微波铁氧体有效线宽△H_(eff)的测量

本文提出采用反射式样品腔作为稳频腔,通过测试腔的谐振频率和反射系数求出有效线宽△H_(eff)。将谐振腔的品质因数Qo提高,和使谐振腔接近临介耦合以及适当加大样品体积,可以测试低损耗铁氧体样品的非共振区有效线宽。 讨论了微波场为非严格园偏振场时对测量有效线宽△H_(eff)的影响。     

强库仑关联下HUBBARD—HIRSCH模型铁磁相变：Ⅱ.有限温度…

本文在推广作者零温平均场近似的工作计算强耦合下有效哈密顿量Ｈｅｆｆ在有限温度下的铁磁相图。     

四扩束棱镜光栅系统特性的研究

本文研究了四扩束棱镜光栅系统的特性。导出了四扩束棱镜光栅组合谐振腔输出激光线宽的公式。理论和实验结果说明,用四扩束棱镜光栅腔可获得线宽小于0.01A的单模可调谐线偏振激光输出。     

C波段三腔渡越时间效应振荡器的理论与实验

C波段三腔渡越时间效应振荡器是基于三腔谐振腔渡越时间效应的一种新型高功率微波器件. 首先对该器件的工作原理进行了简要论述, 并对径向绝缘二极管、三腔谐振腔、双间隙输出腔及圆波导斜劈天线等部分进行了详细的理论与实验研究. 用解析方法求出了三腔谐振腔的模式及场分布, 导出了三腔谐振腔非π模场的渡越时间效应规律. 最后给出了实验结果. 该器件在C波段产生了半高宽约为15 ns, 峰值功率超过400 MW的辐射微波, 束波转换效率为17%.     

波导——介质表面波谐振腔

波导——介质表面波谐振腔是一种表面波谐振腔,它具有较高Q、良好透光、体积小和电磁场能量分布非常集中等特点。本文对这种谐振腔的各种振荡模式的场结构、电的和磁的场能量分布进行了理论分析,作出了一套设计曲线。实验表明应用石英作为介质这类型的谐振腔Q值可以达到2000～6000。将Q值为2300左右的H_(101)~?型腔,作为高频小调场顺磁共振波谱仪的样品腔,波谱仪的灵敏度可提高几倍。     

全光纤激光器中光栅作为腔镜的特点研究

选用介质膜作谐振腔镜,光纤激光器就缺乏有效的选频机制,使得输出激光线宽较宽,纵模频率和输出功率不够稳定;而光纤光栅作为激光器的谐振腔镜,可以得到稳定的窄线宽激光输出.通过对光纤光栅的形成机理和布拉格光栅选频原理分析,得到双布拉格光纤光栅线型谐振腔的理论.光纤光栅谐振腔的长度与光纤光栅中心波长满足S=(2m-1)λmax...     

有束单间隙微波腔中的非稳态过程

以单间隙微波腔为研究对象,将电子束作为激励源,根据Maxwell方程和电子受到的洛沦兹力,建立微波腔在电子束作用下的激励方程和电子束在微波场作用下的运动方程（即微波谐振腔中电子束同微波场相互作用的自洽方程组）,由此进一步研究一维情况下束波互作用的非稳态作用过程,在理论上给出：当工作电流远大于起振电流时,微波腔在非稳态过程中产生很强的窄脉冲辐射。     

外场与腔场非共振驱动Jaynes－Cummings系统的准能解

本文主要求出了Ｊ－Ｃ系统受与腔场非共振的外场驱动时的准能级及态的近似表达式，设外场与腔模的失谐量△_ｃ远小于耦合常数ｇ，并且腔模光子数较小，在计算中可略去。结果可知，失谐量△_ｃ存在使能级中心位置移动，但对能级分裂量没有影响。相应的光场态为两个位移福克态的叠加。     

电大尺寸矩形谐振腔耦合场的神经网络预测

以电大尺寸的矩形谐振腔局部点的前后门耦合场的计算,通过神经网络方法实现其他点耦合场的预测,判定矩形谐振腔的电磁敏感点.由于电大尺寸的矩形腔很难通过全波分析或小波分析获得特定条件下的耦合场,而神经网络方法不需考虑内部模型的复杂性便可实现非线性预测,因此将人工神经网络方法应用于电磁预测中可实现矩形腔耦合场的计算.通过电大尺寸矩形腔前后门耦合场实验方案,提取了目标参数,创建了BP神经网络的预测模型.即在平面波照射下,以入射波的功率,极化方向,预测点的位置坐标作为BP网络的输入参数,相应点的功率(电压)作为输出参数,经过适当的训练,建立耦合场的预测模型,并以此模型预测了腔体内探测点的耦合场.预测结果与实测结果相比较显示了该方法的有效性和准确性,为电大金属腔耦合场的计算提供了一种有效的方法.     

强库仑关联下HUBBARD—HIRSCH模型铁磁相变──Ⅱ．有限温度平均场理论

本文在推广作者零温平均场近似的工作计算强耦合下有效哈密顿量Ｈｅｆｆ在有限温度下的铁磁相图．用无规相近似，求出了铁磁相下自旋向上、自旋向下电子的化学势μｏ，铁磁序参量ｍ和磁化率Ｘ与温度Ｔ．库仑关联Ｕ等参量的关系．在Ｔｃ温度以上，本文关于磁化率的结果与居里－外斯定律相符．此外对Ｊ＇较小时的非完全极化铁磁相区域，本文的结果可定性解释弱铁磁材料的磁性．     

激光谐振腔内类透镜介质像差的校正

高能激光器谐振腔中，介质折射率随温度、压力、能量等物理量沿径向变化而呈类透镜分布，由此引起激光振荡特性的改变，产生动态的类透镜介质像差，根据光波的矩阵传输理论，以正支共焦望远型非稳腔为例，用几何方法对激光谐振腔内的类透镜介质效应及其像差校正进行了理论分析，计算结果显示，所给方法能有效消除该像差。     

激光谐振腔内类透镜介质像差的校正

高能激光器谐振腔中，介质年射率随温度，压力，能量等物理量沿径向变化而呈类透镜分布，经引直民激光振荡的改变，产生动态的类透镜介质像差。根据光波的矩阵传输理论，以正支共焦望远型非稳腔为例，用几何方法对激光谐振腔内的类透镜介质效应及其像差校正进行了理论分析，计算结果显示，所给方法能有效消除该像差。     

用 H_(oll)~o 模谐振腔微扰技术测量介质的复介电常数

利用磁耦合的 H_(011)~0模高 Q 值圆柱形谐振腔微扰技术,可以减小样品放置位置的附加效应,故在一般条件下可提高测量介质复介电常数的精度,所用测量仪器较少,操作简便.在微波频率下,介质的介电常数变为复数,即(?)(1)根据谐振腔的微扰理论及 H_(011)~0模的场结构,并考虑到介质的磁导率 μ≈μ_0及腔的 Q     

纳米磁性膜微波电磁参量谐振腔法测量分析

基于谐振腔微扰法测量薄膜复电磁参数的基本原理,使用微波网络分析仪和谐振腔,利用虚拟仪器技术,开发了薄膜电磁参数自动测量系统．利用测试系统对FeCo基纳米膜进行了测试,分析了散射参数、信号源频率与Q值、样品超薄特性、热环境和实验操作等因素对测量结果产生的影响,并由此提出了改进谐振腔法的实验方案．提高了测量的精度,复磁导率测试误差低于6％,复介电常数测试误差低于4％．     

两种典型双棒串接Nd:YAG激光器谐振腔的分析

采用矩阵光学的方法对两种典型双棒串接Nd：YAG激光器谐振腔进行了研究，分析了两种腔型的稳定区间和热焦距F的关系，并推导出两种腔型的模体积计算公式．在f＝0．16m和f＝0．50m两种情况下绘出了两种腔型的模体积与稳定区间的关系图．结果表明：谐振腔内棒的位置直接影响了腔的稳定范围和模体积，对两种典型谐振腔来说，等间距腔的稳定范围和模体积要大得多，在输入功率相同时，等间距腔的输出功率会更高．     

圆柱腔内微波等离子体激励的研究

根据谐振腔理论,证明圆柱反应腔内的主模为TM_01p模,并在圆柱坐标下采用FD-TD数值方法求解圆柱形反应腔中的场分布情况,改善和提高微波等离子体反应装置的激励性能.等离子体实际分布与场分布的预测结果基本吻合.     

光学谐振腔设计的几何作图方法及其应用

光学谐振腔的传播圆一变换圆的图解分析与设计方法具有简单,形象直观等优点,该方法在激光谐振腔设计和分析中有着重要的应用．利用传播圆图解设计方法分析和设计了几类主要的激光谐振腔：腔内含有单一热透镜的谐振腔,自适应热补偿谐振腔,V形固体激光腔,大功率高亮度固体激光腔,LD端泵浦的平直固体激光腔．     

直角棱镜复合谐振腔

直角棱镜复合谐振腔具有交叉直角棱镜腔优异的横模选择特性以及三镜片腔较好的纵模选择特性，因此它可作为激光器优选腔型之一。文章通过数学物理分析来阐述其优点，并给出直角棱镜复合谐振腔的光路设计。     

多单元超导腔场平滑度调谐器的设计与测试

 为了纠正多单元中β 射频超导腔在制造过程中由于加工误差和焊接收缩引起的场频率偏移,参照超导腔特性和场平滑度调谐原理设计了多单元超导腔场平滑度调谐器,根据超导腔场平滑度的测试要求搭建了测试系统,并将调谐器用于多单元中β射频超导腔场平滑度的调制过程。测试和实验结果表明：多单元中β 射频超导腔场平滑度调谐器可以成功用于超导腔场平滑度的调制。     

Fe1-xBx磁性纳米膜的制备和微波物性分析

为获得具有较高复磁导率虚部的磁性材料并研究其微波物性，采用磁控溅射方法，制备Fe1-xBx磁性纳米膜，以Landau-Lifshitz-Gibert方程研究复磁导率虚部随纳米膜各向异性场、饱和磁化强度和阻尼系数的变化规律，采用谐振腔法开展点频测试。结果表明，测试数据与理论计算值吻合较好。结合Fe1-xBx样品的制备，分析了其磁导率虚部随制备工艺、组分、厚度等的变化规律，这对于获得高磁导率（虚部）的磁性纳米膜具有指导意义。