轻子和夸克的结构模型

最近,Harari和Shupe提出了轻子和夸克的复合模型,假定存在两类基本客体(Preon),一类是电荷1/3的Tohu,另一类是电荷0的Vohu。一定generation(例如,第一generation)中的八个费米子(SO(10)或(SU(4)_L×SU(4)_R×SU(2)_L×SU(2)_R大统一模型中有八个基本费米子)的组成如下 TTT→e~+ TTV→u_R VTT→u_R VVV→v VVT→     

双重规范场的分解约化及可Abel化双重场双荷子解

本文根据荷算符及其对偶荷算符的同位旋方向,将双重规范势与其场强协变地分解为以该荷及其对偶荷为源的双重场和带有该荷及其对偶荷的矢粒子场。写出了SU(N)U(I)~(-1),SU(N)/SU(P)(?)SU(N-P)(?)U(I),SO(N)/SO(N-1)双重规范场的明显分解式——其中包括各种推广的'tHooft场强式。将可Abel化双重规范场各自的方程分离变量简化,求得了静止双荷子的SU(2)及U(1)双重规范势,求得了真线加速运动双荷子的SU(2)及U(1)双重规范势与相应的场强。在双荷子的双重规范场理论中,荷算符及其对偶荷算符是同一算符而且描述和荷及其对偶荷分别相互作用的双重规模场具有相同的地位,这些都从本质上体现了荷与其对偶荷的对称性。     

磁荷的孤立子、同伦及Higgs理论

本文以2、3维情况的Higgs场非线性φ~4理论为例,讨论了磁荷孤立子理论、同伦理论及Higgs理论之间的联系,证明了在由SU(2)→U(1),SO(3)→U(1)的自发对称破缺中,电磁规范子群U(1)的对称性,导致了磁荷守恒与不完全次级对称性的对应关系.     

SU(3)×SO(5)手征三前子复合模型

本文提出了SU(3)×SO(5)手征三前子复合模型,应用′t Hooft反常机制条件得到了三代普通夸克和轻子,而且无例外粒子。模型中规范色—味子群SU(3)_C×SU(2)_L×U(1)_Y在前子层次具有渐近自由性质,同时整体手征对称群SU(15)×SU(3)不破缺,因此现实中有兴趣的物理标度∧_(CF)<∧_(MC)《∧_(GUT)是可能存在的。     

建立在超色群SU(3)_(HC)×SU(3)′_(HC)里的Rishon和Texnishon的复合粒子模型

本文利用的结果,其中超色群为半单李群SU(3)_(HC)×SU(3)_(HC),超味群SU(n)_(Hf)中的n可为任何自然数。我们以SU(6)_(Hf)作为超味群,在大统一标度下把SU(n)_(Hf)分解为SU(3)_(TC)×SU(3)_C,因此出现色和Texnicolor,我们以此为Rishon和TexniRishon建立模型,并为复合夸克和Texni夸克建立模型。我们用此复合模型分析了SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(B-L)→U(1)_Y以及SU(2)_L×U(1)_Y→U(1)_(em)动力学对称性破缺,并分析了色轻子8重态、Texnicolor轻子8重态等偏外态。     

光晶格中自旋3/2超冷费米原子的Mott绝缘态及其量子相变

我们首先简要介绍了超冷原子和光晶格,然后利用推广的单带Hubbard模型讨论了二维正方光晶格中自旋3/2费米型超冷原子体系中的几种Mott绝缘态,其中该系统的自旋自由度具有较大SO(5)对称性.对于对称性破缺的自旋四极矩有序态和自旋偶极-八极矩共存有序态,我们详细研究了系统的低能集体激发模式-Goldstone玻色激发的具体行为.在SU(4)对称点附近,我们发现强烈的量子涨落可能会演生出一个SU(4)π通量的自旋液体态.对此,我们还分析了这两种奇异量子态之间可能存在的量子相变.     

SU(n)规范场的可对易分量及带荷粒子分量

规范场的对偶荷作为拓扑不变量与荷的量子化、角动量的量子化、自旋同位旋统计的关系、稳定的孤立子解的存在等基本物理问题都有本质的连系,近来受到广泛的注意。对SU(2)规范场已经明显地将势与场强按照规范协变的方式分解为可对易化的电磁场部分及带电荷的矢介子部分,并且发现了电荷算子的同伦不变量(Kronecker指标)与对偶荷的量子数的关系。如果强子的整体SU(3)、SU(4)对称性也有对应的定域规范场,     

S-P波混合超导的平均场理论谨以此文深切怀念敬爱的魏荣爵先生.他的关怀、支持和帮助,铭刻于心

对于由4个费米子相互作用系统组成的哈密顿量的平均场理论,当只有S波超导时,由SU(2)(局域同构于SO(3))代数表达,P波超导可以通过SO(5)表达,而对于S-P混合波超导的情况则由SU(4)(局域同构于SO(6))代数表达.本文通过在SO(6)代数中引入了反映S波和P波混合超导的SO (4)子集,从而可以通过对相干...     

手征对称σ模型中的相变

近年来,由于流代数和轴矢流部分守恒(PCAC)的成就,使人们有理由认为基于手征(chiral)不变相互作用而引入的SU(2)×SU(2)模型是研究强作用的一个重要的出发点。强作用应该在手征SU(2)×SU(2)变换下具有近似对称性。而在SU(2)×SU(2)最低维的非平庸表示(1/2,1/2)中,有四个分量,其中三个是同位旋矢量,可视为π+、     

SO(6)群的C—G级数

本文利用SO(6)群和SU(4)群准同构,从SU(4)群的C——G级数,得出SO(6)群的C—G级数。     

用包含真空精确破缺的理论研究quark质量比

我们在手征微扰论（ChPT）的框架下计算了quark质量比,其中同位旋对称性的破缺效应被考虑进来了,即u,d quark的质量不同凝聚也不同. 构造了关于九个赝标介子的手征有效拉氏量,其中的SU(3)八重态是Goldstone玻色子,但不认为SU(3)单态η0是Goldstone玻色子. 文中对同位旋对称性保持以及发生破缺两种情况下的η混合都做了研究. 由有效拉氏量确定介子质量的表达式后,通过求解质量方程就可以得出quark质量比. 但是,由于电磁相互作用对介子质量的修正未知,我们的结果只能给出qua     

粒子标准模型中量子数的对称性矛盾和新的组合量子数

粒子物理中的标准模型包含某些对称性矛盾.三代夸克-轻子偏离SU(3)对称性,按此它们应该组成对称的6个SU(2)群.如果对称性完全成立,类似于u-d是I=1/2的同位旋二重态,c-s和t-b及三代轻子(ve-e,vμ-μ,vτ-τ)也应该是是I=1/2的同位旋二重态.但这与s和c夸克是两个I=0的同位旋单重态不同.我们引入一个新的组合量子数F=I-S,它可以惟一地描述各种重子.此外,粒子物理中还存在短程的强、弱相互作用与作用距离的矛盾;由相同的夸克组成核子-介子时,结合能与稳定性的矛盾;超弦的质量可达宏观标度Δm=2.209×10-2g等.     

最大对称化的最小统一模型

假定:“构成物质的基本组元的所有独立自由度都应同等对待并由一个可能的最大对称性相联系”,我们得到了一个4维时空的统一模型。在这一模型中,物质的基本组元为14维量子时空中旋量表示的Majorana费米子,其规范对称性是G4MD=SO(1,3)×SU(32)×U(1)A×SU(3)F。这一模型中除了标准模型中的基本粒子外,还包含了它们的镜像粒子,从而会导致新物理的出现。这使得我们可以探讨一些基本问题,如:为什么我们生活的时空是4维的?为什么现实世界中宇称是不守恒的?质子的稳定性如何?CP破坏的起源是什么?暗物质是什么?     

SU(N)与SO(2N)代大统一模型分析

本文应用SU(N)×S与SO(2N)×S作为大统一规范群,对代大统一模型的各种方案进行了全面分析。我们的结论是:SU(7)×S,SU(8)×S,SO(14)×S和SO(16)×S是比较好的代大统一规范群。本文给出了SO(14)×S与SO(16)×S两个代大统一模型。它们容纳了四代通常费米子,并保持SU(3)c渐近自由性质。模趔保留了SO(10)模型中得到的全部好的结果,克服了标准大统一模型中“代“的困难。     

禁闭弱作用大统一理论中一些问题的探讨

本文讨论了禁闭弱作用大统一理论中的弱相互作用的SU(2)整体对称性和SU(3)作为超色群时的′tHooft反常条件的一般解。     

中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_Y与SU(N)群大统一

本文讨论了将中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_Y置入比SU(6)更高阶的SU(N)群的可能性,并比较仔细地讨论了SU(7)的情况,这时,在中性流方面仍保持与实验很好地符合,而质子寿命的理论值却有了改进。     

轻子的温伯格-萨拉姆模型的研讨

温伯格 -萨拉姆模型用弱同位旋和弱超荷将轻子归并成一个二重态 (vL,lL)和一个单态 (lR) ,用SU( 2 ) U( 1 )群描述轻子的对称性 ,该理论被要求在定域SU( 2 U( 1 )变换下不变 .本文研讨在这一前提和要求下 ,轻子的温伯格 -萨拉姆模型的建立过程和有关特性与情况     

计算粲重子磁矩的一种方法

一、引言在计算重子的磁矩时,考虑到SU(3)对称性的破缺,Gerasimov 1966年曾经提出过一个夸克磁矩公式μ_i=〔μ_1 Qi μ_2y_i μ_3 t_i(t_i 1)〕σ_i;(1) 实验及理论证明这一公式对于一般重子的磁矩计算是正确的. 但是,当引入粲夸克之后,考虑到粲量子数C引起的严重的SU(4)对称性破缺,在计算粲重子磁矩时,我们把Gerasimov公式推广为     

规范场解和弱流

应用非阿培尔规范场的自二分性质,计算出稳恒SU(3)和SU(4)规范场的规范势:此外,再用该二分性质,结合弱流同位旋空间群表示,则可获得正和负的两种带电弱流.     

对李代数SU(2)的一点讨论

众所周知,SO(3)群的生成元是角动量的代数,本文用SU(2)李代数的生成元来讨论量子力学中的角动量并讨论SU(2)乘积代数。