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1.
运用不同的方法讨论了电场中带电谐振子在坐标表象和能量表象中能量本征值和本征函数的求解方法．认为电场中带电谐振子用定态微扰的方法不仅可以求近似解，也可找到其精确解。 相似文献
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在初等量子力学的基础上,给出一种一维谐振子的本征值和本征矢量在能量表象中的求法,尽管这种方法并不算简捷,也没有普遍意义,但却是矩阵方法的一个很好的例子。 相似文献
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利用坐标变换研究了二维耦合谐振子能量本征值问题，给出了变换矩阵的一般形式及二维耦合波色谐振子能量本征值的精确解． 相似文献
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高金燕 《山西师范大学学报：自然科学版》1999,13(4):51-53
简谐振子模型在星子物理中有广泛的应用．本文绘出了三维各向同性谐振子模型的一种代数解法．该解法建立了一个阶梯算符的逆推关系,使求解简单容易． 相似文献
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利用广义拉盖尔函数的一个积分公式，推导出二维各向同性谐振子的归一化径向波函数表达式。 相似文献
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利用坐标变换精确求解二维耦合谐振子的能量本征值 总被引：1，自引：0，他引：1
利用坐标变换研究了二维耦合谐振子能量本征值问题,给出了变换矩阵的一般形式及二维耦合波色谐振子能量本征值的精确解. 相似文献
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提出了一种平均自洽方法,计算了带4次项的非简谐振子的能量本征值．该方法非常简单,然而对于很宽的参数范围和大量子数情况都有效,在小参数的情况下结果比一阶微扰论更精确． 相似文献
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一维谐振子能级和波函数的代数解法 总被引：1，自引：0，他引：1
王长荣 《湖北民族学院学报(自然科学版)》2000,18(4):48-51
在Ｈｅｉｓｅｎｂｅｒｇ绘景下,以一维谐振子为研究对象,用矩阵力学及因成分解两种代数方法,求出其能级与波函数。 相似文献
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首先通过坐标变换,将N模谐振子耦合的哈密顿量表示为新基底下的标准二次型,消除了耦合项.经过计算发现,新基底之间满足准正则对易关系.然后引入准粒子的产生和湮没算符,将哈密顿量化简为N模独立谐振子情形,进而求出其相应的本征值和波函数. 相似文献
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电场中q—形变谐振子及其相干态的量子特性 总被引：1，自引：2，他引：1
运用q微商解得电场中q-形变谐振子的能级结构和本征函数,构造了q-形谱谐振子的Glauber相干态,研究了其量子特性,发现由于形变参数的影响,其能级结构及动力学行为与普通谐振子有很大差别,当q=1时,q-形变谐振子退化为普通谐振子。 相似文献
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在海森伯绘景下,对一维谐振子在Δt时间内受弱电场作用时处在各能量状态的概率进行了分析和讨论,得到受微扰谐振子处在各能量状态概率的严格解. 相似文献
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本文根据叠加原理,求出了均匀带电球面在空间任一点产生的场强,并指出带电导体表面的电场强度有跃变。 相似文献
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利用复频率谐振子的湮灭算符和产生算符表示振子的哈密顿量,给出湮灭算符和产生算符在海森堡表象中随时间变化的规律,得到在薛定谔表象中振子的格林函数,相干态波函数。 相似文献
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本文证明了电荷所在处的电场强度都是唯一确定的。当讨论点电荷、线电荷、面电荷所在处的电场强度时，应该使用电荷体分布的物理模型。 相似文献
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在直角坐标系中分别表示出了均匀带电椭圆形环在中心轴线上任意位置处的电势及电场。并利用数值模拟显示了在中心轴线上的电势分布和电场分布,图象显示在中心位置处电势最大随着离中心点距离的增大电势越来越小且电势是以中心点为对称点,在无穷远处电势为零;电场也是以中心点为对称点并在中心点处电场强度为零,远离中心点时电场强度逐渐增加达到最大值时电场强度随着离中心点距离的增加再逐渐减小,在无穷远处电场强度变为零,电场强度以中心点为对称点且方向相反。 相似文献
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用经典力学的方法讨论了质点匀速圆周运动与谐振动的关系问题,给出了线性谐振子位移、速度、加速度表达式,用因果律和牛顿第二运动定律,说明了三者之间的位相差关系;得到了万有引力场中二质点系统线性谐振子力常量k=-Gm1 m2/r3的结果,讨论了其物理意义,纠正了长期以来认为谐振子能量总是大于零的错误认识.引入了线性电谐振子概念;给出了讨论椭圆轨道电线性谐振子、不同轨道上价电子线性电谐振子的方法;介绍了实空间电线性谐振子转化为量子力学线性谐振子的方法. 相似文献
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一维谐振子能级的几种求解方法 总被引：1，自引：0，他引：1
蒋学华 《湖南理工学院学报：自然科学版》2002,15(3):56-58
分别用能量法、升降算符法、相干态法、双波函数法求解一维谐振子的能量本征值 ,给出了求解谐振子能级具有代表性的几种方法 相似文献