有偏压的光伏光折变晶体中低振幅的空间孤子

获得了有偏压的光伏光折变晶体中空间孤子传播的非线性波动方程 .它是屏蔽孤子和短路光伏孤子的非线性波动方程的统一形式 .在低振幅区域 ,由它得到了起源于对外电场的非均匀空间屏蔽和光伏效应的空间孤子 .在适当的条件下 ,这类孤子可以转化为屏蔽孤子和短路光伏孤子 .当外电场为某一值时 ,用改变外电场的极性和旋转光的偏振方向可以实现这类孤子的明暗转换     

有偏压的光伏光折变晶体中低振幅的空间弧子

获得了有偏压的光伏光折变晶体中突间弧子传播的非线性波动方程。它是藤孤子和短路光伏孤子的非线性波动方程的统一形式。在低振幅区域,由它得到了起源于对外电场的非均匀空间屏蔽和光伏效应的空间孤子。     

光折变晶体中低振幅光伏明孤子的温度特性

在忽略扩散效应的条件下，理论研究了光伏光折变晶体中低振幅光伏明孤子的温度特性．结果表明，当温度一定时，晶体中可形成稳态光伏明孤子。通过适当调节温度，可以控制孤子的空间形态。     

双光子光折变光伏明孤子的演化和自偏转

通过数值模拟的方法,研究了双光子光折变光伏明孤子的动态演化和自偏转特性．结果表明：在忽略扩散和损耗的情况下,光伏明孤子能在双光子光折变晶体中稳定传播．考虑扩散效应之后,明孤子光束中心将发生自偏转．自偏转程度首先随入射光强的增加而增加,当光强达到一定程度后随着入射光强的增加偏转程度反而减小．     

光折变晶体热透镜效应中光孤子传输与耦合特性的研究

籍助耦合非线性薛定谔方程，分析了光折变晶体热透镜效应中光孤子传输与耦合特性。结果表明，光折变晶体热透镜效应的实质就是光孤子耦合的结果，而光孤子传输与耦合的特性与光孤子的相对位相密切相关。     

光折变晶体热透镜效应中孤子传输与耦合特性的研究

借助耦合非线性薛定谔方程，分析了光折变晶体热透镜效应中光弧子传输与耦合特性，研究结果表明，光折变晶体热透镜效应的实质就是光孤子耦合的结果，而光孤子传输与耦合的特性与光孤子的相对位相密切相关。     

双光子光折变屏蔽孤子的动态演化和自偏转

采用数值模拟方法研究了双光子屏蔽孤子的动态演化和自偏转.结果表明,在忽略扩散和损耗的情况下,屏蔽孤子能在双光子光折变晶体中稳定传播.晶体的扩散效应使光束的中心发生偏转.     

光折变晶体热透镜效应中光孤子产生机制的研究

对光折变晶体热透镜效应中光孤子产生的机制进行了深入的研究。研究结果表明,光孤子产生的根本原理是由于抽运光在非线性光学介质中诱导出的相位孔对探测光衍射的结果。     

光折变空间光孤子的最新研究进展

光折变空间光孤子可以在较低光强的情况下形成,同时它在光信息处理、光学开关、光学集成等方面具有广阔的潜在应用前景。本文介绍了光折变空间光孤子的相关研究及最新进展。     

双光子光折变晶体中非相干耦合屏蔽孤子族

为了得到双光子光折变非相干耦合屏蔽空间孤子族的结果,对外加电场双光子光折变晶体中非相干屏蔽孤子族进行了数值研究.结果表明：这种孤子族是由偏振态和波长都相同的多束互不相干光耦合而成的.当双光子非相干耦合屏蔽孤子族中只含有两个光束分量时,就退化为双光子屏蔽孤子对.     

双光子光折变晶体中非相干耦合屏蔽孤子族

为了得到双光子光折变非相干耦合屏蔽空间孤子族的结果,对外加电场双光子光折变晶体中非相干屏蔽孤子族进行了数值研究.结果表明:这种孤子族是由偏振态和波长都相同的多束互不相干光耦合而成的.当双光子非相干耦合屏蔽孤子族中只含有两个光束分量时,就退化为双光子屏蔽孤子对.     

非均匀非线性平板介质波导中的空间孤子

研究了非均匀克尔介质的平板波导中的空间孤子问题。采用分区求解方法，求出分区内的近似解析解。结果表明，在折射率为抛物分布的克尔介质平板中，空间孤子的波形将进一步变陡。     

一维分子晶体的极化子-孤立子运动

本文考虑极化子与晶格振动的非线性耦合,研究了一维分子晶体中的极化子—孤立子运动,通过能量极小原理求得振动组态,导出了极化子几率幅的非线性薛定格方程,获得了带有孤立波形式的两类新的极化子—孤立子解,以及给出了相关的孤立子能量,有效质量及孤立子局域结果,其中钟型孤立子出现在极化子能带底部,而扭结型激发出现在极化子能带顶部.     

一维分子晶体的极化子-孤立子运动

考虑极化子与晶格振动的非线性耦合，研究了一维分子晶体中的极化子-孤立子运动。通过能量极小原理求得振动组态导出了极化子几率幅的非线性薛定谔方程，获得了带有孤立波形式的两类新的极化子-孤立子解，给出了相关的孤立于能量、有效质量及孤立子局域结果，其中钟型孤立子出现在极化子能带底部，而扭结型激发出现在极化子能带顶部。