铁电——驻极体复合材料的传导性和热电驰豫效应

研究了未极化的0—3模式、不同体积比的 TGS—PVDF 复合膜0℃至75℃的传导性和极化后的复合膜在0℃和30℃下的热电驰豫效应。发现复合膜中 TGS 与 PVDF 的耦合对复合膜的传导性和热电驰豫有影响,体积比约1∶1时影响较显著。复合膜的热电驰豫遵从 t~(1/2)规律,是空间电荷的驰豫效应。复合膜中耦合相实质上是组成复合材料的两相物质界面附近被束缚的局域空间电荷效应。     

多晶铝和多晶镍的中温滞弹性蠕变〈一〉

用99.92%多晶纯铝从125——225℃作滞弹性蠕变及应力驰豫试验.所测得蠕变激活能为(25±1)千卡/克分子,比纯铝体积自扩散激活能低,与晶粒间界自扩散激活能相接近.用99.96%多晶纯镍从330——450℃作滞弹性蠕变及应力驰豫试验.所测得蠕变激活能为(34±2)千卡/克分子比纯镍体积自扩散激活能低得多,与晶粒间界自扩散激活能相接近.因此,可以认为多晶在较高温度(中温)下的滞弹性蠕变机制与晶粒间界自扩散机制相似.     

低压ZnO压敏陶瓷晶粒边界电子陷阱态的研究

应用HP4192A低频阻抗分析仪测量了低压ZnO压陶陶瓷的复电容曲线，研究了烧结温度对复电容曲线压低角的影响规律，探讨了晶粒边界耗习层中电子陷阱的种类和起因，并对电子陷阱的特征参数进行了表征。实验发现：在低压ZnO压敏陶瓷中存在两种非理想的Deblye驰豫现象，对于每一种驰豫，其复电容曲线存在压低现象，且其压低角随着烧结温度的升高而迅速减小，在低压ZnO压敏陶瓷的耗尽层区域内存在两种电子陷阱，它们分别位于导带底0．209eV和0．342eV处，其中0．209eV处的陷阱能级对尖于本征施主Znj^x的二次电离，而0．342eV处的陷阱能级对应于氧空位V0的一次电离。     

多晶铝和多晶镍的中温滞弹性蠕变(二)

作者用99.96％的多晶掺碳镍从390—450℃作滞弹性蠕变及应力驰豫试验,所测得蠕变量比纯镍低得多。用侣单晶从360—440℃作滞弹性蠕变及应力驰豫试验,所测得蠕变激活能为(267520±8360)J/mol,比纯侣体积自扩散激活能大得多。因此,结合文[1],可以认为多晶在较高温度(中沮)下的滞弹性蠕变机制与晶粒间界自扩散机制相似。     

凝聚态物质驰豫：分维时间模型

本文提出凝聚态物质驰豫的一个简单的分维时间模型，理论研究表明，凝聚态物质内的反常驰豫是由于绝热近似遭破坏的结果，且需要引入三个不同时间标度描述间断驰豫过程替代连续驰豫过程．本文提出模型不仅能很自然给出持续指数型驰豫ｅｘｐ［－（ｔ／τ）β］，而且能解释实验中观测到β的标度行为．     

聚合物的时域介电谱

在１０４至１０－５Ｈｚ频段，聚合物的介电谱只能用时域参数描述．介质的极化响应可描述为Ａεｓｅｘｐ［－（ｔ／τ）类型的若干个项之和．实验证明在随机驰豫中α＝１，在自由驰豫中则α＝１／２．在低频段用频域方法测量εｓ时．样品中的慢响应极化机构的贡献表现为吸收电流；它使得εｓ没有确定值，时域参数是十分灵敏的方法，它可以检测出对εｓ的贡献只有１０－４的微量极化机构．对于同一种聚合物、慢极化响应的成份决定于材料的加工工艺和添加物．     

虚二次域上的不可分正定整Hermite型

用格论方法证明了虚二次域F＝Q（√mi）（m≡3(mod4)且m无平方因子）上存在任意秩n判别式d（自然数）的不可分正定整Hermite型，但有下列例外：Q（√3i）；n＝2，d=1,2,4,10；n=3,d=1,2.5；n=4,d=1.2;n=5,d=1n=7,d=1；Q(√7i):n=2,d=1；Q(√11i):n=2,d=2,n=3,d=1,不存在相应的不可分正定整Hermite型。     

Quadratic Number Fields with Class Numbers Divisible by a Prime q

Let q≥5 be a prime number. Let k=Q(√d) be a quadratic number field, where d=(-1)q(q-1)/2. (-(q-1)^q-1UW^q u^2q^q). Then the class number of k is divisible by q for certain integers u,w. Conversely, assume Ω/k is an unramifled cyclic extension of degree q (which implies the class number of k is divisible by q), and Ω2 is the splitting field of some irreducible trinomial f(X)=X^q-aX-b with integer coefficients, k=Q(√D(f)) with D(f) the discriminant of f(X). Then f(X) must be of the form f(X)=X^q-u^q-2 wX-u^q-1 in a certain sense where u,w are certain integers. Therefore, k=Q(√d) with d=(-1)^q(q-1)/2 (-(q-1)^q-1uw^q u^2q^q). Moreover, the above two results are both generalized for certain kinds of general polynomials.     

关联噪声对单模激光统计性质的影响

利用线性近似方法推导了具有ｅ指数关联噪声的单模激光增益模型的光强关联函数和关联时间，分析讨论了光强关联函数随时间的演化特征及各种参数对光强关联时间的影响．研究表明：ａ．噪声间的负关联使得光强关联函数随时间演化具有两种形式，即单调衰减和出现负极值；ｂ．噪声间的负关联使激光的驰豫过程变快，而正关联则慢化了激光的驰豫过程；ｃ．光强关联时间随泵噪声强度变化的一个明显特征是存在一个峰（谷）值．     

关联噪声对单模激光统计性质的影响

利用线性近似方法推导了具有ｅ指数关联噪声的单模激光增益模型的光强关联函数和关联时间，分析讨论了光强关联函数随时间的演化特征及各种参数对光强关联时间的影响。研究表明：ａ．噪声间的负关联使得光强关联函数随时间演化具有两种形式，即单调衰减和出现负极值；ｂ．噪声间的负关联使激光的驰豫过程变快，而正关联则慢化了激光的驰豫过程；ｃ．光强关联时间随泵噪声强度变化的一个明显特征是存在一个峰（谷）值。