关于以1/4~(n)为基础推导气体输运过程宏观规律的问题

在普通物理《热学》部分关于气体输运过程的教学中,为了从分子运动论的观点推导出宏观规律,一般教材作了两个简化假设:(1)将气体分子的运动按三个相互垂直的坐标轴分成六个方向的运动,每一个方向上运动的分子数各占总分子数的1/6;(2)气体分子均以平均速率(?)运动,由单位时间内通过单位面积的分子数为1/6n(?),然后再进行推导。下文中,我们将这个方法简称为1/6n(?)法。但是,在讲气体分子速度分布时,我们已导出单位时间内通过单位面积的分子数为1/4n(?)。由于对同一问题得出两种不同的结果,学生在学习中自然会提出:为什么在讲输     

关于2问题的再讨论

在普通物理学《热学》的教学中,我们要对气体内输运过程的微观实质进行研究,并从微观理论出发,定量推证出三种典型输运过程的宏观规律的数学表达式及三个输运系数.     

在《热学》课教学中推导输运系数的又一方法

我在担任《热学》课程教学时,发觉学生对于气体内输运现象的微观过程理解得不够确切和清晰,因而不能很好地理解输运现象的实质.为了使学生易于更准确而深刻地理解输运现象的微观实质,在重点讲授粘滞现象的微观解释、推导输运系数时,我借鉴于“统计物理”的方法,采用了如下推导过程,在适当的程度上加深了学生对输运过程的理解.现介绍如下;     

变叙的项的联合分布的极限

§1.引言让X表分布律为F(x)的一随机变量。按其大小编排X的n个独立试验结果,便得到所谓变叙:比值k/n叫作变叙的项(?)_k的秩。如果n→∞时,k/n的极限存在且等于λ(0≤λ≤1),我们称λ为极限秩,当λ等于0或1时,项(?)_k称作边项,否则称作中间项。关于项(?)_k(1≤k≤n)的分布的极限问题以及两个项(?)_(k1),(?)_(k2)(1≤k_1相似文献   

连接在块体电极之间的PTCDI系列分子体系的输运性质

通过采用密度泛函理论与非平衡格林函数的相结合的第一性原理方法,对四甲酰二亚胺系列分子PTCDI-Cn(n=0,6)的电荷输运性质进行了理论计算.在计算中,PTCDI-Cn(n=0,6)分子分别与Al,Li以及石墨烯3种块体电极组成三明治结构分子结.从电流-电压曲线可知PTCDI-C6分子结体系中出现了负微分电阻以及整流等输运性质.结合透射谱以及投影态密度,对其输运性质进行了相应的分析.计算结果表明这类PTCDI系列分子在将来的分子尺度器件中具有较大的应用价值.     

连接在块体电极之间的PTCDI系列分子体系的输运性质（英文）

通过采用密度泛函理论与非平衡格林函数的相结合的第一性原理方法,对四甲酰二亚胺系列分子PTCDI-Cn(n=0,6)的电荷输运性质进行了理论计算.在计算中,PTCDI-Cn(n=0,6)分子分别与Al,Li以及石墨烯3种块体电极组成三明治结构分子结.从电流-电压曲线可知PTCDI-C6分子结体系中出现了负微分电阻以及整流等输运性质.结合透射谱以及投影态密度,对其输运性质进行了相应的分析.计算结果表明这类PTCDI系列分子在将来的分子尺度器件中具有较大的应用价值.     

“气体导热性演示仪”的原理与设计

本文用分子运动论的观点解释了气体热传导这一输运过程,并且设计了一台演示仪,它可以在课堂上表演不同压强范围内气体导热系数(?)和压强P 的关系,从而用实验现象验证了上述原理的正确性。     

关于n维单形的几个不等式定理

本文给出了E~n空间中关于n维单形的有关几何量所满足的若干几何不等式。将结果写成下列定理形式: 定理1.设h_i分别是n维单形(?)的第i个界面上的高(i=0,1,…,n),r为(?)的内切球的半径,则定理2.设m_i是n维单形(?)的第i个界而上的中线(i=O,1,…,n),R为(?)的外接球半     

苝酰二亚胺衍生物的电子输运性质的第一性原理研究

利用密度泛函理论与非平衡格林函数的第一性原理方法,从理论上研究苝酰二亚胺衍生物PTCDI-[CH2]n(n=0,2,4,6)分子体系的电子输运性质.结果表明:所有的分子结体系结构中都出现了负微分电阻现象,体系的电子输运性质取决于体系中分子的长度.随着CH2数目的增加,分子的长度相应增加,体系的电导呈指数减少;当n≥2时,分子结呈现整流特性;当n=6时,分子结在±2.1 V时整流比高达72.6;这种整流现象归因于分子的非对称结构.     

二项式系数的James P. Jones问题

研究了Wolstenholme定理的逆命题,证明：若p∈P,2(?)p,2(?)t,n=prt,且t满足1/2pk＜1/2p(k+1),2(?)k,则(2n-1 n)(?)(mod n3),即此时Wolstenholme定理的逆命题成立.     

三次循环域上的Ankeny-Artin-Chowla公式

一、前言设p≡1(mod4)是素数,ε=u v(?)>1是实二次域Q(?)的基本单位,Ankeny,Artin 和Chowla 得到关于域Q(?)的理想类数h 的一个公式:h·v/u≡B_(P-1)/(2)(modp),(1.1)其中B(?)为由下式定义的Bernoulli 数:(t)/(e(?))-1=(sum from n=0 to ∞) (B(?))/(n(?))-t(?),由于五h<1/2(?),在Chowla 猜想v(?)0(modp)之下,用公式(1.1)可以很方便地计算类数h,而避免在Hasse 类数公式中出现的对数log(?)和L—函数值.     

输运过程和输运系数的推导

气体的输运过程,是非平衡态向平衡态的过渡过程。严密、精确的讨论其微观实质是本章的重点。文章给出输运过程和输运系数简易的推导方法。这种方法不仅适合在普通物理中采用而且适合于基础差的少数民族学生进行教学。     

对2的定性解释和定量计算

首先对输运过程中穿过参考截面△S的气体分子自由程的平均值穿为什么不等于而是大于作出了定性解释,然后通过定量计算求出了穿=2。     

恒定电场下多体体系的输运方程

本文以载逊方程推导了多体体系在恒定电场下的输运方程.在这方程中具有因子(?)n(ω)/(?)ω和A~2.文中用它计算了电子-杂质散射下的金属电导率.经过简单的计算,所得的结果与久保(Kubo)公式在阶梯近似下的杂质电导率相符合.     

复杂体系动力学的一种解法

一、引言任一含n 个组份的一级可逆反应,可表示为A_i(?)A(i,j=1,2……n,i≠j),(1)每一组份的微分方程为(dA_(?))/(dt)=(sum form i=1 i≠i to n)(—K(?)A(?) K(?)A(?)(i=1,2……n),(2)式中K(?)为由A(?)生成A(?)的反应速度常数,A_i 为第i 种组份的浓度.这一方程组的通解为     

Nd·(η~5-C_5H_5)_3·OC_4H_6的晶体结构

用X射线晶体结构分析方法测定了分子Nd·(η~5-C_5H_5)_3·OC_4H_6的晶体结构。晶体属于单斜晶系,空间群为P2_1/n,晶胞参数α=8.429(9)(?)、b=24.637(9)(?)、c=8.276(4)(?),β=101.52(5)°,Z=4,V=1683.8(?)~3,Dc=1.61g/cm~3,F(0,0,0)=812。用重原子方法确定结构并使用最小二乘法对1728个独立可观察行射点进行修正得到R=0.038,结果表明Nd—C(η~5)的平均键长是2.766(?)。整个分子可以用一个四面体描述,这个四面体是以三个碳五员环的中心和一个氧原子分别为顶点而形成的,Nd原子处于中心     

气体运输过程的统计规律—输运方程

气体运输过程的统计规律—输运方程曲焕（物理系）气体的输运过程，是非平衡态向平衡态的过渡过程。严密、精确的讨论其微观实质，应根据玻尔兹曼分布律，解玻氏积分微分方程，但计算上比较麻烦。本文根据区域平衡态的概念，用麦克司韦按速度分量的分布规律和分子按自由程...     

对2-λ的定性解释和定量计算

首先对输运过程中穿过参考截面△S的气体分子自由程的平均值-λ穿为什么不等于-λ而是大于-λ作出了定性解释,然后通过定量计算求出了-λ穿=2-λ.     

对2-λ的定性解释和定量计算

首先对输运过程中穿过参考截面△S的气体分子自由程的平均值-λ穿为什么不等于-λ而是大于-λ作出了定性解释,然后通过定量计算求出了-λ穿=2-λ.     

对双原子分子振动能阶的一种近似计算

对于双原子分子振动能阶的问题,有关普通物理原子物理部份的教科书中往往只给出计算结果。本文是将动量P和能量E的关系写成 P=(2μE)~(1/2)(1-αx~2/2E)~(1/2)[(1-αx~2/E)/(1-αx~2/2E)]~(1/2),然后按αx~2/E/(1-αx~2/2E)展成幂级数,按玻耳的量子化条件(?)Pdx=(n+1/2)h算出非简谐项。简明易懂。又与用量子力学计算的结果加以比较,指玻耳理论在处理双原子分子振动能阶问题仍是足够好地初级近似。