SiO_3∶M_n~(2+)光吸收谱的研究

本文使用d~5电子组态,C_(4v)双值群不可约表示Hamiltonian矩阵和点电荷模型,对SiO_3:M_n~(2+)光吸收谱进行了计算,理论与实验结果符合很好,表明四角畸变晶场对SiO_3:M_n~(2+)的光吸收谱起主要作用和M_n~(2+)具有高离子性。     

NiSiF6·6H2O的零场分裂随压力和温度变化的研究

由零场分裂随压力和温度变化的实验数据和晶体结构确定了状态方程 ,并采用完全对角化方法 ,研究了NiSiF6 ·6H2 O的零场分裂随压力和温度的变化行为 .理论结果与实验值符合得很好 .     

ZnSiF6.6H2O：Ni^2＋零场分裂D的压力效应

考虑到高压下晶体的微观结构，静电库仑作用都发生变化，本文研究了掺杂晶体ＺｎＳｉＦ６．６Ｈ２Ｏ：Ｎｉ＾２＋在低温下的零场分裂三角分量Ｄ与静水压间的联系，理论和实验结果符合好。     

掺杂晶体MgO:Mn~(2+)的零场分裂与静水压的关系

本文利用赵敏光的过渡金属离子Mn~(2+)的d轨道,研究了掺杂晶体MgO:Mn~(2+)的晶场吸收谱。在光谱计算的基础上我们研究了零场劈裂α因子和合理地解释了MgO:Mn~(2+)的α因子对静水压力的依赖关系。     

钇铁榴石中Fe~(3+)离子的吸收光谱和EPR零场分裂研究

本文在晶体场理论的基础上．用晶场自旋——轨道耦合矩阵对钇铁榴石（YIG）中Fe3+（3d5组态）离子的吸收光谱，基态分裂常数，零场分裂参量D进行了统一计算．所得结果与实验符合较好，说明自旋——轨道耦合作用是导致基态分裂的主要原因，解释了被认为是一个理论疑惑的Fe3+离子零场分裂参量D问题。     

LiNbO_3: Cr~(3 ),Mg~(2 )晶体中Cr~(3 )离子的光谱精细结构,零场分裂和占位研究

采用完全对角化方法,首先计算了ＬｉＮｂＯ３：Ｃｒ３＋,Ｍｇ２＋晶体中Ｃｒ３＋（Ⅰ）离子的光谱精细结构,并重点分析了Ｃｒ３＋（Ⅰ）离子的零场分裂和Ｒ线（２Ｅ→４Ａ２跃迁）分裂．然后,根据ＬｉＮｂＯ３：Ｃｒ３＋,Ｍｇ２＋晶体的ＥＰＲ谱和吸收光谱,进一步研究了Ｃｒ３＋（Ⅰ）和Ｃｒ３＋（Ⅱ）离子的占位情况．计算结果表明：Ｃｒ３＋（Ⅱ）离子应占Ｎｂ５＋位,同时沿着Ｃ３轴向八面体中心移动０．０１３±０．００１ｎｍ,对于该占位,Ｃｒ３＋（Ⅱ）离子的零场分裂以及２Ｅ、４Ｔ２态的能量均与实验值符合;对于Ｃｒ３＋（Ⅰ）离子,存在着两种可能占位,即占Ｎｂ５＋位和Ｌｉ＋位,并且都沿着Ｃ３轴向八面体中心移动约０．０４９ｎｍ,它们的零场分裂值和２Ｅ态分裂都能与实验值相符合．     

ZnSiF_6·6．6H_2O·V~（2＋）的零场分裂D和三角畸变的研究

本文利用高阶微扰公式研究了三角晶场中３ｄ３离子零场分裂Ｄ与晶体畸变的关系，井由此判定晶体ＺｎＳｉＦ６·６Ｈ２Ｏ：Ｖ２＋的局域结构应为伸长的三角畸变：在此基础上，进一步研究了零场分裂Ｄ和顺磁ｇ因子与静水压的联系。     

C_r~(3+):KM_gF_3晶体四角对称零场分裂常数D=-2.4cm~(-1)的研究

本文用晶体场理论的不可约张量方法,研究了EPR谱测到的CC_r~(3+):KMgF_3四角对称C_r~(3+)中心的零场分裂常数D=-2.4cm~(-1)产生的原因。按 Patel等人推断的微观结构,进一步考虑到与C_r~(3+) -K~+轴相垂直平面上的四个F~-的适度扩张(δ=0.1254),作了定量计算,得。C_r~(3+)-K~+间的F~-向C_r~(3+)移动△～(0.7709～0.7938)时,可导致与实验相符的零场分裂。     

四角晶场中K2ZnF4：Ni^2＋的零场分裂D

根据杂质离子可能引起晶体中杂质周围局部结构的畸变，本文计算了晶体Ｋ２ＺｎＦ４：Ｎｉ２＋的零场分裂参量Ｄ，并预言了低温下（４．２Ｋ）晶体结构的畸变     

（pno（CuCl.H2O的反常零场分裂

晶体（ｐｎｏ）ＣｕＣｌ．Ｈ２Ｏ中Ｃｕ＾２＋（ｄ＾９）离子的零场分裂轴对称分量Ｄ和斜方分量Ｅ出现了不为零的反常现象。根据该晶体中局域张离子有双聚成链结构的特点，使用中心金属离子对ｄ＾９－ｄ＾９的交换相互作用机制，满意地解释了这一反常现象。     

SS和SOO作用对4A2(3d3)态离子零场分裂的影响

考虑了SS(Spin-Spin)作用和SOO(Spin-Other-Orbit)作用,采用完全对角化方法,通过对Al2O3∶Cr3 和ZnAl2O4∶Cr3 晶体零场分裂(ZFS)参量D的计算,研究了SS和SOO作用对4A2(3d3)态离子零场分裂的影响.结果表明,在研究4A2(3d3)态离子零场分裂时,SS和SOO作用不可忽略;同时,对不同晶体SS和SOO作用对D的贡献大小是不同的,贡献大小由旋轨耦合参量大小决定.     

四面体Cs_3CoX_5中络离子CoX_4~(2-)(X=Cl,Br)零场分裂D的研究

用双自旋 轨道耦合参数模型研究了四面体四角晶位中络离子CoX2 -4 (X =Cl,Br)的零场分裂D .研究表明 ,配体Br对Co2 离子零场分裂D的影响较大 .     

Na_2ZnCl_4·3H_2O:Mn~(2+)晶体ZFS参量单轴压力效应的理论解释

利用对角化完全能量矩阵的方法,借助于文献[5]提出的新模型,计算了Na_2Z_nCI_4·3H_2O:Mn~2+晶体零场分裂(zero-field splitting,简称ZFS)参量及其单轴压力行为,计算值与实验值十分吻合。     

NH4ZnPO4: Mn2+晶体的g因子和零场分裂的理论研究

采用半自洽场3d轨道模型、点电荷模型和平均共价因子模型,计算了NH4ZnPO4：Mn^2＋晶体中Mn^2＋电子顺磁共振的g因子和零场分裂参量D、E．计算结果显示D、E的理论值和实验值（D=176×10^-4cm^-1、E=58×10^-4cm^-1）符合得很好,并分析指出了g因子的反常．     

四面体Cs3CoX5中络离子CoX2-4(X=Cl,Br)零场分裂D的研究

用双自旋-轨道耦合参数模型研究了四面体四角晶位中络离子CoX2-4(X=Cl,Br)的零场分裂D.研究表明,配体Br对Co2+离子零场分裂D的影响较大.     

Co~(2 )∶ZnSiF_6·6H_2O的g因子随压力变化的研究

通过Ｃｏ２＋：ＺｎＳｉＦ６·６Ｈ２Ｏ的ｇ因子随压力变化的实验数据和晶体结构数据，确定了以压力作为参量的状态方程，并采用完全对角化方法，研究了Ｃｏ２＋：ＺｎＳｉＦ６·６Ｈ２Ｏ的ｇ因子随压力变化的行为，理论结果和实验值符合得很好     

用光谱和零场分裂确定晶体K2ZnF4:Ni2+的局部结构参数

采用半自洽场(semi-SCF)d-轨道模型和点电荷-偶极子模型,利用完全对角化方法,由K2ZnF4:Ni2 的d-d跃迁光谱和零场分裂D,确定了晶体K2ZnF4:Ni2 在常温(290 K)和低温(4.2 K)下的局部结构参数,并预测了顺磁g因子的大小.建立了局部结构参数与光谱、零场分裂之间的定量关系,并统一解释了K2ZnF4:Ni2 晶体的光谱和零场分裂的实验值,所得理论结果与实验值符合得很好.     

CaO和YAG中掺杂Fe^3＋,Mn^2＋离子的零场分裂

本文采用Ｆｅ＾３＋和Ｍｎ＾２＋离子的ＳＣＦ－ｄ轨道理论，通过分析杂质离子引起晶体中局域结构的变化，研究了晶体ＣａＯ和ＹＡＧ中掺杂Ｆｅ＾３＋和Ｍｎ＾２＋离子的零场分鲜明立方分量α和三角分量，合理地解决了在同一种晶体中掺杂Ｆｅ＾３＋离子的零场分裂比Ｍｎ＾２＋离子的大，有时甚至大１个数量级的疑惑。     

畸变晶场迭加模型、二氯四吡唑镍(Ⅱ)物理性质研究

本文利用对称性与对称性线性迭加作为Ni2+离子的环境晶场，借助于强场完全能量矩阵和全组态混合EPR理论对Ni（pZ）4Cl2型路合物的吸收光谱、肖特基（Schottky）热容量和顺磁磁化率进行了统一计算和理论分析，理论结果与实验观测值符合甚好。从而对Ni（pZ）4Cl2的光、热、磁等物理性质作出了完整、合理的解释。