谈“古典概型”概率的计算

<正> 概率论中把具有下列特征的随机现象的数学模型称为古典概型:1)在观察或试验中它的全部可能结果只有有限个,譬如说 n 个,记为 A_1,A_2,…,A_n,而且这些事件满足:A_iA_j=φ(i,j=1,2,…,n、i≠j),A_1+A_2+…+A_n=Ω;2)P(A_1)=P(A_2)=…=P(A_n)。这即是所谓“有限性”、“互不相容性”、“完全性”及“等概性”。古典概型在概率论中占有相当重要的地位。一方面,由于它简单,对它的讨论有助     

含有Siegel盘的多项式的扰动

讨论具有Siegel盘且次数m2的多项式P(z),构造函数列Q_n=P(z)+A_m(n)z~m+A_(m-1)(n)z~(m-1)+…+A_2(n)z~2,其中A_i(n)(i=2,3,…,m-1)不全为0,使得Q_n收敛于P.而且,对每个n,Q_n在原点的Siegel盘都包含原点的某固定邻域.     

函数Riemann和式的类Taylor级数展开式

如果一元解析函数f(x)无f限阶可导,其Taylor级数展开式f(x)=f(0)+f'(0)x+f″(0)/2!x~2+…+f~((k))(0)/k!x~k+…=∞∑k=0f~((k))(0)/k!x~k.本文讨论将一元无限阶可导函数f(x)在区间[a,b]上的Riemann和式b-a/nn∑k=1f(a+k/n(b-a))展开成1/n的级数:b-a/nn∑k=1f(a+k/n(b-a))=A_0+A_1·1/n+A_2/2!·(1/n)~2+···+A_i/i!·(1/n)~i+···可以看到,这个展开式在形式上与函数的Taylor级数展开式非常相似.     

布尔代数的析取范式定理的证明

析取范式定理,任一n元函数f(A_1,A_2,…,A_n)都可表示为,而且这种析取式表示法是唯一的。 证.把任意一个最小项(A_1~(±1)·A_2~(±1)·…·A_n~(±1))_i与值组(δ_1,δ_2;…,δ_n)_j作如下的对应:当A_i~(±1)为A_i时δ_i为1,当A_i~(±1)为时δ_i为0,(1≤i≤n)满足这样的对应条件     

两类分析问题的概率论方法

<正> 引言 众所周知,人们常用概率论的思维方法证明分析中的组合恒等式,所用的方法是构造完备事件组:A_1,A_2,…,A_n,A_i∩A_j=φ,i≠j,i,j=1,2,…,n,且 A_i=Ω(Ω是必然事件,φ是不可能事     

关于Fourier系数的Hardy定理在Orlicz空间的一点讨论

G.H.Hardy曾经证明过定理:若α_1,α_2…,是 L~p(p≥1)空间某个函数 f(x)的Fourier系数,则A_1,(1/2)A_2,(1/3)A_3,…也是 L~p(p≥1)中某个函数F(x)的Fourier系数,(其中A_n=sum from ν=1 to n α_ν)。其后,Kenneth F.Andesen将Hardy定理推广到带权的函数空间 L~p(ω)上去。本文将在Orlicz空间考虑下述的Hardy定理.     

一个四阶非线性微分方程李稚普诺夫函数的构造及其全局稳定性

Ponzo 关于四阶非线性方程x+a(z)x+b(x,(?))(?)+c(?)+d(x)=0(0.1)得到了以下结果[1]:定理0.1:如果 a(z),b(x,y),c(y),d(x)满足以下条件:(1)a(z)≥a>0,(2)b(x,y)≥β>0,(3)c(y)/y≥r>0,(4)0ε≥0,其中ε≥(?)[(?){(αδ/r)(A_1(z)/z-α)+c(y)/y-r}],(6)c(y)/y-rd′(x)/δ+(r/2αδ)d″(x)/y-1/y(?)b_x(x,u)udu≥0,(0.2)(7)ab(x,y)-c′(y)-(αδ/r)(A_1(z)/z)-6/2>0 (0.3)(8)当|x|→∞,D(x)→∞则(0.1)的零解全局渐近稳定。     

应用通项公式探索法数列之和

通项公式a_n=f(n)在特殊数列求和中有着很重要作用,利用它求某些特殊数列之和,往往事半功倍。 如:S_n=1+(1+2)+(1+2+3)+…+(1+2+3+…+n) a_n=1+2+3+…+n=(n(n+1))/2=n~2/2+n/2 相加得: S_n=1/2(1~2+2~2+3~2…+n~2)+1/2(1+2+3+…+n), 当然S′_n=1~2+2~2+…+n~2=1/6n(n+1)(2n+1) S_n=1/2·1/6n(n+1)(2n+1)+1/2·n(n+1)/2=1/12n(n+1)(2n+1+3)=1/12n(n+1)(2n+4)=1/6n(n+1)(n+2) 再如:S_n=1+1/(1+2)+1/(1+2+3)+…+1/(1+2+3+…+n)     

蕴含强(p,q)哈密尔顿性的几个条件

利用路收缩技术,证明了,如果有向图D满足下列条件中的任何一个,(1)最小半度δ0(D)≥(n+p+q)/2;(2)D是(p+q+1)强连通有向图,且d+(x)+d+(y)+d-(u)+d-(v)≥2(n+p+q)-1,这里,x,y是任意控制顶点对,u,v是任意被控制顶点对;(3)D的弧数超过(n-1)2+q2+p;那么D是强(p,q)哈密尔顿的.     

关于r-(P_0,…,P_(t-1))—泛圈图

若G中长为r+tj+i的圈恰好有Pi(0≤i≤t-1)个,其中r+tj+t-1≤n,j是P_0,…,P_(t-1)重复的次数,则称G为r-(P_0,…,P_(t-1))-泛圈图.主要采用构造法,给出当t=8时r-(P_0,…,P_7)-泛圈图的一些结果 .即设n≥14,≥6若2-3+-3≤n2-2+-2且n-(r_((n,)-1))=s(mod8),s=0,1,…,7时,那么存在一个n阶r-(4,4,4,4,5,5,5,5)泛圈图,其中r=r_(0, λ)+s=﹛2~(λ-4)+3+s,当n≤3·2~(λ-4)+2时n-2~(λ-3)+1+s当n3·2~(λ-4)+2时同时,利用类似的方法证明了r-(1,1,3,3,4,4,5,5)—泛圈图、r-(4,4,4,4,5,5,5,5)—奇(偶)泛圈图以及r-(1,1,3,3,4,4,5,5)奇(偶)泛圈图.进一步,给出相应圈长分布的最小可能边数.     

线性空间的分解与若当标准形

本文证明了下面两点:(1)设A 是n×n 矩阵,那么A 相似于(?)为若当块矩阵,它仅有一个特征值和一个线性无关的特征向量.(2)者|λI-A|=(λ-λ_1)~(r_1)-(λ-λ_2)~(r_2)…(λ-λ_3)~(r_3),其中λ_1,λ_2,…,λ_3两两不同,那么dimN(A-λI)~(r(?))=r_(?)(i=1,2,…,8)其中Ⅳ(A-λ_1I)~(r(?))={α|α∈U~n,(A-λI)~(r(?))·α=0}.U~n 是n 维列向量.     

幂律流体在同心环形空间中流动的稳定性

本文将Hanks稳定性理论推广应用于研究幂律流体在同心环形空间中流动的稳定性,得到了判别其流动状态的的当量临界雷诺数(Re′_c)。Re′_c=25856/C(n,r_(io))为了便于工程应用,文中还对幂律流体在同心环形空间中轴向层流的精确解及临界雷诺数进行了数值分析,得出了r_(do)及/Re′_c的近似相关式。r_(do)=α_o(n) α_1(n)r(?) α_2(n)r(?) α_3(n)r_(io) Re′c=A_0(n) A_1(n)r_(io)~(1/T) A_2(n)r_(io)~(2/T)     

关于张量空间上的非负定算子

设A_1,…,A_n为n阶复矩阵,=A_1…A_n,令W~()={(x_1…x_n,x_1…x_n)|x_1,…,x_n规格化正交}。本文证明了当n≥3时有:1)为非负定的充要条件是W~()R~+;2)为正定的充要条件是W~()R~+(正实数)。     

因子von Neumann代数上的非线性保多重新积

设A,B是因子von Neumann代数且pn(A_1,A_2,…,A_n)为多重新积,则非线性双射Φ:A→B满足Φ(p_n(A_1,A_2,…,A_n))=p_n(Φ(A_1),Φ(A_2),…,Φ(A_n))当且仅当Φ是*-环同构.     

关于B.P.S.Chauhan的一个插值过程

设f(x)〔C〔一l,l〕,U。(x)=5 in(n+l)05 ino(x二eoso,0《9(二)是第二类Chebyshev多项式,(l一x么)U。(x)的n+2个零点是x。=x‘,二,:二二二COSk兀n+l(k一0U。(x)n+ll。+、(x)二(一z)’ 又设1。(x)二1+x 2l一X 2(x),(一l)“+‘又生二丝2〔n+1)·U。(X(x一x。(k2,…,n) B .P .5 .Chauha1433一143:乡引入了一个孟、户插值过乞通ianJ砂u rea卜pl.Math.,1052.13(2)浪n+IV。心f,x)二叉f(x.)v几(x)k一O其中v。(x)二l。(x)v。十,(x)~l。,1(x) 1,二.v,又x)二万L 3J,(X)+l:,1、,,、‘l又x少」,v。又x)巴万[1卜:(x)+31。(X)〕(x)+l‘十:(x)〕(…     

关于单形的一个性质

n维欧氏空间E~n中的n+1个点A_1, A_2…, A_(n+1)所组成的凸闭包 (?) {A_1,A_2,…,A_(n+1)},叫做E~n的一个n维单形。关于单形的研究已有丰富文献,本文在文献[1][2]的研究方向上,得到单形的一个性质如下: 定理 设(?):{A_1,A_2…,A_(n+1)}是E~n中的一个n维非退化单形,则 (i)(?)的所有互相对立的超平面对的重心连线段M_i_(1…i_k) M_i_(k+1)…i_(n+1)(k=1,2,…,n)共有2~n-1条,它们相交于一点M,M就是(?)的重心。这里i_1…i_ki_(k1+1) i_(n+1)是数码1,2,…,n+1的任意一个n+1级排列,而M_i_(1…i_k)是由顶点A_i_1,…A_(ik)所构成的     

X射线Fourier多峰解析法测定晶粒大小分布及微观应力的研究

1 实验部分 1.1 原理设X射线衍射峰的纯加宽(包括晶粒度和微观应力引起的加宽)峰形为f(y),仪器峰形为g(z),样品峰形为h(x),有: A_n=F_R(n)=[H_R(n)·G_R(n)+H_I(n)·G_I(n)]/(G_R~2+G_I~2) B_n=F_I(n)=[H_I(n)·G_R(n)-H_R(n)·G_I(n)]/(G_R~2+G_I~2) 式中N为衍射峰形的最大底宽,n为谐波指数,j=±1,±2,…±N/2,H_R,H_I,G_R和G_I分别为样品峰形函数和仪器峰形函数的Fourier系数,A_n,B_n是纯加宽峰形的Fourier系数。     

准对角阵的指数

本文证明了以下结果:1.设A 是分块阵A=[A_1,A_2,…,A_■],其中A_■是r_■×r_■实矩阵(i=1,2,…s),那么Ind A=max{Ind A_■}.2.设A 是n×n 实矩阵,那么1)Ind AA~-=Ind A~-A=■2)Ind AA~ =Ind A~ A=■3.设A 和B 是同样的分块的准对角阵:A=[A_1,A_2…,A_■],B=[B_1,B_2…,B_■],其中A_■和B_■都是r_i×r_i 实矩阵(i=1,2,…,s),又设AB=BA,那么1)Ind AB≤max{Ind A,Ind B},2)Ind AB≤max{Ind A_■Ind B_i},3)如果A(或B)是可逆的,那么Ind(AB)=max{Ind A_i,Ind B_i}.     

别内—柯西公式的简化证明

我们把行列式看成列向量A_1,A_2,…,A_n的函数,记为D(A_1,A_2,…,A_n)。从这个观点出发研究行列式可参考文献[1][2]。如果矩阵,则依文献[3]引进A中元素所组成的行列式的一种简     

完全四部图K_(1,3,3,n)的交叉数

2008年,Ho证明完全三部图K_(1,m,n)的交叉数cr(K_(1,m,n))与完全二部图K_(m,n)的交叉数cr(K_(m,n))间的数量关系.对于完全四部图K_(1,3,3,n)的交叉数cr(K_(1,3,3,n)),证明cr(K_(1,3,3,n))≥1/2cr(K_(3,4,n+1))+cr(K_(3,4,n))-n-■n/2■-3),其中,■x■表示不超过x的最大整数;cr(K_(1,3,3,n))≤z(7,n)+5n+3■n/2■+3,其中,z(m,n)=■(m-1)/2■■m/2■■(n-1)/2■■n/2■.还证明cr(K_(3,4,n))≤z(7,n)+4n+2■n/2■+2.提出猜想:cr(K_(3,4,n))=z(7,n)+4n+2■n/2■+2.当上述猜想成立时,证明cr(K_(1,3,3,2N))=z(7,2 N)+13 N+3,并且cr(K_(1,3,3,2 N+1))≥z(7,2 N+1)+5(2 N+1)+3■(2N+1)/2■+2.从而,提出新的猜想:cr(K_(1,3,3,n))=z(7,n)+5n+3■n/2■+3.