一个超对称的SU(3)_(MC)SU(3)_cSU(3)_L模型

本文讨论了一个超对称的SU(3)_(mc)(?)SU(3)_c(?)SU(3)_L复合模型,它的基本手征超场按照超色规范群SU(3)_(MC)的表示互变换。在能标∧Mc>1TeV时,我们把胶子看作“旁观规范场”。将t′Hooft自洽条件应用到有标量粒子的模型,得到三代轻子和四代夸克。     

SU(16)×SU(4)手征前子模型

本文把MTCT复合理论推广到半单规范群情况。构造了具有“Moose”结构的SU(16)×SU(4)手征前子模型。该模型预言了4代费米子,没有例外粒子出现。     

大统一前子模型讨论(Ⅰ)

本文讨论了以SU(N)作大统一群的大统一前子模型,并列出了所有SU(N)群的所有反常相消和渐近自由的表示,给出了SU(N)大统一前子模型的一些可能的前子内容,并详细讨论了表示为(N—4)+日的SU(N)大统一前子模型,得到了g_N=(N—5)代夸克和轻子。     

SU(N)超弦前子最大模型的探讨

本文在超对称和渐近自由要求下,构造了具有代复制机制的SU(N)最大超弦前子模型,给出四代复合轻子夸克。     

SU(3)×SO(5)手征三前子复合模型

本文提出了SU(3)×SO(5)手征三前子复合模型,应用′t Hooft反常机制条件得到了三代普通夸克和轻子,而且无例外粒子。模型中规范色—味子群SU(3)_C×SU(2)_L×U(1)_Y在前子层次具有渐近自由性质,同时整体手征对称群SU(15)×SU(3)不破缺,因此现实中有兴趣的物理标度∧_(CF)<∧_(MC)《∧_(GUT)是可能存在的。     

左右对称弱电理论中新规范玻色子的衰变

本文为提交1985年国际轻子光子会议论文的一部分,文中计算了 SU(2)_L×SU(2)_R××U(1)_(L R)弱电理论中新规范玻色子的衰变宽度和分支比.结果表明:具有丢失能量的衰变模式可达20—30%的分支比。     

SU(6)×U(1)型统一规范理论——SU(6)×U(1)规范理论的自发破缺机制,轻子数非守恒过程以及CP破环效应(Ⅱ)

在第一篇文章中已提出了轻子族与夸克族相互对称的SU(6)×U(1)型群理论结构形式。本文将讨论SU(6)×U(1)→SU(2)×U(1)的自发破缺机制。并讨论了在对称性破坏之后的稀有过程,如μ→e r,τ→μ r以及CP非守恒。     

SU(6)×U(1)型统一规范理论——SU(6)×U(1)型的群理论结构(Ⅰ)

用SU(6)×U(1)群来研究亚夸克统一规范理论及其规范粒子的传播性质,从而导出轻子族与夸克族的统一规范理论.本文着重建立SU(6)×U(1) 型亚夸克规范理论结构形式。     

轻子混合与中微子振荡

本文在SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)模型中讨论中微子的混合问题,计及轻子的质量特征,对轻子与Hjggs场的相互作用耦合常数作了若干假定,定量地研完了中微子的振荡现象,并对中微子振荡与其质量关系进行了若干分析和讨论,得到与现有实验符合的结果。     

左右对称禁闭弱作用的亚夸克大统一模型

本文提出了一个SU(8)亚夸克大统一模型。模型中,弱作用来源于将亚夸克束缚成夸克和轻子的禁闭规范群,而且它具有左右对称性。所有的夸克和轻子都是复合费米子,它们是亚夸克的束缚态和SU(2)_LXSU(2)_R的二重态。模型满足tHooft相容性条件,给出了四代通常的夸克和轻子。     

分立对称性与三代费米子的统一(Ⅰ)

本文提出了一个SU(7)规范群的代大统一模型。它可容纳三代具有V—A型弱作用的通常费米子,实现了现实费米子的统一描述。模型保留了SU(5)大统一模型的部全好的结果,同时给出了夸克轻子间一些质量关系式及第一Cabibbo角。     

SU(N)与SO(2N)代大统一模型分析

本文应用SU(N)×S与SO(2N)×S作为大统一规范群,对代大统一模型的各种方案进行了全面分析。我们的结论是:SU(7)×S,SU(8)×S,SO(14)×S和SO(16)×S是比较好的代大统一规范群。本文给出了SO(14)×S与SO(16)×S两个代大统一模型。它们容纳了四代通常费米子,并保持SU(3)c渐近自由性质。模趔保留了SO(10)模型中得到的全部好的结果,克服了标准大统一模型中“代“的困难。     

轻子和夸克的复合对称性

假设轻子和夸克具有SO(4)对称性的A旋、B旋和C旋,由基本对称性SO(4)导出色对称性SU(3)、代对称性SU(3)和弱作用对称性SU(2)以及其他更高的复合对称性。讨论了复合对称性的破缺和局域化。文中也对世代单态的编外粒子作了预言。本文的一个重要结论是:质子实际是稳定的     

(弱电统一)模型SU(2)×U(1)×U′(1)研究

许多文献中讨论了SU(2)_L×(T_3)_R×U_V(1)这种特殊的模型,并得到了氢原子物理实验的证明。本文提出了一个更为普遍的弱电统一模型SU(2)×U(1)×U′(1),并将表示参数化,提出了“类氢原子”的新概念。     

纯杨—米尔斯规范场的非奇异“电单极”解

杨、吴求得了纯杨——米尔斯SU(2)规范场方程的磁单极解后,苏求得了非奇异的复数规范场解,随后,吴、杨又证明了苏氏复数规范场可转化为SL(2,c)群的实数规范场。本文推广了吴、杨的工作,在不引入黑格斯场的条件下,求得了纯杨——米尔斯SU(2)场的同步球对称非奇异“电单极”孤立子(Soliton)解,孤立子的质量是有限的.当积分常数β=0时,本文的非奇异解化为Cordero——Tietelboim奇异解。此外,还证明了,作为同步球对称性的必然结果,零自旋荷电同位旋量探测粒子,在“电单极”孤立子的场中运动时,其守恒总角动量为半整数(J=r×(—i▽) τ,τ是同位旋矩阵)。还指出,与磁单极子的情况不同,当从径向规范转到么正规范时,SU(2)“电单极”孤立子场不能化为等效的麦克士威电单极场。     

量子群SU(2)_q和SU(1,1)_q的一类新的表示

本文中我们讨论了SU(2)_q和SU(1,1)_q的各种q-Bose子算符构造的表示,用广义q-Bose子算符构造了SU(2)_q和SU(1.1)_q的一类新的q畸变Dyson表示并讨论了它们的性质。     

左右对称弱电统一理论中的新规范玻色子

对SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(L R)弱电统一理论进行唯象分析,不依赖Higgs机制,通过和高能弱作用实验比较,确定了全部理论参数。给出了对新规范玻色子V~±和X°质量的自洽计算方法。求得了mv160Gev,mx200Gev。本文已提交1985年国际轻子光子会议。     

以标量双荷子为组分的层子结构模型(英文)

本文首先列举了对于层子有结构的观点有利和不利的论据。研究层子(夸克和轻子)结构的动因,主要是层子谱具有色×位×代的立方周期结构。大统一理论的成就说明层子,规范介子和希格斯粒子属于同一层次。对研究层子结构不利的因素是:没有发现高自旋的层子;没有发现任何层子有偏离点粒子的行为,如形状因子,反常磁矩等。然后,我们讨论了几个最早和最简单的层子结构模型。可以将它们分为两大类——积木式和算术式。Pati——Salam——Terajawa模型层于积木式的。这里层子的每一量子数都有亚层子来携带:Harari——Shupe模型属于算术式的,这里层子的许多性质在亚层子级没有载体。我们强调了简单性对于判断模型好坏的重要性。QCD破坏手征对称性意味着非阿贝尔规范群作为亚层子结合成层子的相互作用可能不适当。U(1)作用有可能从没有手征对称性产生出手征对称性。作为亚层子的结合力,U(1)(这时称为声作用)也是最简单的。在简短地讨论了磁单极理论的状况以后,讨论了以Harari——Shupe模型和Koh——Pati——Rodriguez模型为基础的一种声模型(AT模型)。这里假定亚层子是标量粒子,并是声的双荷子。只出现三种声荷,其量值在二维声平面形成正三角形。我们讨论了可能的手征对称性的产生机制。我们期待,复合的有效拉氏量具有SU(4)×SU(2)_L×SU(2)_R的整体对称性。这个对称性规范化和自发破缺就产生所需要的唯象结果。     

具有三代SU(3)×SU(2)×U(1)~n模型的orbifold紧致化

本文从Z-orbifold出发,利用Wilson线可以减小夸克-轻子代数及破坏规范群对称性这一机制,通过选取三根独立的Wilson线,构造出具有三代夸克—轻子的,规范群为SU(3)×SU(2)×U(1)~n的四维弦模型。     

轻子和夸克的结构模型

最近,Harari和Shupe提出了轻子和夸克的复合模型,假定存在两类基本客体(Preon),一类是电荷1/3的Tohu,另一类是电荷0的Vohu。一定generation(例如,第一generation)中的八个费米子(SO(10)或(SU(4)_L×SU(4)_R×SU(2)_L×SU(2)_R大统一模型中有八个基本费米子)的组成如下 TTT→e~+ TTV→u_R VTT→u_R VVV→v VVT→