毕竟,λ是遍布于时-空的一种张力

宇宙学常数(cosmological constant)λ之值非常接近于零。印度班加罗尔拉曼研究所的两位科学家在美国物理学家Rafael Sorkin提出的因果集丛(CausalSet)理论的基础上,用起泡皂液模拟的方法来说明λ之值如何演变为如此之小的问题。此前,气泡曾被用于摹拟多种自然现象。例如,1986年,当时在美国哈佛史密松天体物理中心工作的天文学家Mar-garet Geller和John Huchra在分析了数千个遥远星系的影象后提出了一个星系分布的气泡状结构:星系和星系团散居于跨度长达数亿光年的气泡壁上,而在气泡内部却是没有星系的大“空洞”,这种巨洞的直径长达8千…     

关于变分方程零点问题一个分歧图定理

设E是一个实Hilbert空间,λ∈R,F∈C~2(E×R,R).假定F的梯度D_xF(x,λ)为A(λ)x+N(x,λ),其中N(x,λ)=o(|x|)对有界的λ一致,当X→θ时.下面考虑方程A(λ)x+N(x,λ)=θ (1)_λ的解问题.设0是A(0)的孤立本征值,且0相似文献   

广义Feigenbaum方程非双射解的存在性

非线性单参数映象簇的许多重要规律都与Feigenbaum方程有关。因此研究解的性质特别有意义。首先Collet在数值上探索。Hirsch等、Rudnik,Mecarthy对任意λ构造了单增同胚解,扩充了精确解类。但F方程本质上由单峰函数无穷次映象之极限集所形成,其解应具非同胚性质。则对任意λ值是否存在具有有限个峰值的非双射解呢?本文给出严格的否定答案:当λ≠1时不存在有限个峰值的非双射解,并给出了λ=1时非双射解的结构。     

重力作用下HeⅡ-HeⅠ的相变特性

对超流体液氦（HeⅡ）向正常流体液氦（HeⅠ）的相变进行了实验研究。在极小热流密度下,HeⅡ-HeⅠ的相界面由实验样品腔底部向顶部传播。用4个高精度温度传感器（HRTs)对相变前后的温度变化过程进行了测量。对重力作用下λ点温度（相变温度）随压力的变化进行了理论和实验研究。结果表明在重力作用下,λ点温度的变化幅度随压力增加而增加,理论与实验吻合较好。     

类算子是M亚正常的

设T是类算子,则T可以决定一个正常算子■引理 设T是Hilbert空间■上的θ类算子，C如（1）式所定义，λ是复数，则当Iλ>0     

Garsia不等式的函数论证明

那么称f(x)为f(x)的非增重排函数,简称f的重排函数.(1.1)式的记号表示使函数之值大于λ的点集的测度.不难验证,满足上述条件的f(x)是存在且唯一的。事实上     

(1+1)维空间的相干态凝聚和零模

本文讨论(1+1)维空间的非相对性玻色体系。体系的模型哈密顿在二次量子化表象写出为■其中，μ是化学势，由总粒子数N守恒来决定；L是一维窨的长度；λ是无量纳参数，λ为正（或负）     

广义Bell不等式

Bell利用定域隐参量理论证明了Eins-tein定域性同量子力学的统计预言是不相容的。Bell的3个基本前提如下。(Ⅰ)自旋双值粒子系:关联粒子的自旋分量α_1·(?)和α_2·(?)只能有两个可能值,即A((?),λ)或B((?),λ)=±1,其中(?)、(?)为单位矢量,λ为隐参量。     

高银纬半透明分子云中首次发现WTTS

讽奶纬分子云中ＲＯＳＡＴＸ－射线选弱发射线ＴＴａｕｒｉ星（ＷＴＴＳ）的光这证认新发现６颗ＷＴＴＳ，其中有２颗ＷＴＴＳ候选体在空间位置上与高银纬半透明分子云相复合，这在高银纬分子云尤其百半透明分子云的研究中还是第一次，给出了新发现ＷＴＴＳ的位置坐标（Ｊ２０００），Ｗλ（Ｈα），Ｗλ（Ｌｉ）、我谱型等天体物理学参量、ＷＴＴＳ的特征光谱以及相关半透明分子云的红外发射强度图及其中新发现ＷＴＴＳ的位置，并做     

关于算子值矩问题条件

在文献[1]中,研究了Hilbert空间H上算子序列A_n,能有表示A_n=integral from n=1 to (λ~nB(λ)dλ)(1)的条件.其中B(λ)为具有紧支集的可积算子值函数,且满足0≤B(λ)≤I.他的条件为存在算子序列A_n,满足     

Hardy型加权块空间上的Caldern-Zygmund算子

我们知道，极大Fourier部分和算子Sf=sup|S_nf|不满足弱（1，1）型不等式，而满足Taibleson-Weiss不等式：|{x∈T:(Sf)(x)>λ}|≤C/λN_q(f),其中N_q(f)是f在块空间     

完美匹配树最小正特征值的界

设G为n阶简单图,称其邻接矩阵A(G)的特征值为G的特征值。因A(G)是实对称方阵,故G的特征值均为实数,可按大小顺序排列:λ_1(G)≥λ_2(G)≥…≥λ_n(G)。若G是     

整函数的亏值数目与辐角分布

对于级λ为有穷的整函数,Denjoy曾猜测其相互判别的有穷渐近值至多为2λ个。后来,Ahlfors成功地证实了这个猜测(参阅文献[1],303—307)。他还进一步证明了,下级μ为有穷的整函数,至多有2μ个相互判别的有穷渐近值。     

YCΩ2n是易项

证明了如下结果：对任意的ｎ≥１,ＹｃΩ２ｎ是易项,即对任λ项Ｍ,λβ＋ＹｃΩ２ｎ＝Ｍ是协调的。其中Ｙｃ是Ｃｕｒｒｙ不动点组合子,Ω２ｎ＝ω２ｎω２ｎ,ω２ｎ＝λｘ．ｘｘ…ｘ（λｘ之后ｘ有２ｎ次出现）。从而,部分证明了Ｊａｃｏｐｉｎｉ提出的如下问题：对任意的ｎ≥２,ＹｃΩｎ是易项。     

一类非齐次线性微分方程的复振荡

本文利用值分布理论给出了非齐次线性微分方程(1)的解的零点序列收敛指数的精确估计。 用λ(g),λ(g)分别表示函数g(z)的零点(计及重数)和判别零点(不计重数)序列     

连续函数的积分表示

本文给出连续函数σ(λ),λ≥0具有如下积分表达式的一个充要条件: ■其中n为一正整数,a_i是常数(i=0,1,…,n-1),G是[0,∞)上的有限测度,被积函数在u=0点的值依连续性定义为((-λ)~n)/n1。利用这一充要条件可以得到超过程某些特征的一般     

引力实验的超弦轴子分析

近5年来,地球物理所测量的引力常数值均大于实验室值.由此而导出了应对牛顿引力作修正的结论,引入的非牛顿耦合修正项为V(r)=-G_∞(m_1m_2/r)(1+ae~(-r/λ)), (1)其中G_∞是r→∞时的牛顿引力常数,λ=200±50m.新近对爱阜实验进行了重新分析,其     

中子迁移方程本征函数的界

为说明上简单,本文仅考虑特殊形式的迁移方程u(-α,μ)=u(α,-μ)=0,0<μ≤1。由于缺乏本征值λ和本征函数u的分析表达式,需要研究λ和u的界;又由于u的界未见到讨论,因此本文就着重讨论这个问题。     

异类分子间电子转移过程内重组能的研究

电子转移反应与许多化学及生物体系的重要过程有关,是近年来非常活跃的研究领域.按照Marcus理论,电子转移速率可以由Fermi的Golden规则表示如下:式中V是电子耦合矩阵元,△G~0是电子转移反应的标准自由能,λ是反应的总重组能.λ=λ_v λ_s,内部重组能λ_v、来源于反应体系内部的振动及弛豫的贡献,溶剂重组能λ_s来源于溶剂分子在电子转移前后的极化和重新取向.电子耦合矩阵元V可通过量子化学计算得到;内重组能和溶剂重组能通常由电子转移速率k,驱动力-△G~0的测定值拟合得到,但得到的并非唯一解,还需参考其他结果来加以判断.Gould等人研究了D为简单的芳烃化合物,A为9,10二氰基蒽(DCA)时D~ A→D A的复合电子转移过程,表明用相同的实验数据拟合可得到不同的λ_v值.Clos等人在研究分子内电子转移速率时也曾指出,对不同分子体系采用相同的内重组能是值得怀疑的,但由于缺乏直接测定λ_v的有效手段,他们在若干不同体系中仍采用相同的λ_v值.由此可见,用量子化学方法研究重组能具有重要的意义.     

路径图本征值问题定理的证明

前文给出了利用一级化学反应路径图G_r求取相应的本征方程、本征值和本征向量的三个定理,本文将给以数学上的证明。λE—K用Coates图G_c表示时,是每点有圈的n点图,圈的权为λ—k_(ii),若k_(ii)≠0,则