液体体积弹性模量与矿化度关系测量实验研究

介绍了采用超声光栅效应测量液体体积弹性模量基本原理,设计组装了实验测量装置,测定了在不同矿化度下液体体积弹性模量.根据实验数据分析了液体体积弹性模量的变化规律、在同一温度时水溶液体积弹性模量随着矿化度的变化规律.实验表明:随着矿化度的增大,液体体积弹性模量会先增大后减小.     

液体体积弹性模量与油水比关系测量实验研究

介绍了采用超声光栅效应测量液体体积弹性模量基本原理,设计组装了实验测量装置。根据实验数据分析了液体体积弹性模量的变化规律。实验研究内容包括在同一温度时油水混合液体积弹性模量随油水比的变化规律。实验表明:随着油水比的增大,液体的体积模量也是先增大后减小。     

毛细表面张力引起的液体液动再湿润

讨论炽热表面毛细表面张力引起的液体流动再湿润物理模型，着重分析多孔表面层内和周向微槽表面的再湿润过程，实验研究及测试结果证实了理论分析的结论以及所揭示的再湿润规律和特性。     

布液方式对水平蒸发管管间流型转换的影响

为了探究液体分布装置布液方式对水平管管间液体流动流型转换的影响规律,采用可视化方法对3种工质、两种布液高度、8种液体分布装置开孔规格下的水平管管间液体流动流型转换进行了实验测量.通过高速摄像机拍摄,得到了流量由大到小(76～4.5L·h-1)调节时管间液体流动的5种流动形态和4种流动流型转换;对比膜雷诺数和伽利略数显示,测量结果与文献数据符合很好,转换雷诺数的最大偏差小于15%.实验结果表明:孔径不变,转换雷诺数随着孔间距增大而增大,孔间距不变,转换雷诺数随着开孔孔径增大而减小;直接布液方式的转换边界大于间接布液方式的转换边界.随着无量纲特征参数的逐渐增大,两种布液高度下的转换边界的差异逐渐减小.当无量纲特征参数大于40时,布液高度对管间液体的流动流型转换几乎无影响.     

对液体表面张力的微观解释的几点商榷

1 在液态中,在某种情况下,当温度一定时可认为分子处于静态平衡位置。本文认为,表面张力是由液体表面层分子受到一个指向液内的合力所引起的以及表面张力是由液体表面层分子受到一个指向液内的合引力所引起的提法都不完善。 2 本文论证了在表面层分子从各个方面所受的斥力不相同,从而提出了表面层分子所受的斥应力不具有各相同性的假定。 3 本文从暂态过程作出了分子从表面层下方移到上方时的受力分析,并依托正势能与负势能的变化,从力和能的角度来说明液面具有附加势能(自由能),从而分析了液体的表面现象。 4 根据排列规则,并充分考虑到了斥力作用,以水为例作了粗略计算,从而得出液体表面层切向上的相互作用的合引力大于相互作用的合斥力,说明了表面张力在宏观上是一对沿切向上的相互作用的引力。综上所述,在解释表面张力的微观机制时,不应该忽略斥力作用。     

测定液体表面张力系数实验的探新

指出了利用焦利氏秤测量液体表面张力系数的操作难度，阐述了对该装置的改进，及改进后的装置在测量液体表面张力系数实验中的优点和技巧．     

冷却速度对Waspaloy合金凝固过程中偏析和液体密度的影响

通过不同冷速下的重熔凝固实验,利用扫描电镜和能谱仪系统研究了冷速变化对Waspaloy合金凝固过程偏析行为和液体密度的影响.结果表明:随着冷速的增大,Waspaloy合金中元素的偏析会减小,凝固过程中偏析最严重的是富集于枝晶间的正偏析元素Ti;元素偏析导致剩余液体的密度发生变化,而且液体密度基本上呈现反转趋势,当凝固温度到1300℃时,出现最大的密度反转.     

液体表面张力的研究

从液体表面层中分子结构特点出发，通过对液体表面层中两个相互垂直而大小相等的截面两边分子间的引力大小进行分析和具体比较，证明表面层中存在着张力。     

液体表面张力的研究

从液体表面层中分子结构特点出发 ,通过对液体表面层中两个相互垂直而大小相等的截面两边分子间的引力大小进行分析和具体比较 ,证明表面层中存在着张力。     

激光衍射法测量液体的表面张力及界面张力

基于低频液体表面波的光衍射原理,提出了一种测量液体表面张力及界面张力的光学方法。系统地建立了测量理论,并给出了解析关系。实验上观察到高清晰的液体表面波衍射条纹,讨论了由衍射条纹测量液体特表面张力及界面张力的具体过程,给出了测量结果。本方法具有实时、非接触的特点。     

刮膜式分子蒸发器上液体的停留时间分布

以水及质量分数分别为50%、70%的丙三醇-水溶液为介质,采用脉冲示踪法与紫外分光光度法对刮膜式分子蒸馏器上液体的停留时间分布(RTD)进行研究,分别研究了进料速率、转子转速及物料黏度对停留时间分布的影响.结果表明:在实验范围内,停留时间随着进料速率的增大而减小;进料速率增大时,分子蒸发器上的液膜混合程度也随之增强;随着转子转速增大,停留时间先增大,当达到一定转速后,停留时间反而减小;停留时间随物料黏度的增大而增大,液膜轴向返混程度也随之增强.通过对实验过程的观察与分析,采用2种不同的组合流动模型对刮膜式分子蒸馏过程进行描述,经与实验数据的对比可知,模型2(2个N级全混流串联模型进行并联,其中一个区域中每个全混流模型分别与一个平推流区域进行交换)在实验条件下较为适用,模型的模拟值与实验数据吻合较好.     

基于热力学模型探究橡胶薄膜气球内压特性

使用压力传感器测量了在橡胶薄膜气球充放气过程中球内外的压强差，并结合经典热力学理论进行了数据分析，发现了随着球半径不断变大，球内外压强差呈现出先增大后减小再增大的变化规律，并给出了相应的物理解释.     

拉脱法测液体表面张力系数实验的改进

本文对拉脱法测液体表面张力系数进行全面的误差分析 ,并提出可行有效的改进办法来减小误差。热学实验中 ,用拉脱祛测液体表面张力系数误差往往较大。除了实验器具和学生在测量过程中操作引起的误差外 ,还有一部分是由于测量的方法、公式的近似原因引起的。所以尽管实验严格按照器材所提出的方法去进行 ,但测量结果的离散性仍然很大 ,通过分析和反复实验 ,对实验方法进行改进 ,实验误差减小。故提出来与同行参考     

稳态磁场对液体润湿角的影响

利用润湿角测量仪测量了稳态磁场下去离子水和甘油在有机玻璃表面的润湿角,发现两种液体的润湿角随磁场强度增加而减小. 5 T磁场下去离子水和甘油的润湿角分别减小了10.8%和4.0%.分析表明,磁场下润湿角减小源于磁场削弱了液体分子间相互作用从而减小了液体表面张力,进而导致两种液体的润湿性能得到提升.     

液体表面张力系数测定仪的改进

在枣庄学院所用上海复旦天欣FD-NST-Ⅰ液体表面张力系数测定仪的基础上,改进实验仪的构成,增加温控装置.用改进后的仪器测量了纯净水和皂水表面张力系数随温度的变化关系,测量数据用最小二乘法拟合得到最佳图形,改进的装置为物理实验教学提供参考.     

金属液体的表面张力

§1.引言液体表面张力在物理学中是一老问题,近代的液体理论得到发展,因而这个问题又引起人们注意。在许多理论工作之中,Gogate 和 Kolhari 的电子论对于金属液体曾有初步的成就。他们的观点是属于电子论的,不考虑分子只计算电子在单分子层中的平均动能。可是,众所熟知,液体表面张力是     

对液体表面特性的半定量探讨

液体表面有一些特殊的性质,目前对其微观本质尚无定量解释。本文首先分析了液体表面层中分子的受力情况,然后从微观的角度对液体表面的一些特性作了半定量的讨论,得出的结果在数量级上与实际相符。     

拉脱法测量液体表面张力系数实验装置的改进

对用力敏传感器测量液体表面张力系数仪器进行研究,利用连通器和浮力原理对原仪器的升降装置进行了改进,提高了仪器的稳定性和重复性。同时将待测液体和吊环封装在玻璃容器中,消除了空气的流通对实验的影响,减少了实验误差。     

串列风力机尾流场的实验研究

为了合理的布置风力机,尽量减小风力机尾流的影响,提高风电场的效率,同时为大型风力机的尾流场研究提供参考依据.利用轴流式风机提供来流风速,使用压差式精密风速仪和手持风速仪对两台串列风力机的尾流场进行实验研究,获得尾流区域的速度场、压力场及诱导速度场的分布规律.结果表明,上风向风力机的尾流对下风向风力机的功率有很大的影响,随着串列间距的增大,影响逐渐减小.对于无下风向风力机时,在同一测量断面处的风速随着半径的增大而逐渐减小.而在不同测量断面处,随着测量间距的增大,速度也逐渐减小.对于有下风向风力机时,在同一测量断面处的风速随着测量半径的增大先增大后逐渐减小.对于不同测量断面,随着测量间距和串列间距的增大,在同一角度的速度的变化趋势逐渐减缓.通过尾流的诱导速度曲线可以发现,在同一测量断面处的诱导速度随测量半径的增大呈下降趋势.而对于不同截面,同一角度的诱导速度曲线会相互交叉.     

电磁场对45钢和溶液界面行为的影响

采用电化学阻抗谱对电磁场加载下的45钢在自来水中的界面行为进行了测试,分析了电磁场对水中离子物理性质的影响。结果表明,加载后离子的运动有序化提高,局部浓差形成;离子和45钢表面层的双电层电容减小,弱化了吸附层离子和45钢表面的作用力;阻抗和容抗随加载功率的增大而增加,双电层间距增大,阴阳离子不易吸附在45钢表面而形成沉淀。随着电磁场场强的增大,钢表面沉淀物形成的趋势减弱。