关于角动量的若干问题

本文阐述了物体对轴上任意点的角动量与对轴角动量的关系－对轴角动量－／Lz是对轴上任一点角动量－／Lo的分量，指出角动量瓦解 速度的关系式／L＝Lω的适用条件。     

阵列涡旋光束的轨道角动量特性

从近轴条件下光束轨道角动量理论出发,分析光束的轨道角动量,计算矩形对称的严格周期性阵列光学涡旋的轨道角动量,得每单元格的轨道角动量是确定的,并不与测量轴有关;但是单元格的轨道角动量取决于单元格的选择.分析由三束平面波干涉而得的涡旋阵列光子的轨道角动量,并验证了结论.     

对角动量定理的表达式和适用对象的说明

本文先定义了力矩和角动量,从质点的牛顿第二定律出发,首先引出质点的角动量定理,又经严格的分析推导,给出不同物体及系统绕定轴转动时的角动量定理表达式,最后对角动量定理适用对象进行特别说明。     

Wigner-Eckart定理的简单证明

从不可约张量算符与角动量算符之间的对易关系出发，利用角动量算符和角动量本征态的有关性质，给出了Wigner-Eckart定理的一种简单证明方法．     

物理学中的角动量研究

对物理学中的角动量问题进行了讨论,角动量是物理学中的一个重要概念,同时也是一个容易让人产生模糊的物理概念。对刚体转动问题中的定轴运动角动量方向问题进行了分析,指出了在一般情况下角动量方向与定轴方向是不同的;对原子运动中的角动量进行了探讨,指出了原子轨道角动量算符不是力学量本征值和本征矢量的完全集,轨道角动量算符是不可观测的;对光子的角动量进行了研究,指出了光子自旋角动量的量子物理本性,不能将其与经典物理的自旋角动量相对应。     

涡旋光束的轨道角动量分析

通过对二元多阶螺旋相位板的输出光场的轨道角动量计算分析,得出了拓扑荷取整数时输出主光学涡旋最大轨道角动量及次轨道角动量的条件.分析了当轨道角动量取非整数值时每个因子的密度分布及控制光束结构的Gouy相位因子的取值情况.     

氢原子中静态电磁场角动量的研究

考察对电磁场角动量的两种定义:用坡印亭矢量定义角动量以及横场定义角动量表述为自旋、轨道角动量之和:和. 两种定义在自由场中虽然积分后结果相同, 但带来了不同的角动量密度, 而在相互作用场中两种定义甚至积分后的结果也不相同. 以氢原子为模型的静态场, 通过推导和数值计算, 确定两种定义带来的角动量差别. 横场定义中电磁场自旋、轨道角动量分量相消, 而对电子自旋没有贡献;而传统坡印亭矢量定义通过数字计算积分得到一个不为零的小量. 揭示两种表述本质上不同, 而横场定义下静态电磁场不提供角动量贡献显得更为合理. 同时引出对在核子内有夸克胶子更强的耦合, 也在更小限度范围内的胶子场角动量的研究, 我们的观测对胶子场在核子自旋上的贡献给了重要的线索.     

原子结构的量子理论与量子力学间似是而非的矛盾及其解释

旧量子论与量子力学在解释原子结构时存在着某些不同的结论.诸如:角动量本征值的区别:角动量与空间某一特定方向(z轴)间的夹角可否为零:角动量的极小值可否为零以及旧量子论中角动量为零相当于直线周期运动,而量子力学中角动量为零则相当于几率的球对称分布等.本文从波粒二象性出发,解释了存在不同结论的原因,从而阐明了两者的联系与区别.     

描述介观持久电流环的纠缠态表象和角动量-相角量子化

通过建立纠缠态表象,给出了介观持久电流环的玻色子型相位算符与角动量算符,以实现介观持久电流环的角动量-相角量子化,并自然导出其本征能谱.最后引入角动量升降表象,发现电流环的角动量的增减对应着环中的电流增减.     

离轴高斯涡旋光束的轨道角动量研究

由近轴光束理论,推导了离轴高斯涡旋光束在质心坐标中轨道角动量的解析表达式,在此基础上对离轴涡旋光束轨道角动量的分布及其传输进行了研究,数值研究表明,观测平面上离轴涡旋光束的轨道角动量的分布不再具备圆对称的特点,轨道角动量为0的等高线为封闭曲线,其内部区域轨道角动量数值为负,外部为正.随着传输距离的增加,远场区观测平面上轨道角动量的分布逐渐演变为近似左右对称的情形,拓扑荷数越大,演变的速度越快.另一方面,离轴距离也会影响到轨道角动量的分布,在确定的观测平面上,离轴距离越大,观测平面上轨道角动量极小值(负区域)的模值会越接近轨道角动量的极大值(正区域).该结论在研究离轴涡旋光束与微粒作用时能提供指导意见.     

多个角动量的耦合与角动量投影方法

角动量耦合是量子力学的重要内容,而角动量投影是相关研究领域专业学术期刊论文的重要内容,两者有紧密的联系．作者利用2个D函数的耦合与3个D函数的积分规则,讨论了2个,3个和4个角动量从非耦合表象到耦合表象的变换以及它们与角动量投影方法的一致性．为科研中角动量投影方法和CG系数的数值计算提供了一种简便易行的、相互检验其正确性的方法．     

角动量方法与参照系和矩心的选择

本文从质点组角动量定理的基本表述形式出发,推导了在实际中常用的一些相对于质心(或质心轴)的角动量方程的表示式。通过关于参照系和矩心的选择与角动量方法密切相关的论述,结合一个例题的解法,讨论了关于角动量方法如何正确应用的问题     

从一个实例分析电磁场的角动量

通过对处于变化外磁场中的圆柱形电容器的定性讨论和定量计算，把电磁场的角动量这一较为抽象的概念具体化，分析并论证了电磁场确具有角动量，且可与机械角动量相互转换，在转换过程中遵循守恒定律。     

角动量的定义式仅成立于质心系

本文阐明:单一质点并不是有角动量,只有两个以上的质点系才具有角动量。(?)×m(?)并非是质点的角动量定义式,它仅是质点系角动量定义式的基本函数,质点系的角动量定义式不能任取参考系,只能取质心参考系,其值等于系统的各质点对质心系的基本函数之和。     

三个声子态的角动量

由角动量耦合确定三个声子态的角动量I=0、2、3、4、6.     

角动量和赝角动量的拓展讨论

的“牛顿”动量 R d 摘 要 : 本文拓展了场论中对角动量与赝角动量区别的讨论,指出在 Streib 文章中经常提及的 角动量表达式只适合于非线性系统,同时给出了 Navier-Cauchy 方程所描述的线性弹性系统所对应 的转动对称性以及角动量表达式。通过把研究弹性波的方法运用于电磁理论,本文认为光场角动 量的正则表达式和 Belinfante 表达式实际为赝角动量。最后,得到了自由电磁波在真空传播过程中 3 xE 和角动量 R d 3 x(r × E) 。     

讨论费曼园盘佯谬时疏忽的一个问题

有的文献在讨论费曼园盘佯谬时,得到园盘所获机械角动量是由电磁角动量转化而来的结论欠妥.本文通过定量计算,给出正确答案,并指出在讨论电磁体系角动量时,经常疏忽的一个问题.     

简谐垂直合振动的角动量守恒特征

讨论了质点同时参与互相垂直的两个平面简谐分振动的合振动时，对点ｏ的角动量守恒问题，指出只有满足一定的频率条件，合振动时对定点的角动量才是守恒的，一般情况下，角动量是随时间而变化的。     

原子光谱项及其推求

在多电子原子中,电子之间存在着静电。轨道、自族间等多种相互作用,因此,原子的整体状态并不是各个单电子状态的简单加和,可以看作是由角动量的耦合作用所决定的。原子光谱项就是讨论原子光谱反映出来的原子状态问题。IL—S铝合［‘］将各电子的轨道角动量和自旋角动量先分别耦合成一个总轨道角动量L和一个总自旋角动量S,然后L与S再耦合成原子的』总角动量J,这种耦合方式称为L——S耦合。实际证明,这种耦合方式适用于原子序数Z＜40的原子。1．1总轨道角动量LL一总轨道角动量量子数,对于两电子原子,L的取值满足下列规则：L：1…     

角动量守恒定律在军事中的应用

角动量守恒定律是自然界中最普遍最基本的守恒定律之一.首先介绍了角动量的概念和角动量守恒的条件,然后阐述了角动量守恒定律在直升机、鱼雷、子弹和炮弹、定向导航等军事技术中的广泛应用,在军校大学物理教学中适当引入军事案例能提高学员的学习兴趣.