强子碰撞与强子结构

本文讨论了在强子的小横动量碰撞过程中反映出来的结构效应,着重对重组合模型和价了模型进行了评述。     

超高能强子—强子散射总截面计算

强子-强子散射,在超高能情况下,点模型预期其总截面趋于一个不变的常数。然而实验数据却表明总截面随能量的增大而上升,说明强子具有结构性。许多作者用不同的观点和方法,计算过p-p、p-K散射总截面,得出了与实验基本相符的结果。 本文将把作者之一提出的强子中亚夸克的动量分布函数和强子中夸克的动量分布函     

高能强子—强子碰撞中的多重产生(英文)

本文对强子—强子非衍射散射中的三火球模型作了总结性的评述。这一模型是在西欧中心CERN质子—反质子对撞机(SPS)的最新实验结果的基础上提出来的。这些结果包括:快度中心区的带电多重数满足KNO标度无关性,快度平台升高80%,长程快度关联,以及快度分布和横动量分布与多重数关联等等。模型的基本假设是:在非衍射散射过程中形成三个火球,每个火球的能量分布都是二维振子分布,火球爆破产生的末态粒子数目正比于火球的激发能。在此假定下,利用归一化条件就得到了与实验相符的中心区多重数分布的KNO标度无关性。假定三个火球的平均大小相近,可以得到非衍射多重数分布的KNO标度无关性,与较低能量的实验相符。如果假定中心火球所占比例随能量的升高而增大,可以得到540GeV的多重数分布,与(?)P对撞机实验结果相符。进一步利用能量—动量守恒还可以得到与实验大体一致的快度平台及分多重数快度分布。将63GeV和540GeV的平均多重数的实验值和上述模型中这两个能量下中心火球和两侧火球的大小之比结合在一起,可以看到当能量由63GeV升到540GeV时,两侧火球的大小保持不变。将这一事实向更高能量外推,就可以对更高能量下的多重数分布和快度分布作出预言。本文中就S~(1/2)=900和2000GeV作出了这一预言。在本文的最后,利用三火球模型对非衍射散射过程的物理图象作了一些讨论。     

宇宙线高能γ族中强子的特性

本文给出了宇宙线高能γ族中强子成份的特征。事例的选择标准为:族的总观测能量为∑(E, E_h~(r))≥30Tev,族中的γ线数N_r≥4,强子数N_h≥1,族中成员的最小能量为E_(min)=2Tev;给出了族中γ线和强子成份的平均特征,相互关联,以及积分能谱,并与同类工作的实验结果进行了比较。     

关于高能强子碰撞多重产生的分裂模型

本文计算了分裂模型的多重数矩比的值,在将其与实验值比较后,讨论了模型与实验的符合的情况。文章还导出了分裂模型的多重数分布的一种递推关系,并运用部分受激发射机制,讨论了这种递推关系的物理意义。     

高能电子束的散射和准直

文章阐明了如何将加速器的电子束经散射和准直以后成为放射治疗的医用射线束。讨论了散射电子的角分布和能量分布及其对照射野的贡献。从利用散射电子和去除散射电子的两种不同设计原则对20McV医用电子直线加速器的电子束准直器分别进行设计,并给出实验结果,肯定了使散射电子最小化的准直器设计原则。     

关于高能电子和原子核散射

用相移方法讨论了高能电子和有自旋原子核的磁散射和电四极矩散射.着重分析了核电四极矩对在自旋为1的核上散射的影响.讨论中由量子场论的观点导出相互作用位能.而避免对核桔构作任何假定.估计了 N~(14)核的电四极矩散射截面,得到了电四极矩截面和能量及电四极矩分布半径的关系.并将电四极矩的影响和磁偶极矩的影响作了比较。     

高能散射的Glauber的理论

本文较系统介绍了Glauber基本理论。分析了它的优越性,较详细地讨论了所做的各种近似,并且对某些约束条件进行了适当的修正。     

强子口袋半径及高能情况下的强耦合常数

根据夸克间强相互作用力程随强跑动耦合常数的变化关系,给出了强子口袋半径的一种简明的计算方法.同时计算了高能情况下的强耦合常数,与最近Tevatron对撞机上的实验结果相比较,吻合较好.     

强子结构讨论会在武汉召开

为了掌握当前强子结构和强作用唯象理论的进展情况,促进这方面科研工作的开展,经教育部批准,由我院基本粒子理论研究室和北京大学理论物理研究所,于今年十月七日至十三日在武汉联合召开了一次“强子结构讨论会”。参加这次会议的有中国科学院研究所、理论物理研究所、中山大学、复旦大学、中国科技大学、武汉大学等二十五个研究单位和大专院校的四十五名代表。我国著名粒子物理学家,中国科学院高能物理研究所副所长朱洪元教授,北京大学胡宁教授以及活跃在粒子物理理论研究第一线的学者何祚麻、李华中等参加了这次会议。他们聚集一起交流经验,总结了几年来所取得     

高能激发与质子自旋结构

在重子三夸克加五夸克模型的基础上，利用场论方法进一步估算了高能情况下质子内各五夸克组分所占比重，从而得到了此模型下质子内各味夸克对于自旋贡献的理论值。     

利用铁乳胶室研究高能γ—强子族的共线性

对甘巴拉山铁乳胶室所测到的部分族事例与ＣＯＳＭＯＳ程序产生的模拟族事例进行可识别高能核心的共线性的分析,得到了与Ｐａｍｉｒ组基本一致的结果。文中还对族事例中γ线与强子的判别标准及集团化因子的选择进行讨论。     

利用铁乳胶室研究高能γ-强子族的共线性

对甘巴拉山铁乳胶室所观测到的部分族事例与 Ｃ Ｏ Ｓ Ｍ Ｏ Ｓ 程序产生的模拟族事例进行可识别高能核心的共线性的分析,得到与 Ｐａ ｍｉｒ 组基本一致的结果．文中还对族事例中γ线与强子的判别标准及集团化因子的选择进行讨论     

关于一个可能的强子结构模型

本短文进一步讨论了一个可能的强子结构模型,并根据电子—核子深度非弹性散射的新的实验数据对这个模型和普通的部分子——夸克模型作了分析比较。     

大型强子对撞机上CMS实验矢量玻色子散射的物理研究

在标准模型中, Higgs场结合电弱对称自发破缺机制赋予基本粒子质量,同时Higgs玻色子的存在保证了有质量的矢量玻色子散射过程的幺正性不被破坏.矢量玻色子散射过程除了对验证Higgs机制具有重要意义,还可以作为寻找标准模型之外的新物理的探针.本文将在简要回顾标准模型中Higgs理论之后,详细地介绍从基于蒙特卡罗样本对两个同电荷W玻色子散射的早期研究,到利用CMS实验一期和二期取数对矢量玻色子散射过程的寻找和利用该过程对超出标准模型的新物理进行的研究,以及近期CMS实验组实现的LHC上第一次对矢量玻色子散射过程的极化部分的测量.     

高能核—核弹性散射的集团处理

把核看成有集团结构,于是核-核碰撞首先是集团过子之间的碰撞,接着进行集团粒子内核子之间的碰撞,在核态为双高斯分布下,将多重展开项分类,最后求出二个中重核之间的散射振幅,并计算d+d散射和a+a散射。     

强子结构模型的协变场论方法

近年来高能物理实验和理论研究提供了充分的根据说明强相互作用粒子具有内部结构,它们是由一些更为基本的“基础粒子”组成的。这些“基础粒子”的自旋是1/2。自旋、宇称为0~-及1~-的介子由一对正反“基础粒子”组成;自旋、宇称为(1/2)~+及~(3/2)~+的重子由三个“基础粒子”组成。     

奇异数和强子的PNπ结构

奇异粒子虽然早在五十年代初即被人们所发现,而且经过西岛(Nighima)和盖尔曼(Gell-Manm)等人的分析研究,引进了奇异数概念,并作出了强相互作用下的奇异数守恒定律.但究竟什么是奇异数?奇异数守恒和不守恒的物理实质究竟是什么?当时都是完全不清楚的.到1956年,坡田昌一提出强子的pnΛ模型时,才首次使奇异数有了个明确的物理概念.1965年坡田模型发展为层子模型后,奇异数的携带者便由Λ超子改换为S层子(夸克),但由于自由层子至今尚未发现,层子是否真正存在的问题并未真正解决,所以奇异数又随着变成了一个完全抽象的概念. 为了在现有实验的基础上给奇异数下一个明确的定义,本文对奇异粒子的衰变反应进行了分析和综合,提出强子的pnπ结构,用π介子代替坡田模型中的Λ超子,不仅使奇异数又重新获得了具体而明确的物理概念,而且使坡田模型在重子结构问题上遇到的的困难得到了克服.另外本文还对奇异数守恒和不守恒的问题从物理实质上进行了分析.从而澄清了一些混乱模糊的概念.     

强子发射源电荷结构的归纳图象

大量实验数据的归纳指出，在空间时间坐标中强子发射源的负电荷平均半径总是大于正电荷兰径，发射源对电荷的依赖很强，强相互作用与电磁相互作用之间的关系近似成立。