两类电场和两类磁场

通常意义上的电流激发磁场和变化的电场激发磁场,本质上都是运动电荷产生磁场。变化的感生电场激发的磁场则属另一类磁场,这样界定两类磁场才比较妥当。     

电场和磁场中的对偶原则

本文提出的对偶原则就是以 Q 和 QV 分别作为电场量和磁场量的基本对偶元素.就是在电场量和磁场量的因次公式中,分别令 Q 和 QV 所代表的基本量为零因次,如果两个量的因次式变成相同,则它们可以对偶.运用这个原则,可以从电场的关系或方程得到对偶的磁场的关系或方程.或者,反过来,本文限于静电场和稳恒磁场.     

论电场与磁场的相互转化

本文根据两个物理模型出发,论证了电场与磁场在不同参考系下的变换和统一性,表明电场和磁场本身是同一种物质的不同表现,电场力与磁场力是同一种力,它们在不同参考系下可以相互转化。     

带电粒子在电场和磁场中运动轨迹的讨论

讨论了带电粒了大交叉的均匀恒定的电场和磁场中的运动性质及其轨迹，并画出其各种可能的初始状态所对应的粒子运动轨迹在ｘ，ｙ面上的投影。     

论电场与电路的统一性

从“场”的观点出发，通过对“场”、“路”关系的定性分析，定量地由场方程推出路方程，从而阐明场论与路论在物理和数学上的密切关系，论证电场与电路的统一性，解决《电磁学》中“场”、“路”脱节的偏向.     

电场与磁场的相对性论证

推证了电场和磁场在四维复时空中的相互转换及互为表达关系,并讨论了电场和磁场中的几个不变量关系。     

运动电荷的电场与磁场

本文论证了低速运动点电荷产生磁场等价于该运动电荷的变化电场所产生的磁场，并进一步计算了高速运动点电荷激发的电场与磁场。     

时变磁场中的感生电场

本文推导出在一般情况下的感生电动势和动生电动势公式 ,并在此基础上 ,对感生电场进行了进一步的研究 ,给出了求解感生电场的两个重要公式     

一些曲面上的电荷、电流分布及其上的电场、磁场

有论文讨论并计算了带有均匀电荷的长直圆柱面空间的电场和磁场，但计算都比较复杂．本文用最简捷的方法直接计算得出，而且用最简捷的方法还计算出均匀带电球面上的电场和圆柱面上均匀纵向电流在柱面上的磁场，并得出重要结论。     

磁场对电流作用过程中的能量转换问题

应用能量转换与守恒原理，分析了磁场对电流作用过程中的能量转换问题，论述了磁力劝、磁场能与电源提供能量的基本关系。     

圆电流圈内的磁场分布

圆电流是一个经典的物理模型。对圆电流内磁场分布特性的研究,在宏观上可以改善线圈绕组在电机中的应用。在微观上,可以给分子电流提供理论基础,对进一步研究磁介质的磁性特征也有重要参考价值。本文讨论圆电流内磁场分布并给出圆电流圈中心磁场最弱的严格证明,总结圆电流内磁场分布规律。     

不同惯性参照系的电力线方程和磁力线方程

运用狭义相对论电磁场在惯性坐标系中的变换关系式，并根据电力线和磁力线的性质，导出不同惯性参照系的电力线方程和磁力线方程，为描绘空间电力线和磁力线提供理论依据     

时变电场不能产生磁场的实例

设真空中一点电荷q位于0点,q随时间t成正弦变化,q＝q0sinωt,它周围的电场呈球体状向周围扩散,构成一区域Ω,其中各点的电场强度压都随时间变化,从动态标量位函数甲的波动方程出发可算出该区域内磁场为零。但运用麦克斯韦第一方程式计算将得出愿内有磁场存在的错误的结果。其原因在于麦克斯韦第一方程式的积分式中同一时刻L环路所张的曲面S可以有无穷多张,该积分式要求L环路所张的的所有曲面Sn上对DD/Dt的积分值应相同。但是某些特殊情况下,例如本例就不满足这一点。麦克斯韦第一方程式的微分式所算出的“量”矢量在某些特殊情况下,例如本例仅仅是代表一种数学意义上的存在而非物理意义上的磁场强度量矢量存在。在真空中,如时变电场方向呈均匀球状均匀分布,则该电场所在的区域不产生成场,麦克斯韦第一方程式在此区域内不成立。     

轴对称ELF磁场中的球细胞感应电场及跨膜电位

为揭示低频磁场作用下人体的电生理特性,研究轴对称ELF(extremelylowfrequency)磁场作用下球细胞的感应电场和跨膜电位,并结合相关实验讨论了磁场对[Ca2 ]i的影响,对不同磁场激励模式、不同频率下的跨膜电位进行了仿真分析.结果表明,ELF磁场可以改变球细胞的跨膜电位,并与频率相关.     

振荡电偶极子在磁各向异性媒质中的辐射场

利用磁各向异性推迟势公式，运用在各向异性直角坐标系中的计算方法，求得在磁媒质为各向异性而电媒质为各向同性的介质中振荡电偶极子系统的辐射电磁场。