电荷面分布模型和电场强度跃变的讨论

对电荷面分布模型中电荷层厚度的数量级进行了估算 ,指出了电场强度实际上都是连续变化的。所谓电荷层两侧电场强度的跃变是由于将电荷层抽象成没有厚度的几何面所导致 ,并就带电导体球面电场强度的两种计算方法进行了较为深入的讨论     

关于电场分布的求解方法

静电场是学习电磁学时最初遇到的一种场，学好它是学好整个电磁学的关键。静电场的基本规律是已知电荷分布求解电场分布，本对此作了比较全面而深入的阐述。     

带电体内任一点电场强度是有限的讨论

在点电荷的概念及点电荷场强计算公式的基础上，通过对带电体内电荷元到场点距离趋于零的讨论，进一步说明带电体内任一点的电场强度是有限的。     

带电导体表面的电场强度

带电导体表面的电场强度有突变,本文论述了导体表面上一点的场强为σ/2ε0,即为导体外场强大小的一半。     

电场强度的三维数值计算方法的研究

讨论了电子光学系统计算机辅助设计中涉及的电场强度的数值计算问题，提出了两种三维数值计算方法；并用所编制的程序计算了特写电场分布下的电场强度。结果表明，这两种方法的精度较高，能满足实际应用的需求。     

静电场中电场强度计算的探讨

静电场是电磁学中非常重要的一章，而电场强度是描述静电场性质的两个基本物理量之一。电场强度的计算是本章的重点和难点。文章将讨论静电场中有关电场强度计算的三种常用方法、步骤及相比之下各自的优点与不足。     

面电荷所在处的电场强度

讨论了面电荷所在处的场强是否有意义，求解的一般公式，并用它解决了一些典型问题．     

偏心圆柱形电容器电场强度的讨论

运用复变函数的分式线性变换,通过拉普拉斯方程和电势梯度公式,计算出横截面为偏心圆柱形电容器的电场强度。     

静电场中有导体时电场强度的计算

本文从一道典型例题出发,给出有导体存在时电场强度求解的技巧和方法。     

镜像法计算接触网的电场强度

镜像法是电场强度计算的一种经典的常用方法,本文利用镜像法原理,推到出接触网空间任一点的电位,然后推到出任一点电场强度的计算公式。利用Matlab对电场强度进行仿真,得出电场场强在空间分布的规律。     

均匀带电圆环周围电场强度的计算

介绍了计算均匀带电圆环在周围空间任意点激发的电场强度的方法。     

偏心圆柱面静电场电势分布和电场强度分布的求解

本在献[1]研究工作的基础上，研究了两不同轴线的带电导体圆柱面相互嵌套时的电场求解问题，采用分式线性变换和静电场的高斯定理经推导严格地求出了其空间的电势分布和电场强度分布的解析解，获得了等势线的方程和电力线的方程。     

面电荷存在处电场强度的计算

在有面电荷存在处其电场强度怎样计算,在一般教材中均未提及。本文将首先从均匀带电赇面入手,再推广到一般情况,最后给出面电荷存在处电场强变计算的规律。     

电场强度与电势梯度关系的简单推导方法

以电势叠加原理和场强叠加原理为基础,给出了严格推导电场强度与电势梯度关系的一种非常简单的方法.     

“均匀带电球面上的电场强度如何计算”的再讨论

利用球形电容器能量的变化求出了均匀带电球面上一点的电场强度,指出了有关文献中的错误,并指出现行基础物理教材中对均匀带电球面电场强度分布的讨论应遍及空间所有点.     

用曲面积分计算静电场的电场强度分布

根据应用导体的静电平衡条件,在给定导体上的电荷分布时,其产生的空间电场分布是惟一被确定的这一理论,应用曲面积分讨论了从无限大平面到有界旋转曲面的电场强度分布。     

偏心圆柱面静电场电势分布和电场强度分布

研究了两个不同轴线的带电导体圆柱相互嵌套时的电场求解问题,采用分式线性变换,严格地求出了空间电势分布和电场强度分布的解析解,获得了等势线的方程和电力线的方程,并且通过编制程序作出了圆柱面之间的电场分布图.     

单缝夫琅和费衍射光强分布的3种计算方法

运用三角函数,采用积分法和数值计算定量计算了夫琅和费衍射光强分布,并用给出了定量计算结果。计算结果表明,菲涅尔半波带法所得暗纹公式和中央零级明纹是精确值,而明纹公式则是近似值;本文结果与振幅矢量法的结果相同。     

光栅衍射光强分布的几种简易计算方法

光栅衍射光强分布公式严格的数学推导涉及比较复杂的数学物理知识.而用半波带法、振幅矢量法、三角函数法计算并分析光栅衍射光强分布,计算过程简捷,物理图像清晰,便于学习者更好地理解光栅衍射光强分布规律.     

求解积分因子的几种方法

文章主要介绍了积分因子的几种主要求解方法,通过观察法、分组法、公式法和两种特殊类型方程积分因子的求法。在教学工作中,试图加深学生对积分因子的认识和了解,从而增加求解一阶微分或(偏微分)方程的求解方法。