叠加势V(r)=A1r6+A2r2+B2r-4+B1r-6径向Schrodinger方程的解析解

采用连分法得到了幂函数与逆幂函数V(r)=A1r6+A2r2+B2r-4+B1r-6的叠加势径向Schrodinger方程的解析解.     

叠加势V（r）=A1r^6＋A2r^2＋B2r^—4＋B1r^—6径向Schroedinger方程的解析解

采用连分法得到了幂函数与逆幂函数V(r)=A1r^6 A2r^2 B2r^-4 B1r^-6的叠加势径向Schroedinger方程的解析解。     

非球谐振子势V(r)=D_0r~(14)+D_1r~(12)+D_2r~(10)+D_3r~8+D_4r~6+D_5r~4+D_6r~2 schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=D0r14 +D1r12 +D2r10 +D3r8 +D4r6 +D5r4 +D6r2 的schr dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

氢原子V(r)=-e_s~2/r径向Schrdinger方程的精确解

采用连分法[1 3] 得到氢原子V(r) =-e2 /r势函数[4 ] 径向Schr dinger方程的精确解 .     

势V(r)=a_1r~10+a_2r~4+a_3r~2的径向Schrs6inger方程的一个解析解

该文采用连续分数法得到了势函数V（r）＝a1r10＋a2r4＋a3r2的径向Schrodinger方程的一个解析解，并作适当的讨论。     

势V(r)=α_1r~4+α_2r+β_3r~(-1)+β_2r~(-3)+β_1r~(-4)的径向Schrdinger方程的解析解

采用连续分数法，得到势Ｖ（ｒ）＝α１ｒ４＋α２ｒ＋β３ｒ－１＋β２ｒ－３＋β１ｒ－４的径向Ｓｃｈｒｏ¨ｄｉｎｇｅｒ方程的解析解，并作适当的讨论     

偶次逆幂势1／r~（2n）和高次倍谐振子势r~（2m）叠加势的径向Schrodinger方程的解析解

利用对能量本征函数的一个假设，得到了Ｖ（ｒ）＝ａ１ｒ６＋ａ２ｒ２＋ａ３ｒ－４＋ａ４ｒ－６的径向Ｓｃｈｒｏｃｉｎｇｅｒ方程的一个解析解，并对偶次送幕势１／ｒ２ｎ势和高次倍谐振子势ｒ２ｍ叠加势给出了它的径向Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ方程的一个解析解的通式．     

幂函数叠加势的径向Schrdinger方程的精确解

本文对幂函数和逆幂函数V(r)=α1r8+α2r3+α3r2+3βr-1+β2r-3+β1r-4在多种相互作用幂函数紧密耦合的条件下,采用连续分数法进行求解,得到了叠加势的径向Schrdinger方程的精确解,进一步得出径向的波函数和量子化的能级,并作简单讨论.     

幂函数势与逆幂函数势的叠加势的径向Schrodinger方程的一个精确解

本文采用连续分数法得到了各种幂函数势和逆幂函数的叠加势的径向Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ方程的一个精确解。     

叠加势函数V(r)=A0r6+A1r4+A2r2+B2/r2+B1/r4+B0/r6schr(o)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的的渐近性质,通过待定叠加势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=A0r6+A1r4+A2r2+B1/r2+B1/r4+B0/r6的schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.     

叠加势V(r)=B_6■+B_5■+B_4■+B_3■+B_2■+B_1 r schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的渐近性质,通过待定波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=B6r6+B5r5+B4r4+B3r3+B2r2+B1r的径向schr dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

非球谐振子势Schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性,通过待定波函数的设定,得到势函数为V(r)=w′r10+d′r8+c′r6+b′r4+a′r2的定态schr dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.结果表明,体系处于束缚态时,势参数w′,d′,c′,b′,a′需满足一定的制约关系.     

非球谐振子势V(r)=B_(10)r~(10)+B_8r~8+B_4r~4+B_2r~2 schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数的表示为V(r)=B_(10)r~(10)+B_8r~8+B_4r~4+B_2r~2的schrdinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.研究结果表明,体系处于束缚态时,势参数需满足一定的偶合关系.     

势函数V(r)=A1r-6+A2r-4+A3r2的Hamiltonian本征方程的精确解

本文采用连分法得到相互作用势为V(r)=A1r^-6 A2r^-4 A3r^2的Hamihonian算子的精确的能量本征值和能量本征函数．     

幂函数叠加势的径向Schr(o)dinger方程的精确解

本文对幂函数和逆幂函数V（r）=α1r^8＋α2r^3＋α3r^2＋β3r^-1＋β2r^-3＋β1r^-4在多种相互作用幂函数紧密耦合的条件下,采用连续分数法进行求解,得到了叠加势的径向Schrodinger方程的精确解,进一步得出径向的波函数和量子化的能级,并作简单讨论.     

非球谐振子势V(r)=D0r14+D1r12+D2r10+D3r8+D4r6+D5r4+D6r2 schr(o..)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和非球谐振子势的渐近性质,通过待定非球谐振子势波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=D0r14+D1r12+D2r10+D3r8+D4r6+D5r4+D6r2的schr(o..)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.     

修正Pschl-Teller势的Schrdinger方程散射态的精确解

给出修正Ｐｏｓｃｈｌ－Ｔｅｌｅｒ势Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ方程散射态的精确解（一维和三维Ｓ波）,获得了与束缚态不同的一些物理结果．有关散射态的结果均作为特例包含在一般结论之中．     

一类变系数非线性Schrdinger方程的精确解析解

对变系数非线性Schrodinger方程的解的形式作了适当假设,直接计算,获得了一类变系数非线性Schrodinger方程的精确解析解。     

非球谐环形振子势的Schrdinger方程的解析解

量子力学中除了无限深势阱、一维线性谐振子、库仑势和三维各向同性谐振子势外,绝大部分Schrodinger方程是没有精确解的,这给具体问题的深入研究带来了很大的障碍。本文从求解Schrodinger方程的NU Method方法出发,求解了非球谐环形振子势V（r,θ）=μω^2r^2／2＋h^2α／（2μr^2）＋h^2βcosθ／（2μr^2sinθ）的本征方程的角向方程,获得解析解,将求解的过程大大简化;同时用特殊函数的方法求解了非球谐环形振子势的Schodinger方程的径向方程,借以拓宽对Schrodinger方程求解方法的研究。     

叠加势 V(r)=B6r6+B5r5+B4r4+B3r3+B2r2+B1rschr(o)dinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的渐近性质,通过待定波函数的设定,得到势函数表示为V(r)=B6r6 B5r5 B4r4 B3r3 B2r2 B1r的径向schr(o)dinger方程的精确的能量本征值和本征波函数.