囚禁离子内态的相干导致声子场的压缩

在非Lamb-Dicke近似下,当驱动经典激光场的频率与质心模红边带发生共振时,两个囚禁离子的内态与声子场耦合的动力学可用非线性Jaynes-Cummings模型来描述.当离子的初始内态处于无相干性混合态、振动声子场初始处于真空态时,演化后声子场无压缩性;而当离子的初始内态处于有相干性的迭加纯态、振动声子场初始处于真空态时,演化后声子场将表现出压缩性.在适当的初始条件下,声子场将表现出永久性压缩状态,并且压缩随时间作周期性变化.     

原子的选择测量对纠缠特性的影响

考虑初始处于W态的3个二能级原子,将其中2个原子同时分别注入处于真空态的两个腔中并发生共振相互作用的情况．利用Negativity熵度量两子系统间的纠缠,采用数值计算方法,研究了腔内原子与腔场,以及腔场与腔场间的纠缠性质,讨论了对腔外原子态的选择性测量对纠缠性质的影响．研究结果表明：通过对腔外原子态的选择性测量可增强腔内原子与腔场间和腔场与腔场间纠缠性质．     

用前馈控制方案保护在马尔可夫和非马尔可夫环境下的量子态

运用前馈控制方案来保护在马尔可夫和非马尔可夫环境下的量子态,发现该方案可以有效地保护两比特纠缠态.对于两比特纠缠态最佳的反馈控制方案能够产生更多的纠缠,而且在非马尔可夫环境下产生的纠缠要比在马尔可夫环境下保持得时间更长,也就是说两比特量子态在非马尔可夫环境下保护效果更好.     

自旋玻色-爱因斯坦凝聚体中多粒子的量子纠缠

通过单原子拉曼跃迁,提出了自旋为1的玻色-爱因斯坦凝聚体中多粒子的最大纠缠态的理论处理方法.并且,发现文献[1]所提出的3-模模型,经过一个简单的方法可以简化成有效的2-模模型.另外,在这个系统中,文中还提出了一种产生原子-原子间连续变量纠缠态的方案.     

基于腔QED的原子纠缠态的制备过程

为了制备量子纠缠态这种有用的量子信息"资源",在共振相互作用的腔量子电动力学技术方案的基础上,讨论了一种原子纠缠态的制备过程.提出了制备最大的纠缠态--GHZ态及非最大纠缠态--W态的方案.两种态的最大区别是:GHZ态的任意两粒子是可分态,多粒子才是纠缠态;而W态的任意两个粒子都是纠缠态,则对于W态的多粒子来说,即使丢失其中一个或多个粒子,剩余的两粒子仍然保持纠缠.该过程有望用现在的腔量子电动力学实验技术实现.     

在两体混合压缩态中的蒸馏纠缠(英文)

利用分束器和探测技术研究了在两体混合压缩态条件下蒸馏性与纠缠的关系问题,利用负度和对数负度测量蒸馏前后的纠缠变化.研究结果表明,压缩参数的取值是影响纠缠的一个重要因素.文中还研究了光子扣除分束器的透射系数对纠缠的影响.     

PT-对称量子理论中Bell态的纠缠度讨论

研究经典Bell态在PT-对称量子理论中的纠缠度变化问题。利用CPT内积,分别讨论PT-对称量子理论下四个Bell态的CPT纠缠度,计算这些经典的最大纠缠态在PT-对称量子系统中的纠缠度,证明在PT-对称量子理论中Bell态|φ~+〉,|ψ~-〉仍然是最大纠缠态,而|φ~-〉,|ψ~+〉在PT-对称量子理论中不再总是最大纠缠态。     

囚禁离子多体W-类纠缠态的简单制备方案(英文)

提出一种囚禁离子多体W-类纠缠态的简单制备方案.在该方案中,N个离子被一束红边带激光同时照射,从而可以实现N体对称W态或N+1体反对称W态的一步产生.原则上,粒子数N可以任意大.另外,离子数越大,制备目标纠缠态所需要的时间就越短.     

关于量子态叠加原理表述方式的讨论与建议

对量子力学教科书中关于态叠加原理的表述进行了讨论.提出一种新的关于这一原理的表述方式:如果当外部条件A1,单独存在时,体系的态是ψ1,当外部条件A2单独存在时,体系的态是ψ2,则在Ax和Ay两个外部条件同时存在时,体系的态就是一种叠加态,可用ψ来表示.当Ax和Ay之间的相互作用可以忽略时,ψ就等于ψ1与ψ2的线性叠加.     

非简并参量下转换系统两个不同形式解间的关系

进一步研究了我们在前一篇论文中采用Lewis-Riesenfeld不变量理论和采用纠缠态表象所求得的非简并光学参量下转换系统薛定谔方程两个解间的关系.发现我们所求得的在k2>1,k2=1,k2<1和k=0时的解析表达式,分别对应于非简并参量下转换系统在域值以上、域值、域值以下以及参量共振情形的解;当k=-1时,此解与范等的结果完全一致,而范氏解实际上相应于频率简并但偏振非简并的失谐参量下转换系统的域值解;还对在特殊情况下如何从此解析解过渡到范氏解进行了详细的推导.