关于分布函数属于D(Λ)吸引场的充要条件

在分析Π变化函数或Γ变化函数的辅助函数的渐近等价性的基础上,得到了分布函数属于D(Λ)吸引场的 充要条件.     

关于吸引场D(Λ)的两点注记

拓广了最大值吸引场D(Λ)中分布函数所满足充要条件的两个经典结果,得到:(1) F∈D(Λ)当且仅当Limzo(1-F(x))m-1∫xox∫xot1…∫xotm-1(1-F(s)dsdtm-1…dt1/(∫xox(1-f(s))ds)m=1且上述表达式中积分均有限,其中m为任意不小于2的整数.在此情形下,1/1-F∈( ),辅助函数f(t)可选为Fm(t)=∫xox∫xot1…∫xotm-1(1-F(s)dsdtm-1…dt1或f1(t)= ∫xot(1-F(s))ds/(1-F(t))赋范常数可适当选为bn=(1/1-F)←(n),an=∫(bn). (2) F∈D(Λ)当且仅当对某α>β>0s(x)= ∫xox(1-F(t)adt/(1-F(x))aβ∫xox(1-F(t))) βdt→β/a(x↑xo)进一步,上式对所有α>β>0都成立.     

分布函数属于D(A)吸引场的充要条件

通过考虑D(Λ)与Γ函数的关系得到判断分布函数F是否属于D(Λ)的两个充要条件: 1．(1)若F∈D(Λ),则对任意的αi>0,m>1有 (■) (2)若存在某αi>0,m>1,使得 (?) 那么 F∈D(Λ) 2．若分布函数F(x)有密度函数F′(x),且F′(x)在上端点的某一个左邻域内非增,则F(x)∈D(Λ)当且仅当 1/F′(x)∈Γ．     

关于D（Φα）和D（∧）吸引场

研究了一定条件下吸引场D（Φα）和D（∧）的关系，半进一步给出判别分布函数F(x)属于D（∧）吸引场的更方便的条件。     

分布函数属于D(Λ)吸引场的充要条件

通过考虑D（Λ）与Γ函数的关系得到判断分布函数F是否属于D（Λ）的两个充要条件：1．（1）若F∈D（Λ），则对任意的ai〉0，m〉1有1-∫x^x0[∫y1^x0…[∫ym-1^x0（1-F（t））^am dt]^am-1…dy2]^a1 dy1∈D（Λ）.（2）若存在某ai〉0，m〉1，使得1-∫x^x0[∫y1^x0…[∫ym-1^x0（1-F（t））^am dt]^am-1…dy2]^a1 dy1∈D（Λ）那么F∈D（Λ）.2．若分布函数F（x）有密度函数F′（x），且F′（x）在上端点的某一个左邻域内非增，则F（x）∈D（Λ）当且仅当1/F′（x）∈Γ.     

集合Λ上的半格Γ确定的二元关系半群P_Γ(Λ×Λ)的不可分解元

设Λ是任意的非空集合,Γ是集合Λ上的半格,PΓ(Λ×Λ)是集合Λ上的半格Γ确定的二元关系半群。得到了半群PΓ(Λ×Λ)的不可分解元的一个充分必要条件,并且在一定条件下找到了一类不可分解元。     

Clifford代数C(Λ)的E(n)-模代数结构

对于域k上任一个m×m矩阵Λ∈Symm(k)定义了一个Clifford代数C(Λ),C(Λ)同构于自由代数Fm(Γ)模去某个理想I的商代数.证明了I是Fm(Γ)的E(n)-子模,由此推出C(Λ)也是一个E(n)-模代数,它的E(n)-模作用由E(n)在Fm(Γ)上的作用导出,记这样的Clifford E(n)-模代数为C(Λ,Γ),同时刻画了C(Λ,Γ)的相关结构.     

Ac(2880)+ 2D波激发态的强衰变

在³P₀模型框架下,计算A_c(2880)⁺作为2D波激发态的衰变宽度和分支比,确定其量子态并探究内部激发模式.计算结果表明:A_c(2880)⁺有可能是2D激发态A_c2(3/2⁺),J^P=3/2⁺,且n_ρ=1、l_λ=2,为径向ρ激发、轨道λ激发的激发模式,总衰变宽度Γ_total=18.53 MeV,分支比比值R=Γ(Λ_c(2880)⁺→Σ_c(2520)π)/Γ(Λ_c(2880)⁺→Σ_c(2455)π)=0.16;也可能是2D激发态A’_c2(3/2⁺),J^P=3/2⁺,且n_λ     

BMO_ (D)和VMO_ (D)的另一个刻画

用 Carleson 矩形 s_z={ω∈D ≥|z|,|argω—argz|<1—|z|}(z∈D)定义了空间 BMO′ (D)={f∈L~2(D,dA) |s_z|~(-1) |f(ω)—f |~2dA(ω)<∞}和VMO′,(D)={f∈L~2(D,dA)(?)|s_z|~(-1) |f(ω)—f |~2dA(ω)=0},证明了它们分别与 Zhu KeHe 定义和研究的 BMO (D)和 VMO (D)等价从而给出 Bergman空间上 Hankel 算子有界性与紧性的一个新刻画;HH是有界的充要条件是f∈BMO′ (D),HfHf-是紧的充要条件是 f∈VMO′(D).     

二元关系半群P_Γ(Λ×Λ)的一类左单位的构造

设Λ是任意的非空集合,Γ是集合Λ上的半格,f:Λ→Γ是任意集值变换.通过Λ上的极值变换f定义集合Λ上由半格Γ确定的二元关系,而P_Γ(Λ×Λ)是集合Λ上由半格Γ确定的所有二元关系构成的集合,并且P_Γ(Λ×Λ)在二元关系的乘积运算构成半群.利用半群P_Γ(Λ×Λ)左单位已有的结论,以及二元关系之间的包含关系,可以获得P_Γ(Λ×Λ)的一类左单位的重要特征,从而可以构造出半群P_Γ(Λ×Λ)的一类左单位.     

波长对双色激光场中H_2~ 和(DμD)~ 解离的影响

利用短时指数传播子的对称分割和快速傅立叶变换等方法 ,对含时薛定谔方程进行了数值求解 ,研究了双色(基频 :780 nm,二倍频 :390 nm)激光场对 H 2 离子和 (DμD) 离子解离的相干控制以及基频激光的波长对相干控制作用的影响 .数值结果显示 ,光解离几率灵敏地随双色光之间的相对相位的变化而变化 ,光解离碎片的动量分布也与相对相位的大小有关 ;H 2 离子和 (DμD) 离子在双色激光场中的光解离情况有很大不同 .     

Non-Carathéodory域中重点为无穷缺项函数系{z~(τ_n)log~(s_n) z}的逼近

若B是包含单连通区域B_l(l=1,2,…,s)的Non-Carathéodory域,即B=s∪l=1B_l.Λ={τ_n:n=1,2,…}是一个复数序列.令Λ_1={τ_n,s_n}~∞_(n=1),其中s_n是τ_n的重点,并且满足s_n=0,1,…,m_n-1.Λ_1={τ_n,s_n}~∞_(n=1)是Λ={τ_n:n=1,2,…}的重新排序.研究了当n趋于无穷时,s_n趋于无穷的条件下,函数系{z~(τ_n)log~(s_n) z}在L~p(B)空间中的逼近问题.     

传统直言命题的制的逻辑剖析(英文)

传统直言命题A、E、I、O作为“命题形式”其逻辑语义没有规定清楚，逻辑结构尚未完全定型，因而至今还存在种种逻辑理论上的问题．我们根据主词S外延的不同将传统直言命题二分为外延命题和内涵命题两大类．当直言命题的主词S的外延是可进一列举的有限集时为外延命题．与A、E、I、O相对应的外延命题依次为：P(e1)ΛP(e2)Λ…ΛP(ei)Λ…ΛP(em),P(e1)ΛP(e2)Λ…ΛP(ei)Λ…ΛP(em),P(e1)∨P(e2)∨…∨P(ei)∨…∨P(em)，P(e,)∨P(e2)∨…∨P(ei)∨…∨P(em)．当主词S的外延是无限集、不可进一列举的有限集或空集时为内涵命题．与A、E、I、O相对应的内涵命题依次为：S（x）P（x）、S（x）P（x）、S（x）！P（x）、S（x）！P（x）．已经验证了，四种外延命题和主调可空而不自相矛盾的四种内涵命题全都满足传统的推理格式．     

双权Aλr(Ω)弱逆H(o)lder不等式

推导A-调和方程d*A(x,dω)=0解的局部Aλr(Ω)双权弱逆H(o)lder不等式,其x∈Ω,a.e,对任意ξ∈Λl(Rn),算子A:Ω×Λl(Rn)→Λl(Rn)满足条件|A(x,ξ)|≤α|ξ|p-1和〈A(x,ξ)ξ〉≥|ξ|p,常数α满足0＜α≤1,固定指数p满足1＜p＜∞.     

La(D,ф,dm)—空间

设ф是〔0,∞〕上的非减、次可加的连续函数,又设ф(X)= 0当且仅当X=0。La(D,ф,dm)-空间是满足下列条件的解析函数f:D→C(D={|z|<1})全体:∫(ф｜f(z)｜dm<∞)from z=D这儿m(z)是D上的二维Lebesgue测度。本文讨论La(D,ф,dm)-空间的基本性质及其上的连续线性泛函。     

在折叠模型下对双Λ超核(_(ΛΛ)~6He)和(_(ΛΛ)~(10)Be)基态结合能的计算

在集团模型和少体理论基础上,采用折叠模型方法和相同的Λ-Λ势和Λ-α势,给出了各集团间的相互作用势,并计算了双Λ超核Λ6ΛHe和Λ10ΛBe的基态结合能和集团间的均方根半径,得到的结果与实验值符合较好.     

集合I到集合Λ上的二元关系半群Pθ(I×Λ)的基本性质

设集合I,Λ是任意的非空集合。本文首先引入了一类二元关系半群——集合I到集合Λ上的二元关系半群Pθ(I×Λ);给出了半群Pθ(I×Λ)的Boole矩阵表示;通过Boole矩阵表示获得了半群Pθ(I×Λ)的幂等元;找到了半群Pθ(I×Λ)的正则元的一种刻画方式;最后列出了关于半群Pθ(I×Λ)的G reen关系的一些基本性质。     

W-(D)类线性算子的一秩扰动(Ⅱ)

本文考虑形如A(I+f(·)6)的扰动问题,给出了当A为W-(D)类算子时,A(I+f(·)b)的广义本征矢城构X中基的条件。     

空间BMO_ (D)和VMD_ (D)的刻画与zhu Kehe猜想

通过构造反例,指出了:f(Z)∈BMO(?)(D))的充要条件是 H_f,H_(?)有界;厂(Z)∈VMO(?)(D)的充要条件是 H_f,H_(?)是紧的,都是不成立的.同时证明了‖·‖_1是 BMO_(?)(D)上的范数,但不是完备的;‖·‖_i(i=2,3)不是 BMO(?);(D)上的范数,而是 BMO(?)(D)上的完备范数且‖·‖_2和‖·‖_3是等价的.     

具阻尼的Gross-Pitaevskii(GP)方程的整体解

考虑临界的具阻尼的Gross-Pitaevskii(GP)方程iψt=-Δψ+|x|2ψ+g|ψ|4/Dψ+iaψ, t≥0, x∈RD, g＜0, a＜0,这里D是空间维数.这个方程很好地描述了吸引的玻色-爱因斯坦凝聚(BEC).通过偏微分方程的严格理论和变分方法,获得了整体解的一个充分条件,而这个条件利用了非线性数量场方程-Δu+(2)/(b)u-|u|4/Du=0的唯一正解.