调和映照和Gauss映照

设C∞映照f:M→(?)在局部坐标下为f:(x~1,…,x~n)|→(f~1(x),…,f~m(z)),则称为f的张力场,称为f的能量密度,E(f)=∫_Me(f)*1称为f的能量(如果M紧致),映照f称为调和的,如果τ(f)(?)0。调和映照是能量泛函E:C~∞(M,(?))→R的临界点。     

关于黎曼空间的一类共形映照

对于二黎曼空间(M,g)和((■),(■)),若它们的度量张量满足其中ρ是x的任一纯量函数,则我们称M和(■)之间的这样的对应为共形映照。如所知,共形映照(1)为保圆映照的充要条件是函数ρ满足微分方程     

球面中等距浸入为2重调和映照的子流形

当M紧致时,Riemann流形间的2重调和映照f:M→N是2重能量泛函E_2(f)=∫_M‖τ(f)‖~2*1的临界映照,它的张力场τ(f)恰为Jacobi场。利用活动标架法,在目标流形N为单位球面S~(m p)(m=dimM,p=codimM)时,我们研究了2重调和的等     

相空间中运动微分方程的非Noether守恒量

研究力学系统相空间运动微分方程的非Noether守恒量，建立系统运动微分方程并给出Lie对称性的确定方程，得到非Noether守恒量的存在定理。举例说明结果的应用。     

非线性非保守连续系统的类能量守恒量

非保守系统的特征是能量不守恒, 为探讨非保守系统是否可能存在具有能量量纲和正定性的守恒量, 分析了计及几何非线性的轴向运动梁的弯曲振动. 基于系统的控制方程, 对于两端简支和固支两种边界条件, 证明了系统能量不守恒. 构造了具有能量量纲的正定量并证明该量在运动过程中守恒. 应用该守恒量证明了直线平衡位置的稳定性. 研究表明非线性非保守连续系统可能存在类能量守恒量.     

Levi—Civita张量密度的一个解析表示及其应用

Levi-Civita张量密度(以下简称L-C张量)是一个阶数与空间维数相同的完全反对称的张量。在n维度规空间中,它可定义如下:式中g为度规张量的行列式:g=|gik|。在张量代数与分析的计算中经常要用到有     

弱条件下Halley族迭代的收敛性

我们曾在Smale的点估计判据下得到整个Halley族迭代的收敛性定理。点估计判据假设被求零点的映照f在初始近似z_0的某个适当大的邻域内解析。按数值泛函文献的通常理解,这是强条件的假设,尽管这种假设对于实计算的复杂性研究有其特殊的需要。对于其迭代映照中涉及f的k阶导数(或差商)的迭代法,通常理解的弱条件是假设f在z_0的某个邻域有连续的k 1阶导数,就像Канторович关于Newton法的经典工作那样。弱条件下建立收敛性定理的最大困难是关于优映照正根存在的判定。由于优映照通常被选为多项式,所以在关于算法的理论中,这是一个已经被彻底解决的问题。但成功的收敛性定理要求把这种条件明快地表示出来,而不是只给出一种判定的算法。对照文献[6]的成功和文献[7]的差强人意,这是很明显的。长期以来,还没有能够在弱条件下建立Halley族迭代的收敛性定理,其困难就在于此。对原来意义的Halley法来说,已经建立不少弱条件下的收敛性定理,但不能令人信服地说哪个比哪个更好,其原因亦在于此。     

调和映照和全测地映照

设f:M→M＇是Riemaan流形间的C~∞映照,g＇是M＇的度量张量。若f的第一基本形式f~*g＇是丛⊙~2T*M中的平行截面,f便称为相对仿射映照。如把f的微分df视为f~(-1)TM＇-值的1-形式,f的第二基本形式B(f)就是共变微分▽df。当     

以E为广义坐标的电磁场的拉氏泛函

电磁场的拉格朗日函数通常是采用标势■和矢势A作为广义坐标的.但由于出现在麦克斯韦方程组中的场量不是(?)和A,而是电场E和磁场B,因而也可以考虑直接采用电磁场矢量来构造电磁场的拉格朗日函数.这里我们给出一个以电场E 为广义坐标、E 为广义速度的无源电磁场的拉格朗日泛函.从这个泛函定义     

Reinhardt域上解析映照的系数问题

本文考虑了C~n中Reinhardt域上单叶解析映照的系数问题。我们估计了定义在B_0(即上的凸映照的系数。并给出了凸映照及一类星形映照的系数的一些精确估计。     

关于调和同态的一个Bernstein型定理

设φ:M→N是Riemann流形间的光滑映照。如果φ将N上调和函数芽拉回到M上的调和函数芽,则称φ为调和同态。调和同态等价于水平弱共形调和映照。研究调和同态的文章已越来越多,尤其在低维流形情形(参见文献[3～7])。在文献[4]中,Baird和Wood证得:(ⅰ)任何从三维球面(S~3,g_(can))到一Riemann曲面N~2的非常值调和同态必为Hopf纤维化π:S~3→S~2与一个弱共形映照的复合。特别地,N~2=S~2。(ⅱ)任何从R~3到N~2的非常值调和同态是正交投影R~3→R~2与一个弱共形映照的复合。本文希望将此结果推广到高维,我们有     

场论在化学中的应用 Ⅰ.轨道对称守恒

按场论Noether定理若一相互作用体系始终存在某种对称性(么正对称变换),则对应地存在一守恒量,如该量守恒过程被允许。反之,禁阻。由此可得有关选择规则。本文即利用此原理分析具有点群对称性的体系,导出对应的守恒量(点称),并依此对轨道对称守恒原理作较深入探讨。较详细的论述见文献。     

C~n中星形映照的增长及1/4定理

1.五十余年前,Henri Cartan建议将一个复变数的几何函数论推广到多个复变数去。他特別提到了星形映照类及凸映照类是有兴趣去推广的课题。他指出了进行推广的困难所在,在多圆柱(同样对于超球)上双全纯映照的增长定理是不成立的。同时,他也观察到:对于正规化的双全纯映照不可能存在在原点的一个邻域为所有这样的映照所掩盖。也就是,不存在Koe-     

单面完整约束力学系统的Lie 对称性研究

研究了单面完整约束力学系统的Ｌｉｅ对称性和守恒量,给出了Ｌｉｅ对称性的确定方程、结构方程和守恒量形式,并研究了Ｌｉｅ对称性的逆问题．     

大气和海洋短期运动与守恒及非守恒格式的关系

针对大气和海洋系统的短期运动, 以一维浅水波方程为例, 对守恒格式与非守恒格式的计算稳定性进行了比较分析, 指出守恒格式与非守恒格式的计算稳定性在本质上是完全不同的. 在此基础上, 进一步讨论了大气和海洋系统的短期运动与守恒及非守恒格式之间的关系. 数值试验证明, 对大气和海洋系统的短期运动问题, 用所构造的平方守恒格式进行数值求解是稳定的, 而用中央差格式(CTCS)非守恒格式则是不稳定的. 所以用平方守恒格式解决这类问题有更多的优势.     

二维球面上的Codazzi张量

设M为Riemann流形,▽为其Levi-Civita联络。若M上二阶对称张量场A的共变导数▽A是三阶对称张量场,则称A是M的一个Codazzi张量。显然,这个概念来源于三维欧氏空间中曲面的第二基本张量,它满足经典的Codazzi方程。     

“弱”形式下的场流关系式

我们在以前的工作中讨论了复合场场论的基础,指出对于复合粒子可以有五种相等价但形式不同的S矩阵.进一步又假定由双粒子场算子对Bethe-Salpeter波函数的展开式出发从而导出了一系列“强”形式的场流关系式,其中包括轴矢流的部分近似守恒(PCAC),矢量为主(VMD),张量流的部分近似守恒PCTC…….这里所谓“强”,是     

Banach空间上线性算子的若干性质

[1]中指出,Banach空间上的有界线性算子把Bochner可积的抽象值函数(相应地Pettis可积函数)映照为Bochner可积函数(相应地Pettis可积函数)。我们在本文中指出,对于线性算子,上述命题之逆也真。也就是说,如果Banach空间上的线性算子把Bochner可积函数映照为Bochner可积函数(相应地把Pettis可积函数映照为Pettis可积函数),那末该线性算子必定有界。此外,我们还从Banach空间中级数的各种收敛性、取值在Banach空间中的向量测度的各种特性等方     

带有反常项的手征模型中H-变换、无穷多非定域守恒流及Kac-Moody代数结构

近年来,在1+1维手征(Chiral)模型中无穷多非定域守恒流的问题,已进行了相当多的讨论。人们引入了H-变换,从系统的拉氏量变分不变性,找到了该系统存在无穷多非定域守恒流的系统方案,从而便进一步揭示了与这种无穷多守恒流相联系的“隐藏”对称性。显然,在讨论低维可积场论方面这是一个重要问题。最近的发展是引入Witren反常项,以便     

一类Reinhardt域上双全纯映照为星形的充要条件

上局部双全纯为星形映照的充要条件。应用这个条件余其煌等给出了D,上双全纯星形映照的增长型定理及掩盖定理。本文给出更一般的Reinhardt域。