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非齐次波戈留波夫变换与SU(1,1) h(4)量子系统的演化方程相结合,给出了求该系统时间演化算符和波函数的精确表达式.作为一个典型例子,我们得到含时受迫谐振子的演化算符和波函数的精确表达式.结果与献[3]作一比较,两种方法得到的结果是一致的.而我们的求解方法简单而明确,并且容易推广到求解其它SU(1,1) h(4)的量子系统. 相似文献
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系统地回顾了对含时谐振子的量子系统精确求解的各种方法及其应用,分析了这方面工作的主要特点,并着重介绍了3个主要工作。 相似文献
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侯邦品 《四川师范大学学报(自然科学版)》1999,22(3):311-314
直接定义广义含时谐振子的产生,湮灭算符,从而建立了该系统的含时粒子数表象,在此表象中很方便求得系统的绝热量子相位,找到它的绝热含时相干态,并对相干态的一些重要性质进行了讨论。 相似文献
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一类二维耦合量子谐振子的求解 总被引:1,自引:0,他引:1
运用广义线性量子变换理论,对一类二维耦合量子谐振子进行求解,给出了该系统演化算子的普通形式、正规乘积形式、反正规乘积形式、演化算符的矩阵元、波函数和力学量期望值. 相似文献
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广义含谐振子的含时粒子数表象及绝热量子相位和绝热含时相干态 总被引:1,自引:0,他引:1
侯邦品 《四川师范大学学报(自然科学版)》1999,22(3):2
直接定义广义含时谐振子的产生、湮灭算符,从而建立了该系统的含时粒子数表象.在此表象中很方便求得系统的绝热量子相位、找到它的绝热含时相干态,并对相干态的一些重要性质进行了讨论 相似文献
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赵秀琴 《太原师范学院学报(自然科学版)》2009,8(4):62-65
文章结合一维受迫谐振子所满足的运动方程,通过数学微积分的方法解出了含时薛定谔方程的精确解,并讨论了在绝热情况下的动力学相位和几何相位. 相似文献
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一般形式含时谐振子的薛定谔方程的求解 总被引:1,自引:0,他引:1
利用时空变换法求解了一般形式含时谐振子的薛定谔方程,其结果与以前这方面的相关工作做了比较。作为举例,本文利用所得结果对Paul阶中囚禁的单个超冷离子在阱受到外界扰动后的稳定性问题做了讨论。 相似文献
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利用广义量子线性变换理论,给出了耦合量子谐振子■=1/2m(■2/1 ■2/2) 1/2mω2(■12 ■22) k/2(■1-■2)2的能量本征值、本征态、演化算符、演化矩阵以及波函数. 相似文献
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基于时域有限差分法研究了在不同外加电场中的谐振子相干态问题,包括恒值电场和余弦电场中的谐振子相干态,讨论了外场的变化对相干态的影响,得到了一些有意义的结果. 相似文献
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广义含时谐振子的Pancharatnam型相位 总被引:1,自引:1,他引:0
侯邦品 《四川师范大学学报(自然科学版)》2001,24(1):58-60
利用广义含时谐振子的时间演化算符,求得该系统的Pancharatnam型相位及该相位中的动力学部分和几何部分。 相似文献
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用双波函数理论研究了频率含时的谐振子,通过对位移,动量,能量等物理理的计算表明,该谐振子作准谐振运动,能量不是守恒量,而当频率变成常数时,其结果还原为通常的简谐振子的双波描述。 相似文献
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本文证明,应用能量算符而不是Hamiltonian来定义量子态的位相,Berry位相和动力学位相都是规范不变的。作为例子,我们重新考查了广义含时谐振子绝热循回演化的量子态位相。结果表明,规范不变的Berry位相为零,而系统演化的几何特性体现在其动力学位相中。 相似文献
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林琨智 《吉林大学学报(理学版)》2000,(1)
应用双波函数量子理论描述哈密顿量含时线性量子系统 ,指出传统量子力学对这一量子系统的描述是双波理论描述的统计情况 ,并且是在对常相位因子取平均的均匀系综中进行的 .将这一系综看作连续介质的概率流体 ,给出其动力学描述 ,并以 SU( 1 .1 )线性非自洽量子系统为例进行具体讨论 . 相似文献