SU(N)群生成元的矩阵结构和群结构常数的计算

本文探讨了SU(N)群的生成元的矩阵结构,提出了能大大简化SU(N)结构常数计算的新方法。并按此法设计了一个计算任意阶SU(N)群结构常数的通用程序,得到了SU(N)(N=2—15)结构常数fijk和dijk的数值结果。     

计算SO(N)群不可约张量表示维数的一种图形规则

推广了 H_(ey)提出的计算 SU(N)群不可约表示维数的简便方法(Hook Rule)得到了计算 SO(N)群不可约张量表示维数的一种图形规则。     

中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_Y与SU(N)群大统一

本文讨论了将中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_Y置入比SU(6)更高阶的SU(N)群的可能性,并比较仔细地讨论了SU(7)的情况,这时,在中性流方面仍保持与实验很好地符合,而质子寿命的理论值却有了改进。     

SU(3)群的C—G级数

本文利用Littlewood规则研究了SU(3)群的C—G级数,建立了计算这个级数中的不可约表示及其重数的普遍公式:     

大统一前子模型讨论(Ⅰ)

本文讨论了以SU(N)作大统一群的大统一前子模型,并列出了所有SU(N)群的所有反常相消和渐近自由的表示,给出了SU(N)大统一前子模型的一些可能的前子内容,并详细讨论了表示为(N—4)+日的SU(N)大统一前子模型,得到了g_N=(N—5)代夸克和轻子。     

用杨图计算SU(mn)SU(m)·SU(n)

本文用杨图计算了SU(mn)SU(m)·SU(n),并将杨图的方格数N=9的计算结果列表附于文后.     

单链SU(3)群积分的定积分表示

应用复变函数积分的最陡下降法,在弱耦合区将单链配分函数SU(3)群积分表示成一元实变函数的定积分,可以用数值计算方法很方便地求值。此法可以推广到计算格点规范理论中遇到几种有关的SU(3)群积分。     

SU(N)与SO(2N)代大统一模型分析

本文应用SU(N)×S与SO(2N)×S作为大统一规范群,对代大统一模型的各种方案进行了全面分析。我们的结论是:SU(7)×S,SU(8)×S,SO(14)×S和SO(16)×S是比较好的代大统一规范群。本文给出了SO(14)×S与SO(16)×S两个代大统一模型。它们容纳了四代通常费米子,并保持SU(3)c渐近自由性质。模趔保留了SO(10)模型中得到的全部好的结果,克服了标准大统一模型中“代“的困难。     

SU(4)群的C—G级数

本文利用Littlewood规则研究了SU(4)群的C—G级数,得到了确定这个级数中的不可约表示及其重数的普遍公式。本文还推广了取得到的结果,给出了确定U(4)群C—G数的普遍方法。     

计算SO(N)群不可约旋量表示维数的一种图形规则

推广了计算SO(N)群不可均张量表示的图形规则,得到了计算SO(N)群不可约旋量表示的图形规则。     

SO(6)群的C—G级数

本文利用SO(6)群和SU(4)群准同构,从SU(4)群的C——G级数,得出SO(6)群的C—G级数。     

SU(6)×U(1)型统一规范理论——SU(6)×U(1)型的群理论结构(Ⅰ)

用SU(6)×U(1)群来研究亚夸克统一规范理论及其规范粒子的传播性质,从而导出轻子族与夸克族的统一规范理论.本文着重建立SU(6)×U(1) 型亚夸克规范理论结构形式。     

建立在超色群SU(3)_(HC)×SU(3)′_(HC)里的Rishon和Texnishon的复合粒子模型

本文利用的结果,其中超色群为半单李群SU(3)_(HC)×SU(3)_(HC),超味群SU(n)_(Hf)中的n可为任何自然数。我们以SU(6)_(Hf)作为超味群,在大统一标度下把SU(n)_(Hf)分解为SU(3)_(TC)×SU(3)_C,因此出现色和Texnicolor,我们以此为Rishon和TexniRishon建立模型,并为复合夸克和Texni夸克建立模型。我们用此复合模型分析了SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(B-L)→U(1)_Y以及SU(2)_L×U(1)_Y→U(1)_(em)动力学对称性破缺,并分析了色轻子8重态、Texnicolor轻子8重态等偏外态。     

建立在超色群Su(3)_(HC)×Su(3)’_(HC)里的复合粒子模型

本文利用〔1〕和〔2〕的结果,超色群为半单李群SU(3)_HC×SU(3)′_HC,超味群为SU(6)_Hf。在分析动力学破缺时本文不用Texnicolor,而用〔3〕中的色六重编外粒子,本文并分析了相反的β衰变。     

G(2N)下限值公式的探讨

G(2N)表示偶数2N所有能表成不同Goldbach素数对的数目,而较为有意义的则是其下限值。本文针对前人已经得到的G(2N)准确公式和近似公式的局限性,给出了较为实用的计算G(2N)下限值的公式,并肯定了当2N增大时,G(2N)也随之增大,从而又进一步增强了该公式的实用性。     

Irr(G|N)与群的可解性

主要讨论了不可约特征标集Irr(G｜N)在限制条件下对正规子群N的可解性的影响,然后讨论了关于N的一些简单结构.得到了下面一些主要结果:定理1　设N G.若Irr(G｜N)中每特征标S单项,则N为S群.定理2　设N G.若Irr(G｜N)中每特征标χ,存在H≤G,λ∈Irr(H)使χ=λG,H/Kerλ可解,则N可解.定理6　设S为素数阶群的集合,N G,a=max(cd(G｜N)),若任意χ∈Irr(G｜N),χ(1)相似文献   

手征SU(3)夸克模型下的N和△重子谱

利用手征SU(3)夸克模型和三体理论方法,在考虑禁闭势带修正项和不带修正项两种情况下,计算了N和△重子质量.N和△重子谱的计算结果表明,增加修正项能改善一些计算值,但改善程度仍然不是很令人满意;SU(3)夸克模型能够很好描述重子的八重态和十重态,但不能很好地描述激发态的重子.为此,需考虑进一步改进理论模型、空间波函数、禁闭势以及海夸克成分.     

SU(N)各向同性连续Heisenberg模型的延拓结构和Kac-Moody代数

本文证明SU(N)各向同性连续Heisenberg模型在延拓结构的埋论框架内,可以由一个不完备的Kac-Moody代数生成.     

广义旗流形SU(5)/U3(1)×SU(2)齐性变爱因斯坦度量

利用李代数的知识可以计算旗流形M=SU(5)/U3(1)×SU(2)上非零的结构常数ckij,然后把非零的ckij代入Ricc张量的分量γ1,…,γ6.旗流形M上G不变的黎曼度量g是爱因斯坦度量当且仅当存在正常数e,使得γ 1=γ2=γ 3=γ4=γ5=γ6=e.利用计算Gr(o)bner基的方法得到爱因斯坦方程组有27个正的实数解,即广义旗流形M=SU(5)/U3(1)×SU(2)上有27个不变的爱因斯坦度量(在差常数倍的情况下),其中12个是凯莱爱因斯坦度量,15个是非凯莱爱因斯坦度量.     

SP(2n)群结构常数的分析表达式

本文给出了 SP(2n)群的结构常数的分析表达式,讨论了李群结构常数的统一性。