动态缓变Kerr-Newman时空中的粒子能级

在Kerr—Newman黑洞随时间缓慢变化的情况下，用时间变量表示其动态特征，通过解缓变的Kerr—Newman弯曲时空中的粒子运动方程，得出了缓变的Kerr—Newman时空中的粒子能级分布．并对此分布特征进行了研究。     

Kerr和Kerr-Newman黑洞中的一般性隧穿辐射

Hawking辐射可以看作是黑洞视界面附近的一个量子隧穿过程．当一个带有角动量L≠ωa的粒子穿过Kerr或Kerr-Newman黑洞的事件视界时,黑洞单位质量的角动量a将发生变化．通过计算这种一般情况下类光粒子的透过率,发现其结果仍然符合幺正性理论的要求．     

匀加速直线运动稳态Kerr黑洞视界的表面引力

利用新的tortoise坐标变换，我们对匀加速直线运动稳态Kerr黑洞视界表面引力与粒子能级进行了研究．由Hamilton-Jacobi方程和Klein-Gordon方程求解得到的黑洞视界表面引力是一致的．求出的Hawking温度、表面弓力和时空中粒子的能级分布都是一个与θ有关的函数．     

动态Kerr黑洞的非热辐射

利用弯曲时空中标量粒子运动的Hamilton-Jacobin方程，研究动态Kerr黑洞周围时空中标量粒子的能量分布，得到了粒子的能量分布不仅与粒子的质量、角动量有关，还与黑洞的时空结构及视界的变化有关．给出了黑洞发生自发辐射的能量条件．     

动态Kerr黑洞的三个视界

稳态Kerr黑洞的事件视界与表观视界重合,但不与类时极限面重合,二者之间是能层区.动态Kerr黑洞的情况更为复杂,3种视界皆不重合.从g(v,v)=0可定出类时极     

一个稳态轴对称非Kerr黑洞时空中的粒子能级与非热辐射

黑洞质量多极矩的存在和裸奇点的出现对视界附近的粒子能级分布产生强烈的影响，在非Keer黑洞视界附近有正、负能级交错区，其粒子能级交错区与稳态Kerr黑洞时空中的情形不同，稳态非Kerr黑洞的非热辐射与质量多极矩有关。     

广义Tortoise坐标变换与动态Kerr-Newman黑洞辐射特征的研究

引入两种不同的广义乌龟变换对KerrNewman 黑洞辐射性质进行研究,通过比较证明,动态KerrNewman 黑洞的热谱的形式和非热辐射的交错能级最大值相同,而Hawking温度和非热辐射的粒子禁区有一定的区别.     

变加速带电黑洞热效应的讨论

给出了变加速直线运动带电黑洞的ＨＭ效应和事件视界以及相应的温度．发现带电黑洞的Ｈａｗｋｉｎｇ温度不仅依赖于时间，而且依赖于极角．利用Ｙｏｒｋ的方法讨论事件视界和Ｋｌｅｉｎ－Ｇｏｒｄｏｎ方程，结果得到进一步约化，物理意义也更为明显．     

Reissner—Nordstrom黑洞与面积定理

考虑Ｒｅｉｓｓｎｅｒ－Ｎｏｒｄｓｔｒｏｍ（Ｒ－Ｎ）黑洞的度规场和电磁场张量，研究限落入黑洞的物理粒子。得出结论：任何物理粒子落入Ｒ－Ｎ黑洞必定使得Ｒ－Ｎ黑洞的外视界的面积增加或不变，刚好与面积定理相符。     

动态Kerr黑洞的非热辐射

利用弯曲时空中标量粒子运动的Hamilton-Jacobin方程,研究动态Kerr黑洞周围时空中标量粒子的能量分布,得到了粒子的能量分布不仅与粒子的质量、角动量有关,还与黑洞的时空结构及视界的变化有关.给出了黑洞发生自发辐射的能量条件.     

Demianski-Newman黑洞的热性质及广义Bekenstein-Smarr公式

对于Demianski-Newman(D-N）黑洞，同样存在在外观视界处温度为T＋的Hawking辐射和在内视界处温度为T－的Hawking吸收，其形式与Kerr-Nweman（K－N）黑洞相似，根据D－N黑洞中参数l的一些性质，得到了与参数l有关的广义Bekenstein-Smarr(B-S）公式，对比K－N黑洞的B－S公式，可以推测l－方面与转动效应有关，另一方面又有产生势场，可能是与自旋有关的某种荷。     

黑洞视界面积定理

从满足Nernst定理的黑洞熵与视界面积的关系得出黑洞视界面积定理:满足Nernst定理的黑洞熵与其全面积成正比;对于单视界黑洞,其全面积即视界面积;对于双视界黑洞,其全面积为内、外视界面积的代数和;黑洞具有物理意义的视界不多于两个。     

起源于引力场的Vaidya-Bonner-de Sitter黑洞的瞬时辐出度

利用Vaidya-Bonner-de S itter黑洞视界面附近的熵密度,导出黑洞的瞬时辐出度,得到了任一时刻黑洞的瞬时辐出度总是正比于黑洞视界温度四次方的结论。导出的广义Stefan-Boltzm ann系数不再是一个恒量,而是一个与黑洞视界的变化率、黑洞视界面附近的时空度规及黑洞的吸收与辐射系数有关的一个动比例系数,揭示了黑洞周围的引力场与其热辐射之间存在着必然的内在联系。     

变加速直线运动带电黑洞的瞬时辐出度

利用变加速直线运动带电黑洞视界面附近的熵密度,导出黑洞的瞬时辐出度,得到了任一时刻黑洞沿某一方向的瞬时辐出度总是正比于在该方向上黑洞视界温度4次方的结论。导出的广义Stefan-Boltnnann系数不再是一个恒量,而是一个与黑洞视界的变化率、黑洞视界面附近的时空度规及黑洞的吸收与辐射系数有关的一个动比例系数。揭示了黑洞周围的引力场与其热辐射之间存在着必然的内在联系。     

Vaidya-Bonner黑洞的瞬时辐出度

利用Vaidya--Bonner黑洞视界面附近的熵密度，导出黑洞的瞬时辐出度，得到了任一时刻黑洞的瞬时辐出度总是正比于黑洞视界温度的四次方的结论。导出的广义Stefan—Boltzmann系数不再是一个恒量，而是一个与黑洞视界的变化率、黑洞视界面附近的时空度规及黑洞的吸收与辐射系数有关的一个动比例系数。揭示了黑洞周围的引力场与其热辐射之间存在着必然的内在联系。     

Kerr-Newman黑洞的辐射几率与纠缠熵

通过求解弯曲时空中的Klein—Gordon方程,得到视界附近的量子波函数,求出标量粒子在视界附近的Hawking辐射散射几率．依据统计平衡时出现某个宏观态的热力学概率与该态所对应熵之间的关系,计算出Kerr-Newman黑洞的纠缠熵．结果表明,利用该方法计算黑洞熵,不仅能得到熵与视界面积成正比,还避免了截断因子的出现．     

带有电荷、磁荷的一类任意加速黑洞的熵

对带有电荷、磁荷的任意加速黑洞,得到它的局部视界面方程. 由于这种黑洞是动态和非轴对称的,它的熵很难计算.引进一个新的坐标系,使得其中的00在视界面上正好是零.在此新坐标系下利用膜模型计算了该黑洞的熵. 计算结果表明:和稳态黑洞一样,动态黑洞的熵也是正比于它的视界面积.     

用brick-wall方法计算黑洞熵的再讨论

在薄层模型brick-wall方法的基础上，进一步研究了黑洞熵的计算，发现黑洞熵来源于其视界面上每一个面元的贡献，熵与视界面积正正比，不但适用于整个黑洞，也适用于黑洞视界的局部，这一思想不但可以用于计算表面各点温度不同的动态黑洞的熵，而且使得人们对黑洞熵与视界面积关系的认识更加深入了一步。     

任意加速带电动态黑洞的广义Stefan-Boltzmann定律

利用任意加速带电动态黑洞视界面附近子系统的熵,导出黑洞的瞬时辐出度,得到了任一时刻黑洞沿某一方向的瞬时辐出度总是正比于在该方向上黑洞视界温度的四次方的结论.导出的广义Stefan-Boltzmann系数是一个与黑洞视界的变化率、黑洞视界面附近的时空度规及黑洞的吸收与辐射系数有关的动比例系数.     

Vaidya-Bonner时空中Klein-Gordon粒子的统计熵

通过坐标变换得到了带电球对称蒸发黑洞的视界面位置和视界温度;利用改进的brick-wall方法--薄膜模型计算了这类黑洞的自由能和熵,发现这种黑洞的熵等于它外视界面积的1/4;探讨了黑洞熵与Hawking辐射的关系.