孤立带电导体附近放入中性导体后电位的变化

通过讨论原来孤立的导体在放进不接地中性导体后电容的变化，来分析不接地中性导体对原来孤立的带电导体电位的影响     

直流四探子法测量有机材料导电属性的分析

在本文中所叙述的内容，主要是关于导体电阻的基本测量技术，重点介绍关于有机导体材料的电阻测量，从原理上讲，对于一般导体电阻的测定也是通用的。如果掌握了我们认为最难测量的有机导体的电阻测量技术，反过来对于一般导体、包括酸化物超导体在内的许多材料的测量技术就比较容易了。在此，主要以直流四探子测定方法作为讨论的重点加以叙述。     

孤立带电回转椭球导体电荷面密度的一种特殊求法

孤立带电球形导体连续缓慢地变形为回转椭球导体，是一种保持静电平衡的变形过程．在这种变形过程中，无电荷的流动，电荷面密度只随局部表面积的变化而变化．这样就可以用几何方法，由球形导体的电荷面密度求出回转椭球导体的电荷面密度．     

对球形尖端导体表面附近静电场的研究

尖端导体表面附近的静电场分析，是研究静电平衡时导体表面电荷分布与其表面曲率关系的重要手段。求解球形尖端导体表面附近的静电场，发现这种导体表面附近的电场、导体上的电荷分布规律与理想尖端或锥形尖端相比较，电场强度和电荷密度均小得多，它们的分布随相关参数的变化而更快。     

理想导体与超导抗磁性

通过对理想导体和超导体的电学性质、磁学性质的比较研究，从宏观和微观角度讨论了理想导体的电磁学性质与超导体电磁学性质的差别，对理想导体的存在性给出了证明：指出，理想导体在电学性质上与超导体没有任何差别，在临界状态以下存在着能隙，在临界点发生的是二级相变，存在着比热跃变：理想导体在磁学性质上与超导体的磁学性质是相同的，理想导体的抗磁性与超导体抗磁性起源于同一物理原因-载流子的高速定向运动产生很强的磁场，从而将外磁场排出体外，磁场的产生遵循毕-萨定律和法拉第电磁感应定律，不存在磁通“冻结”的问题（第二类超导体的混合态问题与此有本质的差别，自然应当别论），磁通“冻结”的说法是没有理论根据的，它反映了人类对超导电性认识的偏差；作为存在物，理想导体就是超导体，人们设想的理想导体磁性质，更接近于第二类超导体的混合态，但是在本质上是有差别的；作为理想的“理想导体”是不存在的；剔除理想导体的概念，将会极大地促进超导电性理论的深入研究。促进凝聚态物理理论和实践的发展．     

用比拟法求半椭圆导体球的接地电阻

通过静电场与导电媒质内恒流电场的比拟，得到两导体间电容与电阻的关系，将之推广到孤立导体电容的求解．从而得到了孤立导体的接地电阻，并计算了半椭圆导体球的接地电阻。     

孤立带电导体附近放入中性导体后电位的变化

通过讨论原来孤立的导体在放进不接地中性导体后电容的变化，来分析不接地中性导体对原来孤立的带电导体电位的影响。     

通电导体中电子的速度分布规律

把导体大量自由电子看作一个系统，采用独立子系的方法来推导通电导体自由电子的速度分布，从而得出通电导体中电子的速度分布仍服从麦克斯韦速度分布规律。     

通电导体的电场和电荷的分布

通电导体有表面电荷的堆积，在电阻率不均匀的导体内，还会有空间电荷的分布，正是由于这些电荷的存在，才能在导体内形成服从欧姆定律的稳定电流。     

磁悬浮实验的理论浅析

本文对处于交变磁场中的导体环悬浮于空中振动的现象，进行了简单的理论分析，证明了导体环悬浮于空中振动的关键，是由于电感的存在，使导体环受到一个复杂的周期性安培力的作用．     

关于纳米圆柱形导体电容问题的研究

本文研究了纳米圆柱形导体的电容。利用半经典理论即要求这些圆柱形导体有不为零的屏蔽长度为l，并且介电常数ε≠1，这其中包括了理想圆柱形导体及非理想圆柱形导体两种情况。计算并得出了一些有意义的计算结果。     

非闭合导体回路中是否有感应电流

穿过导体回路的磁通量发生变化时，非闭合导体回路中是否有感应电流？很多教科 书中说，非闭合导体回路中没有感应电流。本文认为这样的结论有欠妥当，并通过实例阐明 自己的观点。     

应用电力线分析导体静电平衡问题

本文利用电力线及导体静电平衡的性质，采用反证法，具体阐述一种分析导体静电平衡问题的方法。     

磁悬浮实验的理论浅析

本文对处于交变磁场中的导体环服于空中振动的现象，进行了简单的理论分析，证明了导体环悬浮于空中体的关键，是由于电感的存在，使导体还受到了一人复杂的周期性安培力的作用。     

FDTD／MoM用于耦合口径辐射的数值仿真

对屏蔽体耦合口径的辐射问题进行数值仿真时，导体盒内部结构的复杂性，以及导体盒外部近场到远场的变换是其中的难点所在．时域有限差分法（FDTD）可以处理内部结构复杂、非均匀介质的情况，而矩量法（MoM）擅长处理电大尺寸的辐射问题，因此可以把2种方法相结合来处理此问题．在导体盒内部由于结构和介质上的复杂性，使用了FDTD，在计算导体盒外部远场情况时，使用基于电场积分方程（EFIE）的MoM来变换到远场，从而解决了导体盒耦合口径的辐射问题，节省了计算机内存和计算时间．     

微带和鳍线导体损耗的全波分析

在微带和鳍线的直线法分析理论的基础上，提出了一种计算由金属屏蔽和导体条带表面阻抗引起的导体损耗的方法。导出了计算公式。比较了用本方法算得的和实际测得的微带导体损耗，还比较了用本方法和谱域法算得的鳍线导体损耗。结果的良好一致性证明了这一方法的有效性。     

静电平衡时导体表面带电极限的经典讨论

０引言导体在静电平衡时所具有的性质之一是导体内部处处没有未抵消的净电荷（即电荷的体密度ρｅ＝０），电荷只分布在导体的表面［１］。由此可以提出下面的问题：当导体表面原子的价电子全部失去了以后，如果再继续充正电，则内部原子就要开始失去电子，产生的正电荷将...     

带电导体与点电荷相互作用规律的镜像分析

利用静电平衡状态下的导体性质和感应电荷的镜像分析法．通过特例对导体与点电荷之间的相互作用规律进行了定量分析，得出了并非同性带电导体一定相互排斥、异性带电导体一定相互吸引的客观规律；详细推证了点电荷与导体球之间的相互作用力随距离的变化规律．     

关于电容C存在的物理本质

任一孤立导体及任一电容器具有不变的常数电容C，其电容大小由几何形状和几何尺寸决定，通常认为这是孤立导体和电容器自身的性质．从电容存在的物理本质进行的研究表明，由于平衡导体任意两点电荷密度之比具有守恒性及场强叠加原理，才确立了常数C．     

高温超导电缆的磁场计算

以螺旋电流导体磁场分析为基础，推导了超导输电电缆各层导体自感和层间互感，以及各层导体所承受的不同方向的磁场强度计算公式，并给出算例，这些计算方法是优化超导电缆层间分流均匀性，分析超导电缆交流损耗的基础．