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马选荣 《宁夏大学学报(自然科学版)》1983,(2)
普通照像纪录的是物体在成像平面上的光强分布,所以我们看到的是一平面像。人的眼睛类似于一架照像机,但看物体时却有立体感,说明人的眼睛感受到的物光的信息比普通照像术记录的信息要多。于是提出,如何才能把光波所带的全部信息都记录下来並让人们看见的问题。 相似文献
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方麟瑞 《安徽师范大学学报(自然科学版)》1988,(3)
本文所叙述的二次曝光干涉是先让未受应力的物光波和参考光波对全息干板曝光一次,然后,在物体上加应力再曝光一次(见图一)。当再现时,存在于不同时刻的不同物光波产生 相似文献
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潜伟 《科技导报(北京)》2009,27(18):120-120
17世纪中叶.英国人罗伯特·胡克(R.Hooke,1635-1703)和荷兰人列文,虎克 (A.van LeeIJwenhoek,1632-1723)对早期类似显微镜的放大仪器进行了改进,制造出了最早的光学显微镜.光学显微镜是利用光线来看物体,为了看到物体,物体的尺寸就必须大干光的波长,否则光就会"绕"过去.如果能找到一个比光波波长还短的光源,就能提高显微镜的分辨率. 相似文献
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朱伯荣 《南京师大学报(自然科学版)》1982,(4)
光的波动本性,是光的干涉的基础,但是,欲使两列光波或多列光波之间发生光的干涉,则还应赋予相互迭加的光波以一定的条件.通常,都把频率相等、初位相差恒定和振动方向一致,列为光波的相干条件。符合这个相干条件的光波才能发生干涉,即存在相干性;不满足这个相干条件的,就不会发生干涉,即不具有相干性,实际上相互迭加的光波从相干到不相干是逐渐演变成的,这里并不存在一个截然的分界线。我们认为,光波之间是否存在相干性,最现实的办法是考察它们会合后有无形成干涉条纹,能够形成较为清晰的对比度较 相似文献
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本文考虑到一张常规透射式全息图可以反射再现这一事实,从理论上用付里叶光学方法计算了全息图在单色平面光波照明,物光波为球面光波,参考光波为平面光波情况下,该全息图的成象数目,空间几何位置,以及当改变照明光方向(或旋转干板)时再现象位置的变化情况。计算结果证明:当照明光方向不变,全息干板分别置于三个特定方向,则在每一方位均可再现10个一级再现象,其空间相对几何位置不同,并进行了系统的实验观察,证明理论计算与实验结果完全一致。 相似文献
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朱伯荣 《南京师大学报(自然科学版)》1985,(3)
当光波由透明的光密介质射至光疏介质,并且入射角大于相应的临界角时,要发生全反射。入射光波的能量全部返回光密介质,不再形成通常的折射光波。但这并不意味着入射光波的电磁场就此中断在介质的分界面上,在光疏介质中有透射波的电磁场存在,而且它的辐射能量流密度的时间平均值不等于零。瞬时值一般也不为零。本文讨论光波全反射时,反 相似文献
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计算全息所用的目标数据一般是通过计算机三维软件模拟获得,这样对于计算全息的应用有一定的限制.提出利用三维激光扫描仪获取计算全息图三维数据的方法,研究了计算全息物光分布和扫描三维数据之间的关系,建立了依据三维物体扫描数据的模拟物光波前分布,并分析了立体数据计算全息消隐问题. 相似文献
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本书是一本最新的物理学领域的教科书,作者希望通过本书能使读者理解导波光学装置中光的传播问题。在现实中均匀、单一的理想电磁平面波并不真正存在,实际光波具有非均匀性,因而要正确描述光波的传播特性就必须用均匀平面波的频谱来对光波的电磁场进行分解,其中每一均匀平面波都遵循亥姆霍兹方程。 相似文献
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本文理论分析了在共振吸收介质中光波电场(振幅)与时间有关的非简并四波混频,得到了耦合波方程的精确解。发现在介质中,信号光和探测光的光波电场不仅是时间的函数,而且其空间分布也发生了变化,进而得到反射率R和透射率T以及参量过程的转换系数(?)。 相似文献
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运用光的衍射理论,推导出光通过不同结构的三缝衍射屏衍射的光波场分布的复振幅一般表达式,得出当平行光垂直照射在不同结构的三缝衍射屏上时,衍射光波场的光强分布规律,讨论光强分布的特点,对衍射图样和光强分布进行计算机模拟,并对模拟结果进行分析. 相似文献
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章维全 《阜阳师范学院学报(自然科学版)》2001,18(3):42-43
给出均匀透明物体经透镜成像后观察面上的光场分布公式,计算了焦距和二倍焦距处观察面上的光波复振幅和光强。结果表明,焦点处观察面上的光场分布函数为一脉冲函数,而在二倍焦距处观察面上的光场与物体后表面的光场分布函数仅相差一个位相因子。 相似文献
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从晶体光学第一方程出发 ,从理论上导出单轴晶体的几个特征光学面———折射率面、光率体、光波法线面、光波面在球坐标系中的表达形式 相似文献