,1],在(-1,1)的任意内闭区间上,H—F算子一致收敛于f(x)。由于Legendre多项式零点不像Tchebyshev多项式零点那样能用显式表出,因此,对其逼近阶的估计稍为困难.崔明根在[2]中给出的逼近阶估计为O(1)1/(1-x~2)ω(f,1/(n~(1/2)))本文给出进一步估计,得到逼近阶为O(1)1/(1-x~2)ω(f,(lnn)/n),这里ω(f,δ)的为函数f(x)连续模。记1>x_1~(n)>x_2~(n)>…>x_2~(n)>-1为n阶Legendre多项式L_n(x)的n个零点,{C_k~(n)}_k~n=1为[-1,1]上Legendre-Gauss数值积分系数,则有     

常微分方程中积分因子的若干性质

本文主要给出积分因子的若干性质,为我们提供了求方程积分因子的一些方法,较文[4]有关问题的解法简洁,且有规律可循。可说是文[1]、[2]、[3]关于求方程积分因子方法的补充和推广。 若方程 M(x,y)dX+N(x,y)=0, (1)的左端恰是某一函数n(x,y)的全微分,即 加du(x,y)≡M(x,y)dx+N(x,y)dy,则方程(1)称为全微分方程(或叫恰当微分方程),这时u(x,y)(或u(x,y)=C是方程(1)的通积分。     

级数符号与极限符号的强可交换性

在文[1]的基础上，讨论并给出了使式子limn→∞∞/∑/i=1|ai^(n)|-limn→∞ai^(n)|＝0成立的条件。     

S~(n·p)(1)中平均曲率平行的子流形

S~(n+p)(1)是n+p维单位球面,M~n是S~(n+p)中的平均曲率平行的紧致子流形,P>1。在[4]中Simons证明了:M~n是S~(n+p)(1)中的紧致极小子流形,其第二基本形式长度处处不大于n/(2-(1/p)),则M~n是全测地的。文[1]推广了这个结果。本文将改善[1]的结果并给出数量曲率,李奇曲率和截面曲率的限制条件。