对动生电动势一例题的讨论

在动生电动势教学中,最常见的一道例题就是法拉弟圆盘发电机,由导体切割磁力线或洛仑兹力对电荷的作用,很容易算出一个在磁场中转动的导体圆盘(如图所示),其盘心与 盘边之间的电位差为: U=1/2BωR~2 我在教学中计算得到这个结果后,并没有到此结束,而是进一步提 出,在这道题中。通过导体圆盘的磁通并没有发生变化,那么能否说由法 拉弟电磁感应定律得到的结果是电动势等于零?为什么?这是学生中很容易产生的疑问,因此引起了学生的兴趣。通过进一步讨论,加深了对动生电动势和法拉弟电磁感应定律的理解,我认为这才是解这道题的真正目的。     

非对称法拉弟效应

应用单电子模型讨论了法拉弟效应的不对称性质。发现:只有当分子无反射对称性,因而电子波函数没有确定的宇称时,介质才有可能呈现不对称法拉弟效应,而且,偏振面的转角对外场的响应将是非线性的。然而,如果介质分子的取向的完全随机的,则不对称项将被平均掉而只剩下线性项(对称项)。     

交流电与浓差极化 Ⅱ.电极几何形状对法拉弟阻抗的影响

本文计算了球状及桂状电极的法拉弟阻抗,讨论了它们与平面电极的关系,结果表明差别决定于无因次量(w/Dr)~(1/2),此数愈大,则差别愈小。数字计算表明在一般实验条件下,此偏差小于实验误差。最后还将计算结果与实验事实作了比较。     

耀变体喷流多波段辐射性质的研究

收集了252个费米耀变体的观测数据,分别使用二次函数和三次函数拟合源的(准)同时性宽带能谱,发现耀变体(准)同时性数据的完整程度对两种方法的拟合结果有一定的影响.基于二次函数的拟合结果,运用线性回归法分析耀变体峰值参量和谱指数之间的相关性,发现(1)同步峰峰值频率与同步峰峰值光度、逆康普顿峰峰值频率与逆康普顿峰峰值光度之间的序列统计特征只存在于整个样本中,并不存在于平谱射电类星体和蝎虎天体样本;(2)同步峰峰值频率与康普顿主导因子之间的序列统计特征同时存在于耀变体整个样本、单独的平谱射电类星体和蝎虎天体样本;(3)耀变体分群的统计特征消失了.     

远红外亮类星体的研究进展

远红外亮类星体是极亮红外星系中具有I型活动星系核光谱特征的天体,光学光谱研究表明它们在光学波段的辐射主要由中心活动星系核主导,其中心超大质量黑洞的质量为107~108M☉,且有超爱丁顿吸积率.与光学选类星体相比,远红外亮类星体在远红外波段存在明显的辐射超出,这可能是由其核区周围~1 kpc尺度内的星暴活动(恒星形成率约为几百M☉yr-1)加热尘埃造成.对分子气体进行观测发现远红外亮类星体的宿主星系中存在约109~1010M☉的分子气体,这些分子气体可以为黑洞和核球的增长提供"原料".几乎所有远红外亮类星体都处于富气星系并合的晚期,是极亮红外星系向光学选类星体演化的过渡天体.     

阳极溶出半微分电分析法──锡中痕量铅镉的测定

汞膜电极阳极溶出半微分电分析法的基本理论首先是由Goto等[1]提出,根据理论分析,电流对时间的半微分值e对电极电位E的关系曲线的形状具有极大与极小峰值,其正峰与负峰之间的距离(峰高)epp为:其中n、R、F分别为电极反应的电子数,气体常数和法拉弟常数;D、C分别为被测离子的扩散系数和浓度;v为动粘度,T为绝对温度,A为电极面积;N、v、tp分别为电极转速,电位扫描速率和预电解时间。 式(1)表明:在一定条件下,峰高与被测离子浓度成正比,它是半微分电分析法的理论基础。这种方法的灵敏度和分辨率都可以与示差脉冲阳极溶出法相媲美。但仪器设备…     

活动星系核中黑洞质量与宇宙学红移的研究

收集了209个活动星系核（46个平谱射电类星体,78个BLLac天体,85个射电星系）样本,估算出爱丁顿吸积率,讨论了黑洞质量、热光度、红移量和爱丁顿吸积率之间的关系,得出了以下结论：（1）活动星系核的一个演化序列为：平谱射电类星体（FsRQ）——BL Lac天体——射电星系（RG）的演化;（2）三类星体的中心黑洞质量、红移量和热光度有较大差异：皆为FSRQ〉BLLac〉RG;（3）吸积率与热光度之间的相关性很强,吸积率的变化将导致热光度的变化。     

弧着色二部竞赛图的彩虹路的核

设D=(V,A)是一个m-弧着色有向图,SV(D)满足:(1)S中任意两点之间在D中都没有彩虹路;(2)对于任意的z∈V(D)-S,D中都有从z到S的彩虹路,则称S是弧着色有向图D的彩虹路的核。文章证明了在m-弧着色的二部竞赛图H=(V1,V2)中,如果H中所有的圈都是彩虹圈且每个子二部竞赛图TB4和CB5都是彩虹的,则H有彩虹路的核。     

费米耀变体伽马射线光度和中心黑洞质量的研究

通过分析所收集耀变体样本的红移、多普勒因子、内秉伽马光度、黑洞质量、内秉吸积率的分布得到:与蝎虎天体相比,平谱射电类星体有更大的平均红移、多普勒因子、内秉伽马射线光度、黑洞质量、内秉吸积率.利用线性回归和Pearson偏相关分析的方法,得到内秉伽马射线光度和黑洞质量以及内秉吸积率之间都有很好的相关性,这表明伽马射线的产生和黑洞质量及吸积都有关系,同时也表明喷流的产生和黑洞自旋及吸积有关系.     

(M,N)—网的一点注记

众所周知:一个拓扑空间X的紧性可以用X内的渗透或网的附着点来刻画;任一拓扑空间X内的渗透和网对于附着点性质与聚点性质而言是等价的,即是;任予X内的一个渗透子(?)有X内的一个网(x_d)_(d∈D)存在使有adh(x_d)_(d∈D)=adh(?)=lim_(x_d)_(d∈D)=lim(?)。反之,在予X内的一个网(x_d)_(d∈D)有X内的一个渗透(?)存在使adh(?)=adh(x_d)_(d∈D)和lim(?)=lim(x_d)_(dD),这里adh(?),adh(x_d)_(d∈(?)),lim(?),lim(x_d)_(d∈D)分别表(?),(x_d)_(d∈D)的附着点集与聚点集,在这些结果的基础上,1958     

高阶变形KdV方程的Bcklund 变换的一些结果

Bcklund 变换在非线性演化方程的研究中起着重要作用。由于由方程的B(?)cklund 变换出发,推导方程的无穷多个守恒律、解的非线性叠加公式以及孤立子解,往往需要用到该变换所含的任意参数,因而讨论不同参数的B(?)cklund 变换之间的关系是很有意义的。本文在Hirota 双线性形式下进行这方面的讨论。文中建立了高阶双线性变形Korteweg—de Vries(简称KdV)方程的B(?)cklund 的变换与Scale 变换的关系,证明了它们之间存在通常的B_k=S~(-1)(k)B_1S(k)型分解等式;文中还给出了这个方程的双线性形式的解的非线性叠加公式。     

类星体的红移本质

本文通过下面三条途径,找到了作为对类星体进行“标准烛光”分类的新判据:即(1)光变幅度≤0~m.5的类星体:(2)类星体几条常见发射线强度与连续背景之比的比;(3)按不同z 区间类星体统计分布视星等的数学期望值,从而进一步认为类星体红移的本质很可能是宇宙学效应。并求出q_0>1,得出了封闭宇宙模型。     

Reggia-Spencer相移器的研究

本文汇报三公分波段的Reggia-Spencer相移器的一些实验结果,所用的材料是Mg-Mn型铁氧体圆杆。我们测量了:(1)相移和磁化电流,(2)相移和杆径,(3)相移和波导尺寸,(4)相移和频率,(5)相移和温度之间的关系。实验结果支持了鉄氧体圆杆内有法拉弟旋转效应和圆极化波传播的假设,并且提供了增加相移的途径以及制出天綫旋转接头及开关等微波鉄氧体器件的可能性。     

活动星系核的演化与吸积率

红移,中心黑洞质量和吸积率是类星体演化的重要参数,通过三种方法计算了405个类星体和Seyfert星系样本的中心黑洞质量,并分析了中心黑洞质量和吸积率的分布,进而验证了：1.类星体-Seyfert星系的演化序列;2.平谱射电类星体（FSRQ）-BL Lac天体-射电星系（RG）的演化序列。     

素距离图的着色与距离集的分类

设 P 表示全体素数的集合,D(?)P,令 Z(D)表示这样一个图:它的顶点集是全体整数的集合,两个顶点 x 和 y 之间有边连结当且仅当(?)x—y(?)D.文[1]证明了.对任意 D(?)P,Z(D)的色数至多是4,因而可按照 Z(D)的色数把 P 的所有子集 D 分为四类,本文给出了两组新的4类子集簇,并给出若干个 D 是3类子集的充分条件。     

导子与环的交换性

讨论了带有非零导子的结合环的交换性,证明了:定理1 R是特征非2的素环,f,g为R的两个非零导子,若有自然数n使得x~nfg(y)-fg(y)x~n∈Z(R) (?)x,y∈R则R可换.定理3 R为无零因子环,d为R的非零导子,若(?)x∈R,d~n_x∈Z(R)且R的特征不是(n+1)1的因子,则R可换.定理5 若素环R的特征不为2,U为R的非零Lie理想,且(?)u∈U有udu+duu∈Z(R),则u~2∈Z(R)且当u~2∈U时,U(?)Z(R).     

多目标规划的像问题及其应用

设X,Y,Z皆为拓扑向量空间,C和D分别是Y和Z中的闭凸锥.Z中由D规定的偏序如下:对任意z_1,z_2∈Z,当且仅当z_2-z_1∈D时,z_1≤z_2考虑下述多目标规划问题min f(x);s.t.x∈R(?){x ∈X且g(x)∈C},其中,f:X→Z;g:X→Y.定义1 设(?)∈R,如果(f(?)-D)∩(f(R)\{f(?)}=?,则f(?)称为(1)式的有效点.当f(?)是(1)式的有效点时,称(?)是(1)式的有效解.任给(?)∈R,作映射F(?):X→Z×Y为F(?)(x)=(f(?)-f(x)),g(x)).记H=(D\{0})×C,K(?)={F(?)(x)|x∈X},E(?)=K(?)-c1H.定义2称     

铯在铝中扩散的研究

详细地研究了铯在铝中的扩散和释放过程。铝衬底中的铯是由离子注入引入的。采用2MeV~4He~ 离子的卢瑟福背散射技术测量铝衬底中铯浓度的深度分布。通过分析恒时退火过程中铯在铝中的迁移和从表面释放的资料,得到了铯在铝中的扩散系数。实验表明,铯在单晶和多晶铝中有十分类似的扩散行为。铯离子注入剂量N_d(?)6×10~(16)ionscm~(-2)的情况下,铯在铝中的扩散系数随温度的变化可表示为D(?)0.02exp(-46000/RT)cm~2·sec~(-1).而在剂量较底的情况下(N_d(?)10~(16)ions cm~(-2)),可表示为D(?)0.02exp(-44000/RT)cm~2·sec.~(-1)。实验证实了永久性的强陷阱中心的存在。     

关于本原代数的Kronecker积的一个注记

Nakayama和Azumaya在[1]中给出了关于Kronecker积模的一个基本的定理,即定理1([1],定理8;[2]定理V.8.1) 设(?)_i,i=1,2是域Φ上的向量空间,而(?)_i是(?)中线性变换不可约代数,(?)是(?)_i的中心化子,那末(1) (?)=(?)的(?)-子模的格同构于△_1(?)△_2的右理想的格; (2)(?)作为(?)_1(?)_2-模的中心化子是△_1(?)△_2.     

分布函数属于D(A)吸引场的充要条件

通过考虑D(Λ)与Γ函数的关系得到判断分布函数F是否属于D(Λ)的两个充要条件: 1．(1)若F∈D(Λ),则对任意的αi>0,m>1有 (■) (2)若存在某αi>0,m>1,使得 (?) 那么 F∈D(Λ) 2．若分布函数F(x)有密度函数F′(x),且F′(x)在上端点的某一个左邻域内非增,则F(x)∈D(Λ)当且仅当 1/F′(x)∈Γ．