D0实验e~＋e~-前后不对称及弱混合角sin~2θW测量

我们在1.96TeV质子-反质子Tevatron对撞机D0实验中,测量了pp→Z/γ→e＋e-过程末态电子电荷前后不对称分布.通过这一过程,我们测量了基本物理常数弱混合角sin2θW=0.2309±0.0008（stat.）±0.0006（syst.）,以及Z玻色子与up-/down-轻夸克V-A耦合常数.这是迄今为止与轻夸克相关有效弱混合角、以及Zqq相互作用常数最精确的测量结果,从而为检验标准模型提供了新的实验标准.     

溪流岩生明叶藓生境及有性生殖特性

采用野外调查和室内观察相结合的方法,对溪流岩生明叶藓的生境和有性生殖系统进行了系统分析.(1) 明叶藓的生境特殊,生长在溪流岩石表面,一部分个体经常处于淹水状态下,大部分个体间断性地生长于淹水状态下.(2) 明叶藓雌器苞中的颈卵器平均数量为（18.2±6.2）个(N=30),雄器苞中精子器平均数量为（8.3±2.7）个(N=30);孢子体的平均长度为（1.8±0.17）cm(N=20),蒴柄的平均长度为（1.6±0.16）cm(N=20),孢蒴的长度为（0.2±0.02）cm(N=20).(3) 明叶藓的孢子体发育时期为每年6-9月,其中6月为胚发育时期,7月份为孢蒴形成期,8-9月为孢子成熟期.     

强子对撞中测量J/Ψ极化的方法

描述测量 J/Ψ介子极化的方法,该方法能够测量质心能量为 10 TeV(或以上)的质子对撞中产生的 J/Ψ 介子的极化参量随其横向动量的变化, LHC 上的 CMS 探测器收集到的前 50 pb^-1 的数据就可以完成这项测量。研究了用于提取极化参量α 的拟合过程的误差,并分析了相应的测量精度。该方法的测量精度受到统计误差和系统误差的影响, 其量级为αstat < 0.13, αsyst < 0.01。在费米实验室的 CDF 实验上曾进行过 J/Ψ极化的测量, 其结果与非相对论 QCD 理论预言不符,在 CMS 上进行的再次测量将为这项研究提供更充足的信息。     

■半轻衰变

基于高亮度的重味物理实验中对Υ(nS)测量潜在的前景,在标准模型中详细研究了以树图贡献为主的■半轻衰变,给出这些衰变过程的分支比,轻子极化不对称和前后不对称,以及一些重要的比值R■和F■(n=1,2).最终的数据结果表明■半轻衰变有较大的分支比,且量级为10~(-10)～10~(-9),有望被实验观测到.     

Υ（1S,2S）→B_c~*lν_e半轻衰变

基于高亮度的重味物理实验中对Υ(nS)测量潜在的前景,在标准模型中详细研究了以树图贡献为主的Υ(1S,2S)→B_c~*lν_e半轻衰变,给出这些衰变过程的分支比,轻子极化不对称和前后不对称,以及一些重要的比值R_(Υ(nS))~((L))和F_(Υ(nS))~L(n=1,2)．最终的数据结果表明Υ(1S,2S)→B_c~*lν_e半轻衰变有较大的分支比,且量级为10~(-10)～10~(-9),有望被实验观测到．     

ηc→2g强衰变的有限顶角修正及αs(mc)的确定

计算了 ηc 两胶子衰变宽度的有限顶角展开的修正 .通过数值计算 ,得到了 ηc 的零程近似的修正因子为 :γ=1 32 ,利用衰变宽度Γ (ηc 2g) ,抽出强耦合参数αs(mc) =0 2 8± 0 0 5 ,这个值与Γ (J/Ψ 3g)强衰变的顶角修正得到的结果一致 .而Γ (ηc 2g)的有限顶角修正没有Γ (J/Ψ 3g)大 .     

200 GeV下质子质子对撞过程中的η介子产额增强的模拟

应用PYTHIA产生器进行Monte Carlo模拟,分析了200GeV下的质子质子(p p)对撞过程中的不变产额,并对η衰变到γμ μ-的反应道进行了模拟.模拟结果表明,η的产额和衰变末态的μ子的产额之间有着线性关系.通过模拟估算了实验上因热密核物质中产额的增强而可能观测到的μ子对数,对实验观测和物理分析具有指导作用.该测量对检验手征对称理论有着重要的意义.     

Cr3+在 AlBr3·6H2O晶体中电子顺磁共振光谱的理论研究

采用半自洽场(Semi-SCF)Cr3+3d轨道径向波函数、点电荷模型和三级微扰方法,计算了AlBr3·6H2O: Cr3+晶体中Cr3+电子顺磁共振的g(g=1.9707)因子和零场分裂D(D=-0.0323),理论值与实验值(实验值g=1.976±0.001,D=-0.0325±0.0001)符合很好。并认为在AlBr3·6H2O: Cr3+晶体中取键长R(Cr3+—O2+)=0.191nm是合理的。同时Cr3+离子掺入AlBr3·6H2O中占据Al3+离子位置后,引起键角较小的改变,仅增加0.35°。     

Ac(2880)+ 2D波激发态的强衰变

在³P₀模型框架下,计算A_c(2880)⁺作为2D波激发态的衰变宽度和分支比,确定其量子态并探究内部激发模式.计算结果表明:A_c(2880)⁺有可能是2D激发态A_c2(3/2⁺),J^P=3/2⁺,且n_ρ=1、l_λ=2,为径向ρ激发、轨道λ激发的激发模式,总衰变宽度Γ_total=18.53 MeV,分支比比值R=Γ(Λ_c(2880)⁺→Σ_c(2520)π)/Γ(Λ_c(2880)⁺→Σ_c(2455)π)=0.16;也可能是2D激发态A’_c2(3/2⁺),J^P=3/2⁺,且n_λ     

单标记方法在psi(3686)重子对衰变中的应用研究

基于BOSS软件框架,利用5.06×108 psi(3686)蒙特卡罗样本,对单标记方法与遍举方法在psi(3686)重子对衰变测量开展了研究。结果表明在未考虑次级衰变分支比的情况下单标记方法探测效率达到了34.35%,而遍举方法探测效率仅有3.79%。通过对比两种方法得到的探测效率、信噪比、信号事例数等,我们发现单标记方法在粲偶素衰变到重子对末态的测量中具有更大的优势。     

Has the Higgs boson been discovered?

The standard model of particle physics describes the strong and electroweak interactions of fermions (spin-1/2), gauge bosons (spin-1) and a final vital ingredient--the spin-0 Higgs boson, which gives masses to the other particles. But the Higgs boson has yet to be discovered, and its own mass is not specified by the theory. There is some evidence (although statistically not very significant) for its detection at a mass of about 115 GeV/c2, from electron-positron interactions at LEP (the Large Electron Positron collider). Indirect methods can also be used to constrain the mass of the Higgs boson, because it affects other observable quantities (for example, the mass of the W boson and some measurable properties of the Z boson). An indirect determination of the Higgs boson mass from the most recent measurements of such quantities yields a value compatible with 115 GeV/c2, but with some important caveats arising from inconsistencies in the present data.     

一类具有转向点超曲面的奇摄动椭圆型方程边值问题

讨论了n维空间中如下一类具有转向点超曲面的奇摄动椭圆型方程的边值问题Lεu≡εLu ∑^ni=1fi(x1,……,xn)Эu/Эxi g(x1,……,xn)u=0,(x1,……,xn)∈Ω,u（x1,……,xn)│ЭΩ1=φ1(x1,……,xn-1),ai≤xi≤bi,u(x1,……,xn)│ЭΩ2=φ2(x1,……,xn-1),ai≤xi≤bi。其中：ε为一正参数,且L=∑ni,j=1aij(x1,……,xn)Э^2/ЭxiЭxj(aij=aji),∑ni,j=1aijξiξj≥λ∑ni=1ξ^2i,任意ξi∈R,i=1,2,……,n,λ＞0。利用多重尺度法和比较定理、就形坐标和抛物柱函数,研究了该边值问题解的渐近性态。     

集束型水冷微波消融天线的热场特性

 单一发射极的水冷却微波天线对于直径<3 cm 的肿瘤已有很好的治疗效果,但是对于体积较大的肿瘤治疗效果并不理想.本研究基于一种新型集束型微波天线,讨论在不同功率和时间下,有效消融区域的形态、温度分布等特性.采用不同微波功率和时间对离体牛肝进行消融,记录测温点的温度上升曲线,并测量消融尺寸.结果表明:15 min 内,40 W 最大消融面积为25.627±2.400 cm²,最大消融体积为81.655±3.500 cm³,消融区域横纵比0.660±0.020.15 min 内,60 W 最大消融面积为49.803±2.900 cm²,最大消融体积为244.965±4.000 cm³,消融区域横纵比0.777±0.010.当肿瘤横径<5.3 cm,纵径<6.9 cm时,建议使用40 W 的加热功率.当消融肿瘤体积较大,肿瘤形状为类圆形时,建议使用60 W 的加热功率.进行消融手术尽量使用小功率、长时间的治疗方式,可使临床医生准确控制消融范围,避免消融其他器官组织.     

具P（x）—增长条件的2m阶椭圆型方程弱解的存在性

利用广义Orlicz空间L^p(x)和W^m,p(x)(Ω）的基本理论,给出了具有非标准p(x)-增长条件的2m阶椭圆方程{∑1≤│α│≤m(-1)^│α│D^αAα（x,u,Du) g(x,u,Du)=f(x),x∈Ω,D^βu=0,x∈ρΩ,任意│β│≤m-1弱解在存在性。为证明本文的主要结论,还给出了形如W^j m,p(x)(Ω）→W^j,q(x)(Ω）的紧嵌入定理。     

微观sdIBM - 2下~(188)Os核的研究

本文在微观sdIBM - 2框架下 ,计算了1 88Os核的能谱、约化E2跃迁矩阵元、E2跃迁玻色子结构函数 (BSF)以及第一个 2 +态到基态的跃迁电荷密度 (TCD)。理论结果与实验值作了比较 ,理论能谱成功地再现了实验能谱 ,低能态间的约化E2跃迁矩阵元以及 2 +1 态到0 +1 态的跃迁电荷密度与相应的实验值符合也较好 ,表明此模型对该核的较低能态描述较为合理。     

TC理论与B—混合

本文应用动力学破缺理论讨论了B_d—B_d混合效应。动力学破缺弱电理论是指具有夸克与复合脣Goldstone(P.G)玻色子之间唯象耦合的最小Technicolor(TC)理论。PG玻色子对混合效应的贡献被QCD色因子所加强。PG玻色子的贡献在参数的较广范围内起着支配的作用。若KM矩阵元不取最小允许值,在PG玻色子质量及t夸克质量的一定取值范围内PG,玻色子与W玻色子的贡献之和可以对观测到的混合值给出满意的解释。     

基于原子与光场共振相互作用的W态融合

基于腔量子动力学(QED)系统,从N个原子和M个原子的W态中各取1个原子同时送入真空腔场,利用原子与腔场相互作用实现2个W态融合.当原子与腔场发生共振作用后,探测腔场.结果表明:若有1个光子,则初始的2个W态以一定概率融合为(N+M)个原子W态;若腔场中没有光子,则探测飞出2个原子,若2个原子中有1个原子处于激发态,则初始的2个W态以一定概率融合为(N+M-2)个原子W态;若2个原子均处于基态,则余下的(N-1)个原子W态和(M-1)个原子W态仍可按此方案循环融合.