异核高氯酸（Eu^3＋,Er^3＋）二苯亚砜配合物中Er^3＋？…

合成了一系列异核（Ｅｕ１－ｘＥｒｘ）（ＤＰＳＯ）７（ＣｌＯ４）３（ｘ＝０．０００－０．２００,ＤＰＳＯ为二苯亚砜）配合物。对配合物进行了组成分析,ＩＲ谱及荧光激发和发射光谱的测定。荧光光谱测定结果表明：Ｅｕ＾３＋在配合物中所处格位对称性低无对称中心,本身不发光的Ｅｒ＾３＋对Ｅｕ＾３＋的发光有较大影响,随着Ｅｒ＾３＋浓度的增大,对Ｅｕ＾３＋的发光先敏化后猝灭。给出了在该体系中Ｅｒ＾３＋对Ｅｕ＾３＋发     

超临界增长的拟线性方程的非平凡解的存在性

设（ｒ）≥０．（ｒ）＝０（ｒα）当ｒ→＋∞时；（ｒ）＝Ｏ（ｒｂ）当ｒ→０＋时，ｂ≥０，１＜ｐ＜Ｎ，ｍ（ｒ）≥ｍ０＞０，则ＲＮ中的拟线性方性－ｄｉｖ（｜Ｄｕ｜Ｐ－２Ｄｕ）＋ｍ（｜ｘ｜）·｜Ｕ｜在（ＲＮ）中至少存在两个非平凡经向解。     

二阶非线性抛物型偏微分方程初边值问题的奇摄动

本文讨论一类二阶非线性抛物型偏微分方程初边值问题的奇摄动解法，设Ｌεｕ＝δｕ／δｔ－〔εΣ↑ｎ↓ｉｊ＝１δｉｊ（ｘ，ｔ）δ＾２ｕ／δｘｉδｘｊ＋Σ↑ｎ↓ｉ＝１ｂｉ（ｘ，ｔ）δｕ／δｘｉ＋Ｃ（ｘ，ｔ，ｕ）〕＝０ ｕ（ｘ，ｔ，ε）│ｔ＝０＝ｕ（ｘ，０，ｔ）＝μ（ｘ，ε），ｘ∈Ｂ↑－ ｕ（ｘ，ｔ，ε）│ｓ＝ｈ（ｘ，ｔ，ε）│ｓ（ｘ，ｔ）∈Ｓ其中ε〉０是小参数，给出了上述问题的解的渐近展开式。利用比较定理     

Mn（Ⅱ）—OP—5—Br—PADAP分光光度法研究

研究了在ｐＨ９．４的硼砂介质中，Ｍｎ（Ⅱ）－ＯＰ－５－Ｂｒ－ＰＡＤＡＰ红色络合物形成的适宜条件和络合物的稳定性等．锰含量在（０～１）ｍｇ／Ｌ范围内服从Ｂｅｅｒ定律．其回归方程为：Ａ＝０．０５９９２Ｃ＋３．４×１０－２，（ｒ＝０．９９８６）．摩尔吸光系数ε＝１．０６×１０５．测定６次相对偏差小于３．０％．加标回收率在９６％～９８％．该法用于茶叶中锰的测定，结果令人满意．     

一类整函数的奇异方向

设ｆ（ｚ）为ρ（ｑ）级的整函数,同存在一奇异方向ΕΔ：ａｒｇｚ＝θ０,具有性质：若ｍ,ｋ,ｌ为３个正整数,满足ｍ＋１／ｋ＋１／ｌ〈１,则对任意ε〉０,任意有穷复数α和有穷非零复数β１有＾－ｌｉｎ ｒ→＋∞ ｌｎ〖ｎｋ－１）（ｒ,θ０,ε,ｆ＝ａ）＋ｎｌ＋ｌ）（ｒ,θ０,εｆ＾（ｍ）＝β〗／（ｌｎ）＾ｑｒ＝ρ（ｑ）。     

多元回归系数非齐次线性估计在新的优良性准则下的容许性

考虑多线性模型Ｙｎｘｍ＝ＸＨｐｘｍ＋ε，Ｅ（ε）＝０，Ｃｏｖ（＾→ε）＝ＶｎｘｍＸＵｎｘｍ，和矩阵损失函数：（Ｄ－ＳＨ）（Ｄ－ＳＨ）′，其中Ｘ和Ｕ≥０和已知矩阵，Ｈ和Ｖ≥０（但Ｖ≠０）是未知参数矩阵，本文在新的容许性意义下，得到了ＳＨ的非齐次线性估计ＬＹ＋ａ在非齐次线性估计类￡中是可容许的充要条件。     

带有p-凹凸非线性项的p-Laplace方程的无穷多解的存在性

证明了当λ〉０或μ〉０时ｐ－ＬａｐｌａｃｅＤｉｒｉｃｈｌｅｔ问题,－ｄｉｖ（│↓△ｕ│＾ｐ－２↓△ｕ）＝λ│ｕ│＾ｑ－２ｕ＋μ│ｕ│＾ａ－２ｕ,ｕ∈Ｗ＾１,ｐ０（Ω）,无穷多解的存在性,其中Ω是Ｒ＾Ｎ中有界开集,１〈ｑ〈ｐ〈α〈ｐ。     

Eu2P2S6的合成与表征

用高温固相反应合成Ｅｕ２Ｐ２Ｓ６．Ｅｕ２Ｐ２Ｓ６的晶体结构由ＸＲＤ经Ｒｉｅｔｖｅｌｄ方法修正得到,其空间群为Ｐ２１／ｎ,晶胞参数：ａ＝０．９４０２（１２）ｎｍ,ｂ＝０．７５３９（７）ｎｍ,ｃ＝０．６５９９（８）ｎｍ,（β＝９１．５４（５）°,Ｚ＝２．同晶型现象由Ｒａｍａｎ光谱确证;磁性和ＥＰＲ的研究结果表明标题化合物的顺磁离子为Ｅｕ２＋．     

偶氮染料异方酸二酰胺与氟离子的显色体系

偶氮染料异方酸二酰胺（ＢＮＢＰＳ）在ＤＭＳＯ中与氟离子（水溶液）有良好的显色作用．显色剂与ＰＨ为３．８～８．０的Ｆ－试液反应，由紫红色迅速变为蓝色（△λ＝１０２ｎｍ），λｍａｘ＝６３２ｎｍ，４ｈ内吸光度值保持不变，摩尔吸光系数ε５３２＝１．７×１０４Ｌ·ｍｏｌ－１·ｃｍ－１．Ｆ－１浓度在０～５μｇ／１０ｍＬ范围内线性关系良好大量的Ｃｌ－，ＮＯ３，Ｋ＋和Ｎａ＋存在时，对其测定无干扰Ｂｒ－，Ｉ－，Ｆｅ３＋，Ａｌ３＋和Ｂａ２＋等离子的允许共存量较大．阳离子与显色剂无显色作用．     

新物相Eu2P2Se6的合成与表征

用高温固相反应合成新物相Ｅｕ２Ｐ２Ｓｅ６．Ｅｕ２Ｐ２Ｓｅ６的晶体结构由ＸＲＤ经Ｒｉｅｔｖｅｌｄ方法修正得到,其空间群为Ｐ２１／ｎ,晶胞参数：ａ＝０．９７９０（１７）ｎｍ,ｂ＝０．７７７５（４）ｎｍ,ｃ＝０．６９２７（１２）ｎｍ,β＝９１．４５（３）°,Ｚ＝２．阴离子基团Ｐ２Ｓｅ６４－由Ｒａｍａｎ光谱确证;磁性研究结果表明标题化合物的顺磁离子为Ｅｕ２＋．     

电位移矢量D与有电介质时高斯定理的理解

着重说明了电位移矢量D是一个辅助物理量,强调指出D与D的面积分的意义不同,以及D=ε0E0成立的条件,从而使初学者对D建立起一个全面和正确的认识.在此基础上,介绍利用有介质时的高斯定理解题的理论根据和特殊情况下高斯定理的应用,进一步加深对D的理解.     

正确认识"位移电流"

“位移电流”假说是麦克斯韦电磁理论的基础 ,正确认识这一电流对理解整个电磁场理论是至关重要的     

库仑定律与位移电流

应用狭义相对论研讨电磁场基本定律,由库仑定律与洛伦兹变换,推导出位移电流及全电流定律.     

电荷的运动速度与位移电流的分布

应用狭义相对论理论研究了电荷运动时，随着速度的变化在空间激发的变化电场导致的位移电流的分布．当电荷的运动速度远小于光速时，空间任意点的位移电流密度矢量的大小与位置矢量r有关，且方向与电场的方向不平行；当电荷的运动速度与光速接近时，在垂直于运动平面内，位移电流密度矢量方向与速度方向相反．大小趋于无穷大，而空间其他点的位移电流密度矢量趋于零．     

电磁学的发展与科学自然观和方法论

以电磁学发展的科学史实为依据，阐述科学自然观和方法论对科学发现的指导作用．     

电位移矢量D与自由电荷关系的讨论

当我们研究的问题满足一定条件时，电位移矢量Ｄ仅与自由电荷有关，而与极化电荷无关     

电位移矢量的意义探讨

在大学普通物理的电磁学部分,讨论静电场与电介质之间的相互作用时,引入了一个辅助物理量——电位移矢量(D)．在一般的电磁学教学参考书以及电动力学中,很少对其意义进行深入的讨论,笔从电位移引入的历史出发,根据电位移的定义式,对电位移矢量的意义进行深入的剖析,给出具体的物理意义．     

压电无限体中外圆裂纹与力电偶极子的相互作用

利用侯鹏飞[1]所得场强度因子基本解,用初等函数的形式给出了在力偶极子和电偶极子作用下压电无限体中外圆裂纹任意裂尖处的三种类型的应力强度因子和电位移强度因子的解析解.     

电位移矢量D与极化电荷之间的关系

本文利用矢量分析的方法，研究了电位移矢量与极化电荷之间的定量关系，给出了电位移矢量与极化电荷无关的条件。     

稳恒电流电路中的两个问题

通过对稳恒电流经过两种不同材料的导线交界面和改变导线方向时导线内部电场调整的讨论，解释了在上述两种情况下电荷的分布．