含铁磁耦合费米气体热力学性质的研究

采用平均场理论研究外磁场中含铁磁耦合费米气体的热力学性质．引入朗德因子ｇ 衡量顺磁效应的强度,讨 论了比热容和熵随约化磁场强度ｈ、约化铁磁耦合强度Ｉ珔、朗德因子ｇ 和约化温度ｔ的变化关系,得到比热容与约化温度 的１／２次方成正比的演化关系．      

超导金属小粒子的顺磁磁化率

从约化BCS哈密顿量出发．采用配分函数的路径积分表示方法，在静态路径近似(SPA)方法下，考虑准粒子的热涨落以及能级的统计效应对超导纳米粒子的电子磁化率的影响，计算了弱磁场中的超导金属小粒子的顺磁磁化率，并做了分析．     

层状反铁磁体低温性质的理论计算

用自旋波理论研究了层内是反铁磁性耦合的反铁磁体的低温性质,找到了零温及有限温区的子晶磁化强度和内能与层间耦合间的变化关系,并给出有了有限温区内磁比热和平行磁化率与层间耦合之间的变化关系.     

异核双原子分子逆磁磁化率的近似计算

分子逆磁磁化率是某些分子的一个重要物理量,J.A.Pople,W.R.Bley等人曾用CNDO,INDO等方法计算了第一、二周期双原子分子的逆磁磁化率.本文采用MEHMO方法计算了上述分子的逆磁磁化率,并与实验值进行比较,得到了较满意的结果. 薛定谔波函数的LCAO近似,在无磁场存在时,可采用原子轨道φ_■的线性组合;但在有磁场存在时,必须采用gauge-invariant原子轨道x_■     

原油与油田水的磁化率

用Gouy法测定了原油和油田水的磁化率,证实它们都是抗磁性物质。原油和油田水类型不同,磁化率也不同。在原油中,含蜡油的磁化率小于稠油。含蜡油的磁化率与凝固点有关,凝固点越高,磁化率越小;稠油的磁化率与粘度有关,粘度越高,磁化率越大。在油田水中,地面水的磁化率小于回注污水和油井水的磁化率。测定结果表明,磁处理效果与磁介质的磁化率有关。磁化率绝对值越大,磁处理效果越好。     

具有掺杂界面的磁超晶格的磁相变研究

采用蒙特卡罗模拟方法研究具有无序掺杂界面的复杂磁性系统的磁特性,重点计算了系统掺杂界面层(ApB1-p)上A类原子的掺杂浓度p及界面交换耦合常数对磁相变的影响.通过模拟,获得了系统的相图以及磁化强度、磁化率等随温度的变化规律.模拟结果表明,纳米磁性薄膜的无序掺杂界面极大地决定了系统的相图.     

南方地区土壤重金属污染的磁响应特征——以金华地区为例

为了明确在运用环境磁学方法进行重金属污染评价时其所适用的土壤类型和磁学参数,对金华地区农田表层土壤进行了系统的环境磁学调查,分析南方地区土壤重金属污染的磁响应特征.结果表明：1)盆地内污染土壤的磁性突出表现为高磁化率值、高硬剩磁值及低的非磁滞剩磁磁化率与磁化率比值,与我国北方重污染土壤的磁性特征基本一致;2)水稻土表现为低磁化率值和极高的非磁滞剩磁磁化率与磁化率比值,与污染土壤磁学特征差别大,十分适合于使用环境磁学方法快速监测土壤重金属污染;3)山地丘陵土壤表现出较高的磁化率值和硬剩磁值,以及低的非磁滞剩磁磁化率与磁化率比值,与盆地内污染土壤的磁性较为相似.综上,在该地区运用环境磁学方法进行土壤污染监测时,土壤类型的磁背景差异不可忽视,应根据土壤类型差异慎重选取评价参数.     

层状反铁磁体低温性质的理论计算

用自旋波理论研究了层内是反铁磁性耦合的反铁磁体的低温性质，找到了零温及有限温区的子晶磁化强度和内能与层间耦合间的变化关系，并给出有了有限温区内磁比热和平行磁化率与层间耦合之间的变化关系．     

平面状态下的力磁关系及实验分析

从磁性、弹性基本理论出发,根据最小能原理推导出应力张量磁化率关系表达式,提出张量磁化率Mohr圆概念,得出主磁化率表达式以及主磁化率方向夹角,进一步得出应力σ-磁化率△χnσ变化量的关系表达式.设计出磁化率检测装置,测量了受单向应力状态下的机械钢板不同取向上的磁化率.实验结果表明理论值与实验值符合的很好.从而为改善磁测技术提供了理论依据和潜在方法.     

α-Al磁性对强磁场下Al-Cu亚共晶合金定向凝固组织的影响

以Al-Cu亚共晶合金为研究对象,考察了α-Al单晶磁各向异性对稳恒强磁场下定向凝固枝晶组织生长行为的影响.实验测定了α-Al单晶不同晶向的磁化率.结果表明:Al-Cu单晶中的磁化现象表现出明显的方向性;难磁化轴为晶体学位向111方向,即磁化率最小;易磁化轴为晶体学位向311或310方向,即磁化率最大;磁化率随Cu原子数量的增加而降低;[111]晶向族中4个晶向的磁化率不再一致.对于Al-0.85%Cu合金,当生长速度为50μm/s时,在无磁场情况下其定向凝固枝晶主干沿凝固方向排列;当施加6 T纵向强磁场时,枝晶主干偏离凝固方向成一定夹角排列,这一现象可能是由α-Al磁晶的各向异性所致.     

铁磁梁式板磁热弹性屈曲分析

利用铁磁介质体的磁热弹性广义变分原理和模型,以及磁弹性线性化方法和摄动技术,对铁磁梁式薄板在磁场、温度场共同作用下的多场耦合的力学行为进行了研究,解析地分析了铁磁梁式板的磁热弹性屈曲失稳,并给出了铁磁梁式板随外加磁场、温度场变化下的多场耦合稳定性特征.     

铁磁条对石墨烯中谷依赖电子输运性质的影响

本文建立了铁磁条和硬势垒共同调制下的石墨烯纳米结构模型,计算了铁磁条产生的磁场的大小和铁磁条的宽度对石墨烯中谷依赖的电子输运性质的影响,重点研究了该石墨烯纳米结构中电子的电导和谷极化特征. 数值计算结果表明,该纳米结构中可实现显著的谷极化效应,且磁场的大小和铁磁条的宽度均会对其中的电子电导和谷极化产生较大的影响. 因此,我们可以通过控制铁磁条的宽度和其产生的磁场的大小来获得实际需要的谷极化强度. 这项研究有助于理解和设计谷电子学设备.     

考虑端部效应的铁磁梁式板磁力摄动分析

基于磁场摄动技术和广义变分原理得到的磁力公式,对铁磁梁式板在斜磁场作用下的磁场和磁力摄动展开研究,给出了斜磁场作用下铁磁梁式板结构的摄动磁场及其磁力摄动表达式,使得解析分析斜磁场作用下铁磁梁式板磁弹性耦合问题成为可能。研究表明:只有考虑了磁场端部效应的斜磁场磁力摄动公式才能模拟铁磁结构的弯曲模式且能够定性揭示铁磁简支梁式板弯曲构形为双半波形。     

有限数目费米子体系的泡利顺磁性

研究弱相互作用费米体系的泡利顺磁性,导出磁化率的解析表达式．与理想体系比较,指出粒子间的相互作用加强了泡利顺磁性．通过分析系统的涨落,得到若要出现泡利顺磁现象,外磁场需达到一个临界值．     

磁场中铁磁性胶粒的聚沉性质

分析了铁磁性胶粒及其周围电解质离子在磁场中的磁化行为和胶粒外磁场分布状况。利用双电层理论计算了在磁场作用下铁磁性胶粒周围离子的分布情况 ,给出磁场作用下胶粒间势能表达式、体系聚沉的临界磁场和聚沉速率表达式 ,并以常温常压下水溶胶在 0 .0 0 3T磁场作用下的情况为例进行了计算。结果表明 ,磁场作用对胶粒周围电解质离子浓度分布的影响较小 ,对铁磁性胶粒间势能和胶粒间聚沉速率的影响较大。粒子浓度为 10 16m-3的水溶胶体系发生聚沉的临界磁场强度为 0 .0 0 2 7T ,磁场作用加快了聚沉速率。     

非线性铁磁简支梁式板磁弹塑性力学行为分析

基于铁磁介质广义变分原理得到磁力计算公式和磁力耦合的非线性数值计算程序，首次对不可移简支铁磁梁式板磁弹塑性的屈曲、后屈曲、弯曲等力学行为进行分析，在考虑几何非线性情形下，探讨了铁磁简支梁式板的磁弹塑性弯曲、屈曲和后屈曲，跳跃失稳等力学现象，给出了铁磁梁式板在外加磁场的各种初始角度下进入塑性屈服阶段的临界特征曲线．数值结果表明铁磁梁式板屈曲的临界磁场值对塑性变形是敏感的．     

La_(0.5)Ca_(0.5)MnO_3纳米颗粒的铁磁相变临界行为研究

La0.5Ca0.5MnO3块体陶瓷表现出电荷有序态特性,但是当La0.5Ca0.5MnO3颗粒减小后电荷有序态将被破坏.本文采用磁测量法研究了La0.5Ca0.5MnO3纳米颗粒的铁磁相变临界行为.结果表明La0.5Ca0.5MnO3纳米颗粒的铁磁相变临界行为可用平均场模型很好地拟合,意味着La0.5Ca0.5MnO3纳米颗粒的铁磁相变为长程有序作用特征.输运行为表明,外加磁场可诱导La0.5Ca0.5MnO3纳米颗粒产生绝缘体-金属转变,可归因于外加磁场使得晶界势垒降低所致.     

偏转线圈三维磁场的空间谐波展开及其计算

研究了显像管等器件中偏转线圈三维磁场的空间谐波展开技术及其计算,利用空间谐波的正交性,对铁芯所产生的感应磁场强度,推导出了其各次谐波的表达式,它们与铁芯表面感应磁荷的各次谐波是阶数一一对应的,编制了一个偏转线圈三维磁场计算的程序。用此程序计算了一个偏转线圈的例子,取得了很好的结果。这为偏转线圈中三维磁场强度的计算提供了一个快速而较为准确的方法,可用于显像管磁偏转系统的模拟和研制中。     

尖晶石结构Li1.33Mn1.67O4的磁学性质

采用固相烧结法制备尖晶石结构Li_1.33Mn_1.67O₄样品. 不同磁场下的直流磁化率曲线、 磁滞回线和交流磁化率均表明该样品在低温呈团簇自旋玻璃态. 通过计算材料的几何失措因子, 可知掺杂非磁性Li离子破坏了失措的Kagome点阵, 从而诱导铁磁与反铁磁相互作用的竞争, 使体系呈自旋玻璃态.      

铁钴镍纳米材料热容量规律的比较分析

用爱因斯坦模型和德拜模型分析得出无磁场时铁、钴和镍磁性粒子热容量的变化,用统计物理方法分析了磁矩与外磁场相互作用、晶格振动、表面自由能等对铁、钴和镍纳米铁磁粒子热容量的影响．数值计算结果表明：无磁场时,低温情形下热容量随着温度的升高而变大,温度较高时趋于稳定;磁矩与外磁场相互作用引起的纳米铁磁粒子的热容量随温度的升高而增大,随外磁场强度的增大而减小;晶格振动引起的纳米铁磁粒子热容量随温度的升高而增大;粒子表面能引起的热容量随温度的升高而增大,粒径越大,热容量也越大．