介子波函数的对称性

文献[1]提出了一个具有内部相对论性的介子结构模型。我们发现,0~(- )介子和1_(--)S波介子的Bethe—Salpeter(以下简称BS)振幅的旋量结构强烈地依赖于位势的旋量结构。若在BS方程中取投影位势V~((A))=V((T))=0,则由0~(- )介子和1~(--)S波介子的BS方程解出的旋量结构分别对应于相应介子的类自由旋量结构。在这种旋量结构中,只有     

一个相对论的重子与介子的统一势模型

本文将文献[1]、[2]中介子空间波函数所满足的方程,加以适当推广,作为重子空间波函数的方程;在不讨论重子波函数旋量结构的情况下,仍以[2]中谐振子势为例,解此重子基态方程并讨论了重子的自旋分裂,应用与文献[2]完全相同的参数,得出了重子质量谱。     

自然J~(PC)介子的一种统一解和位势的旋量结构

本文从文献[1]提出的瞬时相互作用假定出发,讨论了层子一反层子间的有效耦合除γ_6型外其它可能的耦合类型。证明了,若假定层子一反层子间的有效藕合是I、γ_σ、γ_μ型的确定的组合(W~(2)=-W~(V)),则可得出自然J~(PC)介子(J取任意值)的一种统一解。在这种解中,介子的BS振幅中独立的空间波函数只有一个,它们满足同一个二阶方程,在重层子近似和弱耦合条件下,这个方程与文献[1]得出的空间波函数方程完全相同。     

ψ族矢介子的辐射衰变

本文应用文献[3]提出的内部相对论性介子结构模型所给的B—S波函数,用相对论的方法讨论了ψ族的辐射衰变,求出的理论宽度与实验值大体符合。     

一类线性函数方程的解析解

在文献[1],[2]中指出,一类双曲型方程(组)的某些定解问题,最后归结为线性函数方程 f(x)=(?)a/f(α/x)十h(x) (1)的求解问题。其中f(x)是未知函数,h(x)是已知函数。文献[1]—[4]分别讨论了方程(1)的连续解、样条函数逼近解和解析解,得到了很好的结果。1964年G. MAJCHER讨论了更广泛的线性函数方程     

μ~-介子的内转换理论

在μ~-介子原子中,μ~-介子从2S态跃迁到1S态,转换出核外K壳层电子的几率,这是本文计算的重点。考虑了点电荷原子核和均匀带电球核二种情况,对点电荷原子核取类氢单粒子波函数,均匀带电球核取轧·依·波断脱伐[1～3]求得的近低波函数。分别计算了Li (锂)、O(氧)、Yb(镱)介子原子这一内转换几率。     

关于非线性快子场范数方程的研究

本文利用构造非线性快子场方程 (ψ)/(t)=Aj(ψ)/(y~j)+B,jG{1,2,3}(1)的复共轭转置对偶方程的方法导出非线性快子场范数方程 (2)其中Aj=Aj-A_j~H/2i,而Aj=-γ_4γ_j,为Dirac矩阵,ψ为波函数(旋量),ψ=ψ~Nθ_4为ψ的Hermite 共轭波函数,为ψ的不定度规范数平方,u=ψ~2ψ~2-ψ~4ψ~4,ε_0,ε_2,ε_3为旋量ψ的分量的某些实函数。g_N为核子质量耦合常数。     

一类高维半线性热传导方程Cauchy问题解的唯一性与稳定性

本文在文献[1]—[3]的基础上讨论一类高维半线性热传导方程Cauchy问题解的唯一性与稳定性,主要的结果是: 1.问题(A)的解如果存在的话是唯一的。 2.问题(A)的解在一定的意义下关于自由项,初值是连续依赖的。     

Quesne环状球谐振子势场中的赝自旋对称性

应用二分量方法,求解了Quesne环状球谐振子势场中1/2自旋粒子满足的Dirac方程,Dirac哈密顿量由标量和矢量Quesne环状球谐振子势构成.在∑=S(r)+V(r)=0的条件下,得到了Dirac旋量波函数下分量的束缚态解和能谱方程,显示出Quesne环势场中的赝自旋对称性.讨论了束缚态波函数和能谱方程的有关性质.     

拓广的两类特殊广义RICCATI方程的解法

本文给出了拓广的两类特殊广义Riccati方程的求解法,并提供了通积分的表达式。 文[1]、[2]、[3]、[4]指出Liouville(刘继尔)已证明Riccati(黎卡提)方程 y~1=P(x)y~2+g(x)y+f(x)在一般情况下,不能用初等积分法求解。 我们仿照文[3]的方法,主要指出了两类特殊的广义Riccati方程是可积的,并给出了通积分的表达式,文中所得的定理及推论推广了文[1]、[2]、[3]、[4]的有关结果,对文献中的某些方程的求解显得更加简捷了。     

一个利用矩阵整体推导曲面结构方程的方法

在现在较为流行的局部微分几何文献（即文献[1]至文献[5]）中,曲面结构方程的推导是从运动方程中一个单一方程出发,利用张量符号的变换得出的,其推导过程的符号关系十分繁杂.本文引入了一种从矩阵方程出发整体推导曲面结构方程的方法.此方法以矩阵基本运算代替繁杂的张量符号变换,不仅使推导过程简化,而且也使推导的整体思路更为清晰.     

[Cu(C_7H_4No_3S)_2(H_2O)_4]·2H_2O晶体的电子结构

术文报告了[Cu(C_7H_4NO_3S)_2(H_2O)_4]·2H_2O 晶体的电子吸收光谱和ESR谱的测定结果。并利用配位场理论和非自由CuⅡ离子的径向波函数对实验结果进行了定最的讨论。该化合物的电子结构与其晶体结构存在密切的关联性。     

Fuzzy子群的性质

本文在文献[1]的基础上,在下列三个方面对Fuzzy子群进行了讨论,得出了一些新的结果。1.正规Fuzzy子群的等价定义; 2.Fuzzy左(右)方程的性质; 3.两类循环群的Fuzzy子群的种数问题。     

弱Hopf代数上的余拟三角结构

弱Hopf代数是通常Hopf代数的弱化,文献[1]中给出了弱Hopf代数的定义和性质.像在通常Hopf代数上一样,在弱Hopf代数上也可以构造Yang-Baxtter方程的解.文献[2]中讨论了弱Hopf代数的拟三角结构,对偶于那里的拟三角结构,我们们可以给出弱Hopf代数上的余拟三角结构并得到类似于文献[3]中的结论(定理 1)及余拟三角弱Hopf代数的余模范畴是辫子张量范畴(定理 2).     

非线性标量、矢量与旋量场方程的孤粒子解

本文假设存在真空标量、矢量与旋量场,并且假定一些标量、矢量与旋量粒子分别由它们的自耦合形成。按此想法,我们找到了非线性标量与矢量场方程的非拓扑性弧粒子解析解,还着重用数值法求解了十类非线性旋量场方程的弧粒子解,结果发现用旋量真空场的矢量与膺矢量或张量与膺张量耦合的混合来描述一些旋量粒子的构成较为理想。     

从结构模型中重子流的独立结构因子看內部运动及对称性

最近我们假定重子是由“基础粒子”构成的复合粒子,用协变场论的方法计算了各种重子流的矩阵元。在波函数的旋量结构满足正宇称的巴格曼-维格纳(Bargmann-Wigner)方程,亦即f_1(P_1,P_2,P_3)=一f_2(P_1,P_2,P_3)=f(P_1,P_2,P_3)时,仅仅根据不变性条件的限制,本来预计可以有七个独立的结构形状因子(以下简称结构因子)S、V~y、V~k、     

介子结构波函数的时空对称性质

在[4]中我们给出了按照结构模型的观点计算基本粒子相互作用矩阵元的方法。为了利用这一方法进行计算,首先必须对介子和重子的结构波函数有所了解。 原则上结构波函数应该从‘基础粒子’之间相互作用的基本运动方程解出来,但是我们现在还不知道这一运动方程。在此情况下,可以从两方面入手。一方面可以利用原有     

矩阵的直积的广义逆类

本文是在[3]、[4]文的基础上,讨论矩阵A与B的直积的广义逆类,并把它与矩阵A、B的广义逆类作些比较。在[1]文中,把满足数字矩阵方程:(1)AXA=A;(2)XAX=X;(3)     

重夸克极限下激发态B介子光锥分布振幅的计算

在重夸克展开的领头阶计算了激发态B介子,包括矢量介子B＊（3 S1）、轴矢量介子B1（1 P1、3 P1混合）及标量B介子（3 P0）的光锥分布振幅.利用运动方程以及重夸克对称性的限制,得到了2粒子和3粒子分布振幅的关系.矢量介子B＊的分布振幅关系与文献[1]中基态赝标量B介子（1 S1）相同;但对于轴矢量介子B1和标量B介子,给出了新的结果.对这些新的振幅关系进行求解,进一步模型无关的确定了B1和标量B介子夸克-反夸克2粒子分布振幅的表达式.与基态B介子情况类似,最低扭度的分布振幅中也有来自多粒子态的贡献.     

一种标——张量引力理论的引力波辐射

本文通过一种单位变换导出了文献[4]提出的标—张量引力理论方案的另一种表述形式,由此得到的引力场张量方程和守恒律完全类似广义相对论的Einstein方程和守恒律;变换后的标量场视为“物质场”,在张量方程中起着一种“引力源”的作用。应用变换后的理论表述研究引力辐射问题,其结果是引力场的总辐射强度为引力张量场和引力标量场的辐射强度之和。求出了引力张量场和引力标量场的辐射强度公式,详细地讨论了双星的引力波辐射。