关于半对称度量联络(Ⅰ)

n维光滑流形M~n,其上给定一光滑线性管络V,其挠率T(X Y)=▽_AY ▽_YX-[XY]满足关系式T(XY)=π(Y)X-π(X)Y (1) 这里X,Y分别为M~n上两任意光滑切向量场,而π是指定的光滑(?)形式,这种联络称为半对称的。此外M~n上给予一黎曼结构(M~ng),自然诱导出黎曼联络,无挠率。如果上述半对你联络▽又是度量的,即▽g=0,那么称▽为半对称度量联络。在M~m上存在两     

关于形变张量场π(y)x-g(x,y)p

本文首先将L.Nicolescu在文[3]中的定理2,3和定理4中(ii)与(iii)的等价性推广到满足如下条件的两个线性联络(?)和(?)间的形变代数:其中(?)(M)是黎曼流形M上所有C~∞问量场的集合,π是一次微分形式,P是由下式给定的问量场g(X,P)=π(X)然后本文讨论了M上半对称度量联络(?)的曲率张量R与Weyl的共形曲率张量C之间的关系,得出了一个C=0的较一般的充分条件,使得[1],[2]中的有关结论只是它的特例.同时进一步指出了[2]中命题3当R≠0时,只有Levi-Civita联络能满足命题的条件,但R=0时,命题3就包含在[1]的定理1中.     

示性类的超渡(transgreession)

一联络论 设M是一个微分流形E是M上的矢丛,T余是M的上切丛。分别记r(E)和)r(T,QE)为丛E和丛的张量积T.⑧E的截面空间。E上一联络是一算子。它满足条件: (1)D:r(E)一今r(T.公E) (2)D(s: 52)=D:: DsZ,51,s:(r(E), D(fs)=dfos fDs,s眨r(E), 命U是M上一坐标域,(s;,··一,s,)是U上的局部标架场,即丛E在U上的q个线性无关的截面,则 (3)Ds,=艺iw,夕sj(f,j=1,……,”)其中w,’〔r(T’l。)。命 ‘s=(51,……,s,),切=(切、,)则(3)式可写成 (3’)Ds二田s---一--------------一---一_________矩阵w完全确定了联络。事实上,对于E在U上任何…     

超空间及由其建立的纤维丛统一的超引力理论

本文首先构造一超空间■,以■为底建立超主丛P■和超配丛E,同时给出其上的超联络、超曲率和超挠率,由此得到该几何提供的统一作用量,从而得到一统一的超引力理论.最后构造了Poincaré超空间,应用如上作用量得到一Poincaré超引力理论.     

一种共形引力与共形超引力理论

本文用纤维丛的观点叙述共形引力及共形超引力的理论,用不同于文献[1]和[6]的方法导出相应的李代数或超李代数的换位运算、联络、挠率及曲率,给出相应的拉氏函数.     

Poincare''仿射标架丛及其配丛表述的引力规范理论以及它们的作用量

从GR 的等效原理(EP)出发,利用规范场方法,将时空从全局Poincare'变性推广为局部Poincare'不变性,建立Poincare'仿射标架丛P(M)=P(M,ISO(3,1))及其配丛E=E(M,M',ISO(3,1)。P)。论证主丛P(M)及其配丛E 都可取作GTG 的表述。同时利用纤维丛联络论方法,引出描述引力场的基本场量,并得出主丛P(M)及其配丛E 的丛空间曲率标量,将其作为Poincare'引力(PG)的作用量.     

K(a)ehler-Einstein流形上的Rastogi联络

用Rastogi方法研究K(a)ehler-Einstein流形M上的Rastogi联络(-▽),证明了(-▽)的拟共形曲率张量为0时,M拟共形平坦,进一步推广了Rastogi与胡聪娥的主要结果.     

关于杨-米尔斯联络的一些能量性质（英文）

M=M~n是一个紧致的黎曼流形,E是M上的向量丛,A是E上具有L~(n/2)曲率的杨-米尔斯联络.通过证明一个关于|FA|~(n/2)的平均值不等式,得到了一列能量有限解具有能量集中的性质.还得到E是一个平坦丛,否则能量一定具有非零下界.     

芬斯拉联络的一个新定义

本文使用与矢量丛上联络类似的方法提出芬斯拉联络的新定义。它远较Matsumoto的定义简单,其中不涉及结构群G(n)的作用、丛空间上的分布、基本向量场与基向量场等概念,同样获得各种挠率、曲率与比安基恒等式。     

带tt*-结构的Frobenius流形上两个平坦亚纯联络形式同构的存在性

超曲面奇异的半通用展开的基空间上可以自然赋予一个几何结构,Hertling把该结构公理化称之为CV-结构,并证明了该几何结构和基空间上的典范Frobenius流形是相容的,从而给出了CDV-结构。给定任意的CDV-结构M,在切丛的拉回丛H:=π*T(1,0)M上,有两个自然地平坦亚纯联络,且奇点只在{0}×M和{∞}×M上。如果该CDV-结构中的Frobenius流形结构是一个半单Frobenius流形时,这两个联络都是非正则的亚纯联络。通过已知的非正则平坦亚纯联络分类定理得到形式同构存在性定理:这两个自然的平坦亚纯联络是形式同构的。将给出该形式同构存在性定理的另一个证明:显式构造性证明。     

常系数线性微分方程组解结构的再认识

对于常系数线性微分方程组:dx/dt=Ax+f (t)(A是n阶实常数矩阵),引入特征根方程A-||λE=0的特征行向量K=(k_1,k_2,?,k_n)(其中K满足:K(A-λE)=0)概念,将n元一阶常系数线性微分方程组化为一阶线性微分方程形式.     

关于流形上外循环形式的几个结果

设M是一个线性联络为连通光滑n维流形,M上的张量S满足▽S=W S,S叫做循环张量(其中▽表示共变导数,W是M上的共变向量)。若在M上的P—形式ω(不是闭合的)满足dω=λ∧ω(其中d表示外微分,“∧”表示外乘,入是1—形式),则ω叫做M上的外循环形式。本文的目的是在[2]基础上推导一些新结果,说明一些应用。     

一类新的齐性空间及O（n＋1）上的Einstein度量

对给定的黎曼流形(M,g),此文在其标架丛F(M)上引入可以在纤维方向伸缩的度量,并研究其Levi-Civita联络和对应的曲率．本文证明了F(M)上的典型标架场是测地向量场．在M是齐性空间时,F(M)也是齐性空间．F(M)上曲率的一般公式还被用来显式表示O(n 1)上Jensen的非标准Einstein度量．     

关于一阶黎曼空间的条件

论文[2]给出了黎曼空间V_n的尺度秩数且数量曲率R≠0是一阶空间的有趣结果。本文讨论在数量曲率R=0情况下的上述相同问题,得到了补充的一些结果。     

L-可约的Finsler空间向与C可约的Finsler空间的转化

C-可约的Finsler空间一定是L-可约的Finsler空间,反之则不然.本文研究反面情形的成立条件,实现了L-可约的Finsler空间向C-可约的Finsler空间的3种转化.L-可约的Finsler空间,若分别具有迷向Landsberg曲率、常曲率,则它能转化为C-可约的Finsler空间;在上述两种情形下,通过对比Landsberg曲率和Cartan挠率的关系,得到推论:L-可约的Finsler空间,若满足L:0:0+k(x,y)C=0,其中k(x,λy)=λ3k(x,y),则它是C-可约的.在第二种情形的启发下,考虑到常曲率和标量曲率的关系,最后得到具有标量曲率的L-可约Finsler空间一定是C-可约的,并得到平均Cartan挠率的表达式Ik=-1Kf 2Jk:0+f 23(n+1)K·k.     

Finsler空间上的射影半对称Berwald联络

本文讨论了Finsler空间上的射影半对称Berwald联络的一些性质,得到了Finsler空间F~n为射影平坦的一个充要条件,即F~n容有一个特殊的射影半对称Berwald联络,其(v)h-挠率(或h-曲率)和hv-曲率均为零。     

纤维化的芬斯拉空间的超曲面理论

如J. M. Wegner文中所指出的,在Finsler-Cartan空间里面,对极小超曲面的研究仅在A_i=0的Finsler空间才有完备的结果,现时A. Deike证明了在闭标图这下具有A_i=0的Finsler空间恰即是Riemann空间,这个惊人的结果,使对这类特殊的Finsler空间的研究变为无聊的事体,最近W. Barthel较成功地弥补了这一缺陷和别的一些分歧,他和E. Cartan研究所不同的是导入了一个新的公设(即第五分设):本文的意图是仿J. M. Wegener及L. Berwald的方法,对Barthel意义下的Finsler空间的超曲面的理论加以有系统地建立,并导引出超曲面上之空间的挠率与曲率以及Gauss-Codazzi方程,最后推究超平面的存在问题。     

黎曼流形上具负指数项抛物型方程的梯度估计

设(M,g)是完备非紧致黎曼流形,f是M上的光滑实值函数.在M上得到了非线性抛物型方程u/t=△u-▽f▽u+au~(-b)在N-Bakry-Emery Ricci曲率有下界条件下正解的梯度估计.     

Berwald双挠积Finsler度量

设F_1和F_2是两个Finsler度量,f_1和f_2是乘积流形M=M_1×M_2上的非负光滑函数,双挠积Finsler度量是在乘积流形上赋予的Finsler度量F~2=f_2~2F_1~2+f_1~2F_2~2.文章首先推导出双挠积Finsler度量的Berwald联络系数,其次给出了双挠积Finsler度量的Berwald曲率系数公式,最后得到双挠积Finsler度量是Berwald度量的充要条件,并证明了具有迷向Berwald曲率的双挠积Finsler度量是Berwald度量。     

Banach空间微分方程广义弱解的局部存在性

在弱完备的实Banach空间E中考虑微分方程的Cauchy问题 :x′(t) =f(t,x(t) ) ,　x( 0 ) =x0 . (cp)其中x0 ∈E ,f:I×D→E(D E ,I R1 .通过使用弱非紧型条件给出 (cp)的广义弱解的局部存在性 ,完善 [1]、[2 ]中的结果