带通信号的一阶抽样和精确恢复

本文以简明的方式导出了带通信号的一阶抽样频率,说明了若抽样频率为f_s,则精确恢复原信号的理想带通矩形滤波器的带宽是f_s/2.设带通信号的谱分量限制在f_1≤|f|≤f_1+W内,抽样频率在(2f_2)/m≤f_s≤(2f_1)/(m-1)(m是不大于f_2/W的正整数)内选择,则理想带通恢复滤波器的冲激响应是h(t)=T_s/πt[sin2πf_οt-sin2π(f_α-f_s/2)t]这里f_α=(m/2)f_s.当f_s=(4f_ο)/(2m-1)时,该滤波器对称于中心频率f_ο。     

某类生物种群模型的动力性研究*

针对一类生物种群总量变化模型f_λ(x)=λsinπx,提出了该模型中不同λ值下的动力性分析;该方法对λ的取值区间进行分类,分别通过两种方法分析其动力性,与传统方法相比,更容易被应用于不同的模型中;该研究结合离散动力系统,不变集,斥子和Hausdorff测度的定义和性质,将Lagrange中值定理应用到该模型逆映射的两个不同分支中,得到了有关f_λ的逆映射的不等式,进而得到f_λ存在唯一不变集的条件和不变集与斥子间的关系;最后,对较大的系数λ,估计了f_λ(x)的斥子的Hausdorff维数;对于区间(0,1]上的系数λ,分别研究了f_λ(x)迭代的动力性,研究结论比传统方法更容易应用于相应的生物种群模型。     

介子衰变常数的格点计算

本文用格点色动力学的强耦合展开方法和pade′近似,计算π和ρ介子衰变常数比f_πm_ρ/f_ρ,得到与实验相近的结果.     

壳层模型中的两体相互作用矩阵元(二)

原子核的壳层模型中用谐振子波函数计算两核子相互作用矩阵元时,引入广义 Talmi 系数可使计算工作大为简化。本文介绍了用这种方法计算的几种两核子相互作用矩阵元的公式,并列出了大量计算公式,还举了 f_(?)壳层的同科粒子为例说明。     

单标记双光过程中π~0π~0产生及f_0(980)和f_2(1270)形状因子的测量（英文）

报告了单标记双光子过程中π0对产生微分截面的测量.该测量基于KEKB不对称能量正负电子对撞机上运行的Belle探测器获取的759fb-1数据.该截面测量中,Q~2高达30GeV2,Q~2是负的标记虚光子不变质量平方;双光子不变质量W和π介子散射角|cosθ*|分别在0.5W2.1GeV和|cosθ*|1.0范围内,首次测量了f~0(980)和f_2(1270)螺旋度为0,1,2的形状因子.并将所得测量结果与理论预期进行了比较.     

具有开点拓扑的函数空间上的基数函数

若X是完全正则空间,1)若X是零维的,f∈C(X)且|f(X)|=κ~+,则开点拓扑的特征大于基数κ;2)空间X的π权不超过开点拓扑的伪特征;3)如果X有由非平凡连通集构成的π基ξ且|ξ|≤κ,则开点拓扑的稠密度不超过基数κ;4)如果X有由非平凡连通集构成的π基ξ且|ξ|≤κ并且有一个较粗的度量拓扑,则双点开拓扑的稠密度不超过基数κ.这些结果推广了A. Jinal, R. A. McCoy和S. Kundu的相应结果.     

群缠绕模范畴的可分函子

设π是1个群.在Hopfπ-代数情形下,π-缠绕结构和π-缠绕模的概念被引入,并得到了π-缠绕模范畴上的忘却函子可分的充要条件,其中忘却函子忘却的是π-模作用.最后,作为应用证明了π-缠绕模的Maschke-type定理.     

群缠绕模范畴的可分函子

设π是1个群.在Hopfπ-代数情形下,π-缠绕结构和π-缠绕模的概念被引入,并得到了π-缠绕模范畴上的忘却函子可分的充要条件,其中忘却函子忘却的是π-模作用.最后,作为应用证明了π-缠绕模的Maschke-type定理.     

π-余代数及π-分次代数

引进π-子余代数及π-子代数正交的概念,讨论π-子余代数正交补与其对偶π-代数的π-理想的相互关系,将文献[2]中的一些性质在Hopf-π-余代数上进行推广.     

π-正则半群的全π-正则子半群格

研究了π-正则半群的全π-正则子半群格的相关性质及特征.进一步给出π-正则半群的全π-正则子半群格是分配格的充分必要条件.     

偏Doi-Hopf π-模范畴和函子

设π-是一个群．本文我们引入了Hopfπ-代数上的模的Doi-Hopfπ-概念．得到了偏Doi—Hopfπ-模范畴上的忘却函子可分的充要条件,其中忘却函子忘却的是π-A作用．作为应用,我们证明了偏Doi-Hopfπ-模范畴上的Maschke型定理．     

关于Fejér算子的研究

设C_(2π)丧示以2π为周期的连续函数全体,对于f C_(2π),著名的Fejer算子是关于用F(f,x)逼近f(X)的部分研究成果参见文[1—7],熟知有下列结果定理A~1F(f,x)-f(x)=0(1/n),(n→∞)当且公当f=const(常数)其中f是f的共轭函数。定理B~2 设函数f∈C_(2π)且在某点x处,f_+'(x)和f_-'(x)存在,则     

亚层子模型的一种新设想

本文在概述各种亚层子模型后,提出一种新的亚层子模型,给出轻子与层子各生成代的区分标志,得出轻子与层子的质量公式。     

层子电子素的光谱与自由层子的寻找

本文利用标准的相对论性量子力学方程——Dirac方程讨论了层子电子素的能级、光谱,详尽讨论了由于层子质量不同引起的对光谱质量——同位素效应和相对论效应.最后讨论了利用鉴别层子电子素光谱线的方法寻找自由层子的可能性.     

频率稳定性达5×10~(-11)的横向塞曼稳频激光器研制成功

加横向磁场的内镜He—Ne激光管输出相互正交的π和δ两种线偏振光。π光和δ光间的拍频f_(πδ)与腔的调谐状况、磁场和腔镜固有双折射等因素有关,稳定拍频即可获得频率稳定的光频。Morris和Umeda等人采用这种方法得到了频率稳定性达3×10~(-10)(0.1—100sec.)的激光。在国内巴恩旭等人给出了频率稳定性达2.5×10~(-9)的激光。     

π-正则半群上的一类π-群同余

刻画了π-正则半群上的一类π-群同余,并证明了在S的满,N-子半群的集合和这类π-群同余的集合之间存在保序的格同构．     

短距离量子电磁场中的快光子发射

在ISR上发现高能单光子发射现象后,通常将这种现象解释为胶子—层子的康普登散射及反层子—层子湮灭、CIM介子—层子散射,等等,但是,理论计算结果与实验数据符合的不大好. 有可能,强子-强子碰撞产生快光子是一种短距离量子电磁场中的现象.快光子的能量-动量分布由短距离量子电磁场的性质所决定.设量子电磁场由于高能强子—强子碰撞而被限制于空间线度l内,光子发射过程发生在时间间隔τ内;当光子频率ω满足τ≤2π/ω或波长λ>1时,光子进入非定域区,量子电磁场具有短距离性质.由Pauli-Jordan的电磁场测不准关系:     

EF 亲近的紧性判定准则

基本亲近空间(x.π)是 EF 亲近,当且仅当对任一个 ACX,A 的亲近邻域滤子 dπ(A)均为园滤子.(其中,对 ACX,π(A)={B:BCX,(A.B)∈π};对 Gcexpx,dG={B:X-B■G}).我们知道,在 EF 亲近空间(x.π)中,对每一个点 X∈X,X 的(亲近)邻域滤子 dπ(x)均为极大园滤子。本文的主要结果,是利用[1]、[2]的结果得到 EF 亲近空间的拓扑紧致性判定准则     

单层石墨和多层石墨的电子能带结构

用紧束缚方法得到了单层石墨材料中π和π^＊能带的解析表达式;当考虑前三近邻原子的相互作用时,紧束缚方法的计算结果与第一性原理计算结果符合很好。在前三近邻紧束缚近似的基础上,考虑到层问原子的相互作用,进而得到了多层石墨的π和π^＊能带结构。     

最低质量负宇称核子态中的混合角对夸克超精细相互作用的检验

分别用单胶子交换和单π介子交换产生的夸克超精细相互作用,计算了最低质量负宇称核子态中的混合角.结果表明,两种交换之间的差别较大,混合角的实验数据更倾向于支持单胶子交换.