j-j耦合(j≤7/2)时的三粒子亲态比系数

本文定义j≤7/2时的j-j耦合三粒子亲态比系数(cfp),并导得用单粒子亲态比系数和双粒子亲态比系数表示它们的公式。L-S耦合时的三粒子亲态比系数将另文讨论。在j-j耦合方式中,组态(nj)~N中的N个电子的状态是用反对称波函数ψ(γ~NαJM)来表示的,这里J和M是总角动量及其第三分量。量子数α用以标记J值相同的不同状态。     

关于Li~63.56Mev-能级的寿命和He~6到Li~6基态的β-衰变

近来,实验已经对Li~6第一激发态3.56Mevγ-跃迁的寿命进行了测量。另外,实验也肯定,这一激发态和He~6以及Be~6的基态构成同一同位旋的三重态。因此,可以断言:从3.56Mev激发态到基态的M1-γ-跃迁约化矩阵元,可以从He~6到Li~6基态β-衰变的数据中计算出。在[3]的工作中,利用He~6到Li~6基态的β-衰变数据,和L-S耦合的波函数,计算了原子核矩阵元中径向波函数的积分平方,再将这一积分平方值,代入     

多原子极性半导体中体极化子的内部激发态

研究多原子极性半导体中强耦合体极化子内部激发态的性质，采用线性组合算符和么正变换方法计算多原子极性半导体中强耦合体极化子的基态能量，第一内部激发态能量和激发能量。     

三能级原子-场系统中原子的偶极平方压缩

研究了三能级原子与单模辐射真空场相互作用中原子的偶极平方压缩效应.运用数值计算方法讨论了辐射场与原子的2种耦合常数的相对大小以及原子的初始相干性对原子偶极平方压缩的影响.研究结果表明若初始原子处于基态或最高激发态,则相互作用系统在演化过程中不会出现原子的偶极平方压缩效应;当初始原子处于基态与最高激发态的相干叠加态时,系统在演化过程中可出现原子偶极平方压缩效应;原子偶极平方压缩的深度由反映初始原子相干性的位相因子决定;在其他条件一定时,若初始原子处于最高激发态的几率为1/4而处于基态的几率为3/4,则原子可呈现最佳偶极平方压缩效应;当辐射场与原子的2种跃迁耦合常数均不为0时,压缩量呈周期性变化;压缩量变化的周期由2种跃迁耦合常数的相对大小决定.     

多原子晶体中纯二维极化子的内部激发态

研究多原子晶体中纯二维电子与表面光学声子的相互作用性质，采用线性组合算符和幺正变换方法计算了多原子晶体中纯二维弱耦合极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量．结果表明：多原子晶体中纯二维极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量表示为耦合常数αn的幂级数，不仅包括不同支SO声子与电子耦合的能量，还包括不同支SO声子间相互作用贡献的附加能量．     

Kerr介质中耦合双原子与场相互作用的原子占居态几？…

研究了类克尔介质中初始时刻分别处于激发态和基态的耦合双原子与场相互作用过程,原子占居几率的量子动力学性质：讨论了Ｋｅｒｒ介质－场耦合系数μ、原子间偶极－偶极相互作用的耦合系数ｇａ及激发场强ｎ对它的影响。     

多原子晶体中体极化子的激发能量

研究多原子晶体中体极化子内部激发态的性质，采用么正变换和Huybrechts的方法计算了多原子晶体中弱耦合体极化子的激发能量．结果表明，体极化子的基态能量和激发能量表示为耦合常数a的幂级数。     

LiB激发态的ab initio CI研究

采用ａｂｉｎｉｔｉｏＣＩ方法对ＬｉＢ的激发态进行了计算，其热能曲线表明ａΠ，Π和＾１Σ＾＋态均对应于原子基态解离遂道，（２）＾１Σ＾＝对应于原子激发态解离隧道，这些态都是束缚态，＾３Π是基态。     

Kerr介质中耦合双原子与场相互作用的原子占居态几率的动力学性质

研究了类克尔介质中初始时刻分别处于激发态和基态的耦合双原子与场相互作用过程中，原子占居几率的量子动力学性质：讨论了Ｋｅｒ介质场耦合系数μ、原子间偶极偶极相互作用的耦合系数ｇａ及激发场强ｎ对它们的影响．结果表明：μ和ｇａ的增大，使原子与场的惯性作用减小，而ｎ的增强，则使原子的同步跃迁效应增强．     

K-型五能级原子的双重单光子电磁诱导透明

当一个Ξ-型三能级原子的中间态分别被两个控制光场耦合到另一个激发态和基态时,该原子的两个抽运光场所对应的吸收谱出现双重单光子透明.该吸收谱的性质与两个控制光场Rabi频率和基态非辐射衰变率有关.     

j—j偶合的Hund规则

本文从分析L-S偶合情况入手，导出Hund规则在j-j偶合中表述形式。对于j-j偶合，Hund规则的表述必须分为两部分，决定于a1和a2是否相等，即最低能级决定于相互作电子的jt和li的相对数值。     

同科电子L-S耦合原子态的确定

讨论了满足泡利原理的同科电子L-S耦合原子态量子数的组合规律，并用量子数组合法简单的确定同科电子L-S耦合的原子态。     

四层单电子量子点的低激发态能谱研究

用少体物理的方法研究处于外磁场中四层单电子垂直耦合量子点系统低激发态能谱随外磁场的变化关系。研究结果表明磁场的存在会导致基态出现不连续跃迁。量子点的耦合强度和电子之间的库仑相互作用对耦合量子点的基态跃迁有比较大的影响。     

原子核系统激发态量子相变与核子对转移强度

本文在相互作用玻色子模型框架下研究了U(5)-O(6)量子相变中的有限核系统的结构演化.通过与传统序参量-四极价核子对数占有率进行对比分析,本文检验了单极核子对转移强度在基态量子相变(形状相变)和激发态量子相变演化中的临界特征.研究结果表明,激发态量子相变的主要特征在有限核系统中可以得到很好的保持,而核子对转移强度不仅可以作为有效序参量来检测原子核基态量子相变,也可以用来检测与基态相变对应的激发态量子相变,进而从理论上论证了重核系统的集体振动谱中存在激发态量子相变现象的可能性.     

原子基态及其确定

原子基态是原子的所有状态中最富有特征的一个态,不仅在涉及到原子结构的理论中都要碰到它,而且在光谱学、物质结构等学科中也有广泛的应用。因为知道原子基态后,由它出发,结合幅射跃迁的选择定则,就可以很方便地计算出原子各激发态的谱项。所以原子基态的确定是有重要意义的。本文从推断原子基态的电子组态的泡里(Pauli)原理、能量最     

氦原子1s3p组态能量的变分计算

当氦原子处于基态((1s)^2组态)或第一激发态(1s2s、1s2p组态)时，其能量可用变分法计算，如果用变法计算氦原子第二激发态1s3p组态能量，则需要注意两个问题：一是由于氦原子第二激发态1s3p组态的两个电子处于不同的壳层，不能用计算基态能量中采用的单参数方法，同时，由于3P电子较远离原子核，对1s电子的影响较小，也没有必要用计算第一激发态中的双参数方法；二是要保证氦原子1s3p组态波函数与基态及第一激发态波函数的正交．基于以上两点，这里给出一种用变分法计算氦原子1s3P组态能量的具体方法，计算过程直观，计算结果与实验值相当接近．     

重轻介子的一种相对论方程

重味介子在强子谱研究中扮演着特殊的角色,它是含重夸克的最简单的强子体系.借助相对论性势夸克模型计算了各种D介子基态以及S波低激发态的能量,结果表明除了耦合道引起的质量移动外,赝标重味介子与矢量重味介子的质量分裂可归因于重轻夸克间的自旋耦合能.     

柱形量子线中极化子的性质

采用有效质量近似下的变分法，研究了柱形量子线中极化子在基态和第一激发态时的能量．数值计算结果表明：当量子线截面半径减小时，基态和第一激发态能量都将单调增加．     

抛物线性限制势量子点量子比特的振荡周期

在抛物量子点中电子与体纵光学声子强耦合的条件下，应用Pekar变分方法得出了电子的基态和第一激发态的本征能量及基态和第一激发态本征波函数．量子点中这样二能级体系可作为一个量子比特．当电子处于基态和第一激发态的叠加态时，计算出电子在空间的几率分布作周期性振荡．并且得出了振荡周期随受限长度及耦合强度的变化关系．     

原子基态及其确定

原子基态是原子的所有状态中最富有特征的一个态,不仅在涉及到原子结构的理论中都要碰到它,而且在光谱学、物质结构等学科中也有广泛的应用。因为知道原子基态后,由它出发,结合幅射跃迁的选择定则,就可以很方便地计算出原子各激发态的谱项。所以原子基态的确定是有重要意义的。本文从推断原子基态的电子组态的泡里(Pauli)原理、能量最低原理和洪德(Hund)定则出发,接着说明确定原子的光谱项的法则;之后,介绍一种较简便的确定原子基态的方法——“杨氏图”(young diagram),导出原子基态的谱项表