多元函数极值新的判定方法

函数的极值有重要的研究意义,求解方法多种多样;以三元函数一般的正定性判定方法为根据,得到了一种新的三元函数极值判定方法及证明过程,这种方法适用于条件和非条件极值的情况,并将这种判定方法推广到多元函数,得到一种多元函数极值判定方法.     

关于多元函数极值的判别方法的教学

讨论了工科高等数学中多元函数极值的教学问题,将多元函数极值的一个判定方法移植到工科高等数学教学中去。     

多元函数极值的判别

给出一个多元函数极值的充分性判别方法，把多元函数的极值与一元函数的极值判别统一起来     

多元函数极值的正定矩阵判定定理的推广

利用矩阵的分块及正定矩阵来处理特殊多元函数的极值问题,通过降低变量元维数的方法,使求三元或三元以上的特殊多元函数的极值成为切实可行。     

利用二次型判别多元函数的极值

利用二次型的正定性和负定性讨论多元函数的极值判别法并应用到二元函数上。     

多元函数极值的充分条件

本文给出判定多元函数极值的一个充分条件。     

用矩阵的正定性判定多元函数极值的存在性

本文提出了一种判断多元函数极值存在性的方法，用这种方法不仅能判断二元函数极值的存在性，而且能判断二元以上的函数极值的存在性，弥补了教材在这方面的不足，方法简便易学，便于掌握。     

多元函数条件极值计算的一种方法

给出了应用拉格朗日乘数法时应注意的问题以及多元函数条件极值的相关定理,最后利用拉格朗日乘数法来求解多元函数条件极值。     

关于多元函数极值的正定矩阵判定定理的推广

利用矩阵的分块及正定矩阵来处理特殊多元函数的极值问题,通过降低变量元维数的方法,使求三元或三元以上的特殊多元函数的极值成为切实可行.     

概率函数中βεi因子乘积的符号与能谱结构

首先一般地论证了因子乘积βεi≥0，然后分别对Bose系统和Fermi系统论证了因子乘积βεi≥0，在此基础上进一步论述了正能谱系统必然属于正能谱（或正温度）热力学，而负能谱系统必然属于负能谱（或负温度）热力学，最后讨论了概率函数的对称性。     

玻色型反氢原子结构及氘核P_B~(+1)n_B~0和P_F~(+1)n_F~0结构函数的矩

根据费米型质子 P+ 1 F 、中子 n0F、电子 e- 1的超对称性伴子玻色型 P+ 1 B 、n0B、U- 1 e,B粒子 ,讨论反氢原子的结构 ,计算费米型氘核 P+ 1 F n0F 和玻色型氘核 P+ 1 B n0B结构函数的矩 ,结果发现反氢原子的结构与目前观测到费米型反氢原子不同 ,氘核 P+ 1 F n0F 结构函数的矩的理论值与实验数据较好相符 ,P+ 1 B n0B结构函数的矩的计算结果比 P+ 1 F n0F 要大 ,增大的值是由于费米型中性矢量反轻子 l0F ,T结构函数的贡献所致 .     

玻色型反氢原子结构及氘核PB+1nB0和PF+1nF0结构函数的矩

摘要：根据费米型质子PB^ 1、中子nF^0、电子e^-1的超对称性伴子玻色型PB^ 1nB^0、-↑Ue^-,1↑B粒子,讨论反氢原子的结构,计算费米型氘核PF^ 1nF^0和玻色型氘核PB^ 1nB^0结构函数的矩,结果发现反氢原子的结构与目前观测到费米型反氢原子不同,氘核PB^ 1nB^0结构函数的矩的理论值与实验数据较好相符,PB^ 1nB^0结构函数的矩的计算结果比PB^ 1nF^0要大,增大的值是由于费米型中性矢量反轻子-↑l0F,T结构函数的贡献所致。