平面偏振光的干涉

<正> 本文通过两个尼科耳棱镜之间插入一块晶片来说明平面偏振光的干涉现象的基本原理。把一块光轴平行于晶体表面、厚度均匀的晶片C,放在两个尼科耳棱镜之间(如图1中所示。) 用单色平行光束照射到第一个尼科耳棱镜,当光通过尼科耳棱镜后,只有振动面平行于尼科耳棱镜的主截面N_1的非常光透射出来。由第一个尼科耳棱镜透射出来的平面偏振光垂     

平面偏振光经单轴晶体薄片后振幅的改变

平面偏振光经单轴晶体薄片后,若考虑入射光与透射光的振幅比,则要想获得较理想的圆偏振光,入射光的偏振平面与λ／4波片主截面的夹角应在α=45。修改为α=tg-1 。V     

临界半径比的计算和半径比规律可靠性的考察

本文推导出了一个计算临界半径比的公式(γ_+/γ_-=(2/(1-cosα)-1)~(1/2)),此式适用于各种构型的离子晶体,计算结果与文献一致。本文还证明了半径比规律是不够精确的,使用电荷—半径比∑Z/γ_k对ΔX·γ小/γ大作图,能成功地区分AB型化合物的NaCl型与ZnS型。其分界线可表示为:ΔX·γ小/γ大-0.773log∑Z/γ_k+0.556=0     

关于椭圆抛物面圆形截线的研究

用形数结合的方法得出了椭圆抛物面圆形截线的截平面的位置、圆心和半径等参数 ,并得出了一些重要结论 :(a)　椭圆抛物面的圆形截线的截平面都平行于该曲面的横断面椭圆的长轴方向 ,且垂直于长轴方向的对称面 .(b)　截平面的斜率由式K =tanθ=± a2 -b2b 所决定 ,其截平面方程为z =± a2 -b2b y +h .若b >a ,则方程为z =±b2 -a2a x+h.(c)　椭圆抛物面有且仅有两族平行的圆形截线 ,它们对称于oz轴 .(d)　截交线圆的中心坐标为x=0 ,　y =±b a2 -b2 ,　z =a2 -b2 +h ,　R=a a2 -b2 +2h .(e)　两族圆形截线的圆心轨迹为两条平行于oz轴的直线 ,其方程为x =0 ,　y=±b a2 -b2 .该方法具有普遍意义 .     

一种高双折射光子晶体光纤的特性研究

设计了一种新型光子晶体光纤,通过数值模拟,该种光子晶体光纤具有高双折射特性,且具有较高的非线性特性,并且在0.8到1.8μm波段出现了两个零色散点.该种光子晶体光纤结构包层的空气孔的排列方式为按照三角晶格排列,并将其中部分圆形空气孔变为椭圆形空气孔.运用全矢量有限元法对其光学特性进行理论模拟分析,分析结果表明:当椭圆率η=4/7,占空比d/Λ=0.45时,在波长1.55μm处,获得了3.88×10-2的高双折射.非线性系数可达67.5 km-1·W-1.