2-Sylow子群的阶及元素最高阶和次高阶与A_8相同的有限群

讨论了群的2-Sylow子群的阶及元素的最高阶和次高阶与A_8相同的有限群.利用群的素图及外自同构群、幂零群的若干性质,得出结论:若群G的2-Sylow子群的阶及元素的最高阶和次高阶与A_8相同,则存在H■G,使得下列结论之一成立:(i)G/H?A_8,|G|=2~6·3~α·5~β·7,其中H为3~(α-2)阶且方指数整除3的幂零群,或5~(β-1)阶初等Abel群,或3~(α-2)·5~(β-1)阶且方指数整除15的幂零群;(ii)G/H?L_3(4),|G|=2~6·3~α·5~β·7,其中H为3~(β-2)阶且方指数整除3的幂零群,或5~(β-1)阶初等Abel群,或3~(α-2)·5~(β-1)阶且方指数整除15的幂零群.由此得到推论:若|G|=|A_8|,K_i(G)=K_i(A_8)(i=1,2),则G?A_8.     

关于半正规的几类群

利用子群的半正规性讨论了几类有限群的结构,得到如下主要结果:(l)极大子群超可解的有限群当其极大子群的极小子群半正规时,它不是超可解群就是如下三种群之一:(I)p~αq~β阶内-Abel群,p(?)q-1;(Ⅱ)p~(α+β)r(?)阶群,α≥2,β≥0,p~β=│φ(G)│,p~(α-1)||r—1,α~((?)~α+β)=c_1~(?)=c_2~(?)=…=c_(?)~(?)=1,c_ic_j=c_jc_i,i,j=1,2,…,p,c_(?)~(?)=c_(i+1),i=1,2,…,p-1,c_(?)~(?)=c_1~(?),t(mod r)指数p~(α-1);(Ⅲ)D_(2_q)型群;(2)极大子群可解的非Abel有限单群当其二次极大子群的极小子群半正规时,G恰为A_5.     

带有权函数的Coxeter群C_n的胞腔（英文）

仿射Weyl群(C_n,S)可以看做仿射Weyl群(A_(2n),S)在其某个满足α(S)=S的群自同构α下的固定点集合.A_(2n)上的长度函数l在C_n上的限制可以看做C_n上的某个权函数.本文通过研究仿射Weyl群A_(2n)在α下的固定点集合从而给出带有权函数的Coxeter群(C_n,l)中对应于划分2~(n-1)1~3的所有胞腔的清晰刻画。     

含有极小右理想的右本原加法范畴的结构

在〔1〕,〔2〕中,刘绍学教授讨论了加法范畴的 Jacobso 结构及单 Artin 加法范畴的结构,给出了与环论相应的结构定理.在本文里,我们将给出介于本原加法范畴与单 Artin 加法范畴之间的一类加法范畴——含有极小右理想的右本原加法范畴——的结构定理,并进一步研究了该定理的结构.有关加法范畴的某些概念和结果见〔1〕和〔4〕,本文里所指的范畴一般为加法范畴.若 A 为加法范畴,记 A=(?)_αA_β其中Σ为加法范畴 A 的对象类,αA_β表示 Hom(α,β),(?)α,β∈∑,我们知道(Hom(α,β),+,αO_β)为 Abel 群,而(Hom(α,α)+,·αO_(α·α)|_α)为一个环.     

弱群缠绕结构与弱Hopf群（余）代数（英文）

作为弱Hopf代数与缠绕结构的推广,本文引进弱Hopfπ-代数与弱群缠绕结构,并证明两者之间有着密切的关系：设H={Hα}_（α∈π）是一族余代数同时也是一个余代数.假设A_（αβ）（h_αk_β）△_β（k_β）,则下面几点等价：·H是弱半Hopfπ-代数;·（H,H,ψ′）和（H,H,~2）分别是左-右和左-右弱群缠绕结构;·（H,H,~3）和（H,H,ψ~4）分别是右-左和左-左弱群缠绕结构.最后,作为对偶情形.本文还证明半Hopfπ-余代数与弱群缠绕结构的关系.     

2~α3~b5~c7~d阶单群与Janko单群

本文首先定出了2~α3~b5~c7~d阶单群,它们是:Z_2,Z_3,Z_5,Z_7;A_5,L_2(7),A_6,L_2(8),U_3(3),U_4(2);A_7,A_8,L_3(4),L_2(49),U_3(5),A_9,J_2,S_6(2),A_(10),U_4(3),S_4(7),0_8~+(2)。然后证明了如下结论: 定理 设G是群,M为2~α3~b5~c7~d阶单群     

带两个位移和复共轭的广义联结问题

本文讨论解析函数的带两个位移和复共轭的如下广义联结问题。A_0(t)φ~+(t)+A_1(t)φ~+[α(t)]+A_2(t)φ~+[β(t)]+B_0(t)φ~+(t)+B_1(t)φ~+[α(t)]+B_2(t)φ~+[β(t)]+C_0(t)φ~-(t)+C_1(t)φ~-[α(t)]+C_2(t)φ~-[β(t)]+D_0(t)φ~+(t)+D_1(t)φ~-[α(t)]+D_2(t)φ~-[β(t]=g(t) (1)利用一个位移的理论与方法,文中给出了问题(1)的Noetber条件、可解的充分必要条件以及指数计算公式,     

Weinberg-Salam模型中单圈弱耦合β参数的背景场量子化计算

本文利用背景场量子化方法计算了弱耦合β参数的单圈值。取弱背景场A_μ~3,由于耦合常数重整化与波函数重整化相关,计算仅需考虑A_μ~3的两点函数。将所有有关的单圈图纳入计算过程后,得到了所需β参数的具体形式。结果符合Appelquist-Carazzone定理。     

关于分段光滑曲线的扭转

令■是一条分段光滑的平面凸曲线,其角点为A_1,A_2,…,A_n;■是一条分段光滑的空间曲线,其角点为A_1~*,A_2~*,…,A_n~*.假定■=■,∠A_i≥∠A_i~*(i=1,2…,n),■(s)■(s),其中k表示曲线的曲率,s是弧长参数.在本文中我们证明下列定理:定理 ■,当且只当■与■相合同时才■.定理 设■的全曲率至多是π/2,■与■在A的切线的夹角为α,■与■在B的切线的夹角为β,■与■在A~*的切线的夹角为α~*,■与■在B~*的切线的夹角为β~*,则     

统一框架下对超核Λ^5He，Λ^9Be，Λ^6ΛHe和Λ^10ΛBe基态结合能的研究

用α集团模型和少体理论方法研究了超核Λ^5He，Λ^9Be，Λ^6ΛHe和Λ^10ΛBe的基态结合能．所采用的α—α势符合低能Q—α散射实验及^8Be的基态共振能量，Λ—α势是用Λ-N势及α粒子密度分布函数拟合Λ^5He的基态结合能的实验值得到的，Λ—Λ势是通过拟合Λ^6ΛHe基态结合能的实验值而得到的．用一组α—α势，Λ—α势和Λ-Λ势统一描述这4个超核的基态结合能并得到了合理的结果．     

关于由规范势构成的不可积相位因子的注

说明了由规范势构成的不可积相位因子中有一部分是几何相位因子 .指出其产生的根本原因是存在力场或是在闭合路径内存在奇性的场源 .有场才有势 ,到处无场就无势 ,场是根本的 ,势是由场派生的 .因此不可积相位因子最完整地描述了与规范场有关的物理现象 .     

入射粒子、规范场和几何位相

证明了只要粒子在规范场中运动的方程具有定域规范不变性 ,则其波函数就是相应的无势方程的波函数和规范势沿粒子运动闭合路径不可积位相因子之乘积 .在场强为零、势不为零的复连通区域中 ,上述不可积位相为几何位相 ,由此推得 :①重力势或惯性力势沿相干中性原子运动闭合路径的不可积积分 ;②胶子势沿夸克运动闭合路径的不可积积分 ;③中间玻色子势沿轻子左 (右 )手场运动闭合路径的不可积积分 ,在上述复连通区域都各将贡献一几何位相     

库仑势与洛伦兹势之间的规范变换

运用规范变换将电磁场中的库仑势和洛伦兹势进行相互转换,从而说明库仑势和洛伦兹势之间的相互联系.     

在库仑规范和洛仑兹规范下电磁势之间的关系

本文证明了用势表述的电动力学基本方程式在库仑规范和和洛仑兹规范下的基本解可以通过规范变换联系起来，并直接地证明它们决定同一个场。     

对“入射粒子、规范场和几何位相”一文的注

评述并证明了在场强为零势不为零的复连通区域 ,规范势沿入射粒子运动闭合路径的不可积积分是贝里几何位相 ,通过么正变换或重新定义波函数不能除去它     

规范不变性与磁通量量子化

本文通过具体事例说明了电磁势的规范不变性与波函数的相因子这二个基本概念的内在联系,并进一步发掘出磁通量量子和磁通量量子化等更深刻的内函。     

Euler potentials’discontinuity in the presence of field line-aligned currents

Since their use in the study of charged particle motion in the 1960s,Euler potentials(α ,β)have been widely employed as magnetic field coordinates in both space plasma and fusion plasma studies.People related them to magnetic vector potential A via the relation A=α▽β subject to gauge condition A·B=0(B is the magnetic induction).For a given magnetic field,the Euler potentials are often constructed with the relation B·△ S=△α△βon a surface that crosses the field lines,where △ S is the area-element surrounding by two line-elements corresponding to the changes in α and β,then mapping the values of α and βalong field lines into space.In this short paper,we show that in the presence of field line-aligned currents,the mapping does not work and the orthogonality gauge condition is not satisfied.     

一般球对称动态时空中时间尺度变换的补偿效应

一般球对称动态时空中的Hawking效应可看作时间尺度变换下的补偿效应．时问尺度变化率以规范势的形式出现,补偿场纯规范势的两个分量分别表征黑洞温度和温度变化率．     

在B-LSSM中Higgs质量的理论修正

在具有局部B-L规范对称性的最小超对称模型扩展(B-LSSM)中,通过有效位势方法,对Higgs粒子质量进行了单圈辐射修正和数值分析.依据Higgs粒子理论质量和实验数据,对B-LSSM的相关参数进一步地限制,约束参数空间,从而使B-LSSM的参数空间更加完善.     

四维电磁位与电磁场的量子化

论述了通过四维矢量电磁位函数统一描写的电磁场 ;讨论了Aharonov -Bohm效应呈现的量子力学非局域性 ;从Coulomb规范出发进行电磁场的量子化并导出零点能