二维LiF-CsCl系的Monte Carlo法计算机模拟

Monte Carlo法是研究液态和非晶态固体结构的有效手段.因离子间势易准确描述,离子体系的计算机模拟尤其成功.二维体系模拟虽与实际体系有差别,但其工作量小,结果可在平面图上显示,易于直观地总结规律,故有一定价值.我们用Monte Carlo 法模拟了64个离子的二维LiF-CsCl 系.考察“液态”结构和“液态急冷”生成“非晶态固体”的过程.Cs~+、Li~+、Cl~-、F~-(各16个)离子(均视为有Pauling半径的带电圆盘)组成有自由边界的“离子集团”.采用Metropolis 算法,使体系在1300K经10~5次运算到达平衡.平衡后离子分布有明显规律:大体可看成Li_n~+F_m~-集团和Cs_n′~+,Cl_m′~-集团的混合体.Li_n~+F_m~-多是紧密的离子团,     

二维Lennard-Jones系统热力学性质的Monte Carlo模拟

采用正则系统ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ模拟方法,研究了粒子间以Ｌｅｎｎａｒｄ－Ｊｏｎｅｓ１２－６势能相互作用的系统的热力学性质。模拟的状态点广泛地分布于相图中的气、注单相区和气／液相转变区,侧重于考察气／液相转变区的热力学性质。在气／液相转变区内,模拟计算得到的等温线具有类似ｖａｎｄｅｒＷａａｌｓ理论等温线的特性。     

SU(3)格点规范理论Manton作用量的Monte Carlo研究

一、导言格点规范理论提供了一个方便的规范不变的非微扰正常化方法。理论中常采用Wilson作用量形式。然而这不是唯一的,任一作用量只要符合Wilson提出的条件,就可以和Wilson形式等价。格点系统的任何性质如果与连续理论性质有关,就必须对不同的作用量有一定     

手征性羰基金属异核原子簇化合物(μ_3-S)FeCoMo(CO)_8(C_pCOCH_3)的合成及结构分析

四面体构型的过渡金属异核原子簇化合物(μ_3-E)M_3L_x(E=S,Se,Te;M为不同的过渡金属元素;L=Co,PR_3),由于簇骼骨架上,四面体顶端原子各异,具有手征特性。这种外消旋体在选择适当的方法拆分后,可望得到具光学活性的金属原子簇化合物(R型或S型)。 Richter等曾合成了(μ_3-S)FeCoMo(Co)_(8-x)(pphMe_2)_x(x=1,2),用~1HNMR测得     

二维随机三角点阵上依辛模型的蒙特卡洛重整化群研究

一、引言 自1976年以来逐步完善的蒙特卡洛重整化群(简记为MCRG)方法为研究分立体系的连续极限及临界行为提供了重要手段,因而被广泛用于研究统计模型的固定点及临界指数,和讨论格点规范理论中各种规范场的相变、连续极限、β函数及标度行为。     

基于PA_2(CsPbBr_3)_(n-1)PbBr_4二维层状钙钛矿的电致发光二极管

进一步提高全无机卤铅钙钛矿材料CsPbBr_3的发光效率,对制备高效率、高稳定性的电致发光二极管(PeLED)具有重要意义.制备纳米级的钙钛矿量子点,一方面有助于提高激子的束缚能和钙钛矿晶体的荧光效率,另一方面也有利于形成连续、致密的二维层状钙钛矿薄膜.本文采用"原位生长"的策略,将一种具有长链结构的丙基溴化胺(CH_3CH_2CH_2NH_3Br,PABr)作为添加剂,与CsPbBr_3的前驱体溶液进行共混,得到PA_2(CsPbBr_3)_(n-1)PbBr_4钙钛矿量子点.形成的二维层状钙钛矿薄膜均匀致密,在光致发光条件下,呈现出明亮的蓝绿光发射(发光峰位于506 nm).在电致发光方面,基于PA_2(CsPbBr_3)_(n-1)PbBr_4的PeLED启亮电压为~4.2 V,最大亮度为~2370 cd/m~2,最高电流效率为~1.06 cd/A,最高EQE为~0.57%.相较于传统方法,本工作在制作工艺、成膜质量以及PeLED的发光效率有了显著的提升,为将来进一步探索低成本、高效率的蓝光PeLEDs提供了一种可行的思路.     

低维有限点集偏差的精确计算公式(Ⅲ)

本通信是文献[1]和[2]的继续.设d≥2,S_d={u_k(l≤k≤n)}是d维单位立方体G_d=[0,1)~d中的有限点集,u_k=(u_(1,k),u_(2,k),…,u_(d,k)满足u_(1.1)≤u_(1.2)≤…≤u_(1.n). 令u_0=(u_(1.0),u_(2.0),…,u_(α.0)=(0,0,…,0),u_(n 1)=(u_(1,n 1),u_(2,n 1),…,u_(d.n 1))=(1,1,…,1).对于每个l_1(l_1=0,1,…,n)按递增顺序排列 u_(2.j)(j=0,1,…,l_1,n 1),并将它们记作     

低维有限点集偏差的精确计算公式(Ⅰ)

设d≥1,S_d={u_k(1≤k≤n)}是d维单位立方体G_d=[0,1)~d中的有限点集,那么S_d的偏差定义为D_n=D_n(S_d)=(sup |A(J;n)/n-V(J)|,此处J遍历G_d中全部形如[0,α_1)×…[0,α_d),0<α_i≤1(1≤i≤d)的d维子长方体,V(J)=α_1…α_d是J的体积,     

关于SO(4j+2)→SU_Q(2)×SP(2j+1)的两个重要约化

本文讨论群SO(4j+2)的既约表示[1/2 1/2…1/2 1/2]和[1/2 1/2…1/2-1/2]限止在子群SU_Q(2)×SP(2j+1)上的约化问题,这个问题在研究核(或原子)的j-j耦合时常会遇到,在[1]中怀邦(B.G. Wybourne)利用S函数法给出了这一约化的分歧律,但其结果是不完全的。     

互联网金融圆舞曲(二) 区块链——点与点的欢欣

正读者朋友,我是小e。很高兴又与各位相聚在甘老师的《硅谷新视野》栏目。从上一期开始,甘老师与我们一起欣赏《互联网金融圆舞曲》。他在那里讲到中本聪创造比特币时,提出了一个底层技术,名叫区块链。迄今,人们对比特币的功过尚有争论,但对于区块链却赞誉有加。在这期,甘老师就要来谈谈区块链。     

关于无限值格模型论中条件(F_1)和(F_2)的可减弱性

在王世强等关于“格值模型论”的研究中,当值格L为无限(完备、“可补”)格的情形往往须假定L适合条件(F_1)和(F_2)方能将古典(二值)模型论中的结果移植过去。但是,就我们能见到的文献作一些考察之后,可以容易地看出,其中的条件(F_1)和     

核力研究新进展(二)——核力的夸克模型理论

强子结构模型是近代基本粒子研究中的一个重要课题,它主要研究强子的组成及其动力学性质。研究强子结构的这套理论能否推广用来研究核力,这是近几年来核物理学中的一个极为引人注目的重要课题。这方面的工作不少人已作了尝试,并取得了初步成果。《核力研究新进展(二)》一文介绍了国际上核力的夸克模型理论研究的最新进展以及作者自己的工作。     

吸附氦(~4He)薄膜准二维运动的有效势近似

实验技术的发展,已经可以控制被吸附在石墨基底上的氦形成一个或多个单原子层,并对它们的某些物理特性进行测量.Siddon和Schick采用自由二维空间模型曾对氦薄膜的若干物理现象作出较好的描述.近年来实验的测量精度不断提高,显示出自由二维空间模型与体系的实际状况尚有明显的差距.为了对较     

二亚硒酸三氩钠,NaH_3(SeO_3)2的晶体结构

二亚硒酸三氢钠晶体系按J.Janitzki的工作制得,其含硒量的实验值和计算值各为56.51和56.42%。晶体的Laue对称性为C_(2h)。晶体单斜晶胞的参数为a=5.90±0.02b=4.82±0.02c=10.19±0.03β=91°20′晶胞中含有2{NaH_3(SeO_3)_2}。密度的计算值和实验     

U(1)格点规范理论的相变结构和MK重正化群轨迹

Migdal一Kadanoff(MK)方法已被尝试用来讨论格点规范理论的相变结构。但是这一方法应用于包含基本表示和伴随表示的格点规范理论时发现将遇到问题。例如,对于U(1),即紧致QED理论,单方块作用量取     

(1-x)Pb(Sc_(1/2)Ta_(1/2))O_3-(x)PbTiO_3二元系铁电陶瓷的压电特性

已有的研究表明,二元系铁电陶瓷(1-x)Pb(Sc_(1/2)Ta_(1/2))O_3-(x)PbTiO_3在介电、热电、光电方面都有广阔的应用前景.本文研究了该材料的压电特性,发现在准同型相界(x=0.45)附近,压电应变常数d_(33)和机电耦合系数k_t,k_p,k_(33)达到极值,而机械品质因数Q_m达到最小值.这种具有高机电耦合特性和低Q_m的压电材料特别适用于制备宽带滤波器、水声换能器及医学超声换能器件.     

多面形纤蛇纹石截面的二维晶格象和电子显微象(封三说明)

多边形纤蛇纹石又称Povlen型纤蛇纹石.它是由Krstanovic等于1964年根据它的电子显微象的特征而命名的,并在第三届国际石棉会议上被确认为是蛇纹石矿物中的新的结构类型.封三照片为我     

乙烯在3种沸石中极化和扩散的分子动力学(MD)模拟

用分子动力学（ＭＤ）方法模拟研究了３００Ｋ下乙烯在正交ＭＥＩ,单斜ＭＦＩ以及Ｈ（Ａｌ）ＺＳＭ－５中的吸附,极化和扩散行为。结果表明,乙烯与正交ＭＦＩ的作用最强;在正交ＭＦＩ中乙烯具有相对较低的总能量。在Ｈ（Ａｌ）ＸＳＭ－５中铝和Ｂ酸质子的存在有利于降低乙烯分子的能量,在孔道交叉部位的边界处特别是铝址附近,乙烯分子受极化较大,偶极矩增高。乙烯分子出现在孔道交叉部位的几率最大。在上述３种晶系中乙烯的簇     

(1+3)维流体力学问题中的流函数矩阵和流线上的守恒量

(1+3)维流体力学问题中,流线方程为■式中v_k(K=1、2、3)为流速。由(2)式,我们有     

NH3在Ir{110} (1×2)表面吸附与解离的理论

采用密度泛函理论研究了0.25覆盖度时NH₃在Ir{110}(1×2)表面上的吸附和解离, 得到了NH₃, NH₂和H 的最稳定吸附位置以及相应的能量和结构, 确定了NH₃在Ir{110}(1×2)的解离过渡态. 计算结果表明, NH3最稳定的吸附位是脊上的顶位, 而NH₂和H是在脊上的桥位. NH₃在Ir{110}(1×2)解离的活化能为78.4 kJ·mol^-1, 与NH₃在该表面的吸附能90.0 kJ·mol^-1很接近, 这意味着NH₃在Ir{110}(1×2)表面的解离和脱附是竞争的, 这与实验得到的结果是一致的.