重粒子間的弱作用

用色散关系处理∧ P→N P过程中强作用的影响,其中忽略了k介子的强作用,对中間态作了近似。§1引言馬夏克等最先把普适費米弱作用,推广到重粒子之間,来解釋超子的衰变現象。等提出要解釋∧超子和Σ超子平均寿命的比例,必須考虑中間过程中强作用的影响,本文的目的是企图比較精确地处理∧ P→P N中强作用对弱作用的影响,我們如哥伯克一样用色散关系的方法处理,其中忽略了①k介子的强作用,因为g~2k/g~2π～0.1,②对中間态作了确定的近似。     

∧超子的輕子衰变

1。引言普适弱作用的形式提出之后,必須解决∧超子的輕子衰变問題。因为假如∧超子、核子和輕子間存在直接的弱作用,則衰变形式的η率可以直接算出。若忽略了∧和p之間的强作用,計算結果此实驗值大一个数量級[1]。但是由于目前观察到的事例不多,实驗結果仍不能看作是很确定的。本文用色散关系处理在这过程中强作用的影响,結果表明它的效应是不大的。     

π~+介子輻射衰变分枝比

一、引言費曼—盖尔曼和夏馬克森德香所提出的費米子之間普适弱作用理論应用于β衰变等弱作用现象得到很好的結果。中国科学院原子能所的同志利用費曼—盖尔曼等人提出的費米子普适弱作用哈密頓量密度及沙拉姆所提出的强相互作用哈密頓量密度,用截断方法来处理真空极化带来的无穷大,所算出K~+介子衰变的分枝比和实驗結果符合得不錯。本文中应用同样的方法来計算π~+介子的輻射衰变。π~+→e~++v+γ(1) π~+→μ~++v (2) 的分枝比。我們的結果是W_γ:W_μ=1.23×10~(-5)。目前实驗結果是W_γ:W_μ(?)10~(-4)。后来,我們发现用这种截断方法算出来的結果和利用规范不变性算出来的結果是一样的。考     

关于塔姆—唐可夫方法

当前量子場論的协变微扰方法,是不适用于处理强相互作用的,所有π介子、k介子、核子以及超子间的相互作用,都是强相互作用的。用协变微扰論方法,来处理关于π介子与核子散射的問題,其理論結果与实驗事实是不符合的;例如,微扰方法根本无法解釋(π—N)低能散射中所出现的共振峰。在目前对于处理强相互作用,还沒有普遍有效的計算方法,邱—劳方程及色散关系都是近年来关于这方面有成效的进展,不过离解决这个問題还相当远。塔姆及唐可夫(S. M.     

关于θ-τ难题新解

本文结合强子的夸克结构,对θ和τ介子的衰变作了进一步的分析,从而证明了θ和τ都是自旋为0宇称值为+1的同种粒子,这种粒子也就是通常所说的K介子。K介子的宇称值为+1,∧超子的宇称为-1,∧→ρ+π~-虽属衰变不对称的弱相互作用过程,但宇称仍然守恒,这些结论虽然都和当前公认的理论不同,但它不但能和K介子的夸克结构协调一致,而且还能和实验事实相一致,从而对θ-τ难题作出了新的解释。根据对θ和τ衰变的分析,本文还认为K介子的平均寿命应直接由衰变方式决定。     

中微子质量、电子和μ介子间湮没和π辐射衰变

本文討論了μ中微子的靜质量在各种过程中产生的效应,特别对电子和μ介子間的湮沒和π輻射衰变进行了分析,指出确定μ中微子质量的最有利的实驗     

π介子的輻射衰变

一、引言本文的目的是計算π介子的衰变过程π~+→e~++v+γ(1) 和π~+→μ~++v (2) 的相对几率。以前曾有不少作者討論过这問題。[1] [4]对这問題的注意主要是和以前实驗上沒有发现π~+→e~++v (3) 相联系的。这些工作指出对于A和V耦合,过程(1)的几率特别小,不会超过过程(3)的几率,而給出过程(3)和(2)的相对几率仍然大于当时实驗所允許的限度;至于其他耦合則給出与实驗完全不符的結果。不久以前实驗上証实了过程(3)的存在[5],并且所得的結果和費曼、盖尔曼以及馬夏克、森德香[6],[7]所提出的     

O~(16)核的μ~-俘获

引言: 自从Goldberger及Treiman等考虑到費米相互作用中的重正化效应并改进了Feynman及Gell-Mann;Sudarshan及Marshak所提出的普适V—A型相互作用以来,在β衰变的实验中已得到支持。因而进一步利用改进了的普适型费米相互作用来分析μ~-介子被原子核的俘获的过程,由此验証裸粒子V—A型費米相     

τ衰变振幅解析性

Ⅰ.引言τ衰变的能譜和角分布是提供低能π—π作用的实驗材料之一。一些作者曾經用色散关系处理这个問題,并且企图找出π—π散射长度的一些数值。本文的目的是利用費曼图解来研究τ衰变振幅的解释性,从而确定振幅的表示式。結果表明,在一定的近似下,通常的单重色散关系表示式成立。最后并討論了解色散关系所遇到的問題。     

新介子共振态和W_3羣的36度表示

本文从新介子共振态的实驗资料出发,引入了与U_3×U_3同型的W_3羣的36度表示。通过应用非弱相互作用的微扰理論,研究了对称破坏的影响;导出了属于SU_3羣的27度、8度、1度不可約表示之間的介子共振态质量关系,从而討論了这些新介子共振态质量譜,並与实验結果进行了比较。     

顶夸克和中性top介子的联合产生

在超出标准模型的新物理模型中 ,TC2模型是一个重要的候选者 ,其不仅提供了一种可能的电弱对称性破缺机制 ,并且可产生足够重的顶夸克质量 .TC2理论预言了三个 top介子πt± ,πt0 .top介子是 TC2理论中独有的可观察物理粒子 ,研究 top介子产生与衰变的可能的物理迹象对验证 TC2理论 ,探测新物理有非常重要的意义 .基于 TC2模型 ,我们研究了在高能正负电子对撞机上顶夸克和中性 top介子πt0 的产生过程 e+ e-→ ttπt0.顶夸克和中性 top介子有强的 Yukuwa耦合 ,它的形式为 :mt2 Ftνw2 - Ft2νw[KURtt KULtt* tLt Rπt0 + KUR…     

核子和O~-介子的内部波函数及电磁形状因子

(一) 核子的和π介子的——特別是核子的——电磁形状因子的实驗数据已經积累得相当多。这些数据可以作为人們探討核子和O~-介子內部結构的重要依据。文献用层子模型計算过核子的电磁形状因子,得到与实驗符合的質子中子磁矩比等結果,但是由于內部波函数未知,沒有研究过电或磁形状因子单独地和实驗比較的問題。在文献中列举了一些非相对論夸克模型計算核子电磁形状因子的工作。这一类計算的缺点在于不滿足相对論协变性的要求。目前电子質子弹性散射实驗的动量轉移平方已經达到几十个(GeV/c)~2,不考虑相对論效应显然是严重的問題。文献采用相对論諧振子型的內部波函数,得到与实驗符合的核子电磁形状因子。但是他們所用的內部波函数沒有Bethe—SalPeter振幅在能量复平面上要     

关于■介子与核子的相互作用

对强相互作用采取梯级近似的方法,求得了介子与核子的弹性散射及导致超子产生的过程的协变的积分方程组,利用弗利得荷蒙近似解这些积分方程,并应用麦卡锡和格临的方法消去解中的发散,在处理中计及了介子与超子的各种可能的字称的情况.本文同时给出了玻恩近似下的结果.我们所得到的解答反映出一个重要的结果,π介子相互作用在介子的过程中起着十分重大的影响.     

么正对称性理论中的流-流耦合弱相互作用

一、引言 近年来,利用么正对称性理论讨论基本粒子强相互作用的工作取得了很大的进展。这个理论也已被用到弱相互作用领域中来。Cabibbo假定了强相互作用粒子的弱流属于SU_3群的八维表示,并应用了所谓“单位长度”的假设较好地解释了轻子衰变问题。他的工作不仅统一地解释了介子和超子的轻子衰变几率,而且给出了对β衰变的矢量耦合常数(G_v)与μ衰变常数(G_μ)之间微小差异的满意解释。一系列作者应用八重态理论讨论了非轻子衰变问题,在某些假定之下,他们都得到了一个三角形关系(Lee氏三角形)。最近的实验表明,这一关系与实验符合得相当好。但所有这些工作实际上都只是考虑了有效的Yukawa型的非轻子弱相互作用,因而无法与轻子过程相联系。反之,若由Cabibbo所给出的流来计算非轻子衰变,所得几率至少比实验小一个数量级。(同时,由于Cabibbo理论中没有△S=-△Q的流,过程∑~+→n+π~+应通过复杂的强相互作用重正化效应而进行,不能直接作唯象处理。)     

QCD因子化框架下Β_s→PP衰变中湮灭图效应

CDF和LHCb实验组对Bs介子衰变中纯湮灭过程的测量揭示了大湮灭图贡献的存在.基于日益精确的B介子衰变测量实验结果,本文在QCD因子化框架下研究了湮灭图贡献的效应,对Bs系统中的湮灭图参数空间进行了拟合,并结合Bu,d介子衰变分析了湮灭图贡献对初态的味道依赖性.在本文得到的参数空间内,Bs→ππ,πK,KK衰变的理论结果与实验数据一致.然而,在目前的理论计算和实验精度下,湮灭图参数对初态味道的依赖性很难被严格辨别,即ΧiA对Bs和Bu,d系统仍可以是普适的.     

τ、τ’衰变的单π介子中间态模型

(1)在文献[1]中曾指出,下面的极点近似图形(图一),能对K,η的三π衰变方式的unlike介子实验能谱作出十分成功的解释。然而,如S.Hori[2]所指出的,这里将存在这样两个困难:即从极点近似的观点看来,我们没有理由不考虑(图     

确定Lorentz不变耦合模型中N~*-N+π~0有效耦合常数

采用核子共振态N*-核子N与中性介子π0强作用的Lorentz不变耦合模型,研究核子共振态N*-核子N-π0介子强衰变时树图阶及考虑了单圈顶角修正的衰变宽度理论计算式,与实验数据比较,得到精确到树图阶及精确到单圈顶角修正的有效耦合常数G(ⅠN*)和G(ⅡN*),并比较G(ⅠN*)和G(ⅡN*).在单圈顶角修正的理论计算中,最重要的工作是解析计算单圈重整化顶角函数AC(p,q).鉴于AC(p,q)属不可严格解析计算的超越代数函数(函数级数),对此,本文寻求出一个收敛性很好的这种函数级数,并完成有关解析计算.研究结果将为深入研究核子共振态N*-核子N-π0介子强相互作用奠定重要的理论分析与计算处理基础.     

Bc→PP衰变过程的微扰QCD计算

重味介子的弱衰变 ,尤其是非轻弱衰变一直是粒子物理学最前言研究课题之一 .在所有的重味介子中 ,Ｂｃ 介子是Ｂ介子家族中的最后一个成员 ,同时它也是唯一的一个由两个重夸克组成的介子 .正是由于它的这个特性 ,人们发现通过对它的弱衰变过程的研究不仅可以探测弱相互作用 ,而且也可以探测强相互作用 .尤其是随着ＫＥＫ和ＳＬＡＣ的Ｂ介子工厂的投入运行 ,精确计算这些过程的分支比变得越来越重要 ,因此吸引了人们广泛的注意并引起了极大的兴趣 .尽管到目前为止理论上对这些过程有很多的模型预测 ,但是理论计算结果具有很强的模型相关性 .…     

“亚基本粒子”的电荷和矢量介子的电磁衰变

组成基本粒子的“亚基本粒子”的电荷是整数还是分数,这是探讨基本粒子的结构时重要问题之一。看来这个问题可能从矢量介子的电磁衰变过程得到解答。在文献[1]中曾经指出矢量介子湮灭成为光子的顶点可以从海森堡表象直接导出。这意味着在这一计算中已经把各种强相互作用的重正化效应考虑在内。因而矢量介子的电磁衰变几率将只     

轻子领域中的盖尔曼—西岛法则和粒子电荷的二分量理论

本文通过对重子和轻子的全面分析对比,引进了弱奇异数概念,从而建立了一个和重子-介子族完全对称的轻子族盖尔曼-西岛法则.本文认为右旋独态电子和μ~-子都不存在,并提出用弱π介子代替中间玻色子的主张.