15N(p,α)12C反应截面的理论计算

分析了理论计算核反应截面的重要意义，利用选择共振隧穿模型对^15N（p，α）^12C的反应截面进行计算．调出了核势的实部和虚部分别为：-15．43Mev和-1050．7kev．理论计算和实验在一定程度上符合得很好，这说明了选择共振隧穿模型是计算有明显共振峰的核反应截面的有利工具．     

200kev-500kev能区范围内^15N（p,α）^12C的反应截面的理论计算

对于一个确定的核反应,实验上容易测量到峰值处的截面值,利用选择共振隧穿模型把^15N（p,α,）^12C的峰值处的反应截面值外推到200kev-500kev.理论计算值和实验结果在一定程度上符合的很好,这说明了选择共振隧穿模型是计算有明显共振峰的核反应截面的有利工具.     

~(11)B(p,3α)对核反应α_1谱的理论拟合

(11)B（p,3α）是一种干净惯性压缩核聚变的新途径．为测量其核反应截面,应用核反应理论,对反应中伴随8Be第一激发态产生的α粒子的能谱进行理论拟合,通过拟合将其同8Be基态和第一激发态衰变产生的α粒子能谱分开．理论拟合同实验谱图符合得很好．     

极高温度下23Na(p,α)20Ne与23Na(p,γ)24Mg两反应道分支比的计算

计算在极高温度(非共振情况)下23Na(p,α)20Ne与23Na(p,γ)24Mg两反应道分支比.在(0.5～3)×108K温度下,R≤10-4.表明在Ne-Na循环中,核反应23Na(p,α)20Ne可以忽略,这将有利于26Alg核素的合成.     

不同温度下WTBX18F(p,α)15O与18F(p,γ)19Ne两反应道分支比的计算

计算在不同温度(非共振情况)下18F(p,α)15O与18F(p,γ)19Ne两反应道分支比.在(2～3)×107 K温度范围内其分支比R约为0.53.这表明在核反应18F(p,α)15O与18F(p,γ)19Ne相当.这将直接影响18F太阳中微子的流量.     

200 MeV内p+60Ni核反应的计算与分析

以现有p+60Ni核反应的实验数据为基础,利用自行研制的大型程序MEND从理论上系统地计算了200MeV能区内p+60Ni核反应的反应截面、弹性散射角分布、能谱和6种轻粒子(n、p、α、d、t、3He)出射的双微分截面.与实验数据及ENDF/B6评价库比较发现,文章理论计算的结果与实验数据基本一致;与ENDF/B6相比,文章增加了3He的计算,将能区上推到了200 MeV,结果更接近实验敷据、更全面.     

不同温度下^18F（p,α）^15O与^18F（p,γ）^19Ne两反应道分支比的计算

计算在不同温度 (非共振情况 )下 18F(p,α) 15O与 18F(p,γ) 19N e两反应道分支比 .在 (2～3 )× 1 0 7K温度范围内其分支比 R约为 0 .5 3 .这表明在核反应 18F(p,α) 15O与 18F(p,γ) 19N e相当 .这将直接影响 18F太阳中微子的流量     

极高温度下19F(p,α)16O与19F(p,γ)20Ne两反应道分支比的计算

用WKB方法计算在极高温度(非共振情况)下19F(p,α)16O与19F(p,γ)20Ne两反应道分支比.在CNO循环中,这两个核反应反应速度的快慢直接影响着16O和20Ne的含量,进而影响着17F和18F中微子的流量.计算表明,在(2～3)×107 K温度范围内其分支比值R约为1.189×103.这表明在CNO循环中,核反应19F(p,γ)20Ne可以忽略.     

极高温度下15N(p,α)12C与15N(p,γ)16O两反应道分支比的计算

作者计算了在不同温度(非共振情况)下,15N(p,α)12C与15N(p,γ)16O两反应道的分支比.在(2～3)×107K温度范围内,其分支比值R约为6.827×102.作者认为,表明在CNO循环中,核反应15N(p,γ)16O可以忽略,并直接影响13N,15O,17F和18F太阳中微子的流量.     

在不同温度下18O(p,α)15N与18O(p,γ)19F两反应道分支比的计算

作者计算了在不同温度 (非共振情况 )下18O(p ,α) 15N与18O (p ,γ) 19F两个反应道的分支比 .在 (2～ 3)× 10 7K温度范围内 ,其分支比R约为 1.33× 10 2 .这表明 ,在CNO循环中 ,核反应18O(p ,γ) 19F可以忽略 .CNO循环中的分支数也将由原来的 4个变成为 3个 ,并直接影响17F和18F太阳中微子的流量     

集体态及转移反应对p+60Ni核反应数据的影响

在p+60Ni核反应的理论机制中考虑集体态和转移反应效应,利用大型程序MEND从理论上计算了200 MeV能区内该反应的能谱和6种轻粒子(n、p、α、d、t、3He)出射的双微分截面.计算结果与实验数据基本一致;与Liang and Cai工作相比,能谱和双微分截面中出现的尖峰的符合更好些.     

稀土核铒的快中子俘获截面

在我们研究的能区,实验测量E_r的(n,γ)截面,以前主要有美国Poenitz,但未见到理论计算的工作.为了获得更多的实验数据,发展和完善核反应理论.本工作采用了理论与实验相配合的办法,即用大液体闪烁探测器测量铒的(n,γ)截面,使用核反应光学模型和带有宽度涨落修正的Hauser—Feshbach统计理论计算E_r的各同位素的中子俘获截面.     

Ni~(26+)离子态分辨光复合过程的R矩阵理论研究

利用基于相对论R矩阵理论的DARC程序系统计算了Ni 25+离子基态1s22s(2S1/2)和激发态1s22p(2P1/2,2P3/2)的光电离截面,并通过细致平衡原理获得了统一的光复合过程(即辐射复合和双电子复合)态分辨的截面,计算结果给出了辐射复合与双电子复合过程间的干涉效应.为了标识和分析KLL共振能区所有的共振峰,基于相对论组态相互作用理论(RCI)的FAC程序被用来计算共振峰的能量、强度及其相关的双激发态的辐射、俄歇跃迁几率以及共振宽度等.利用统一的光复合截面进一步得到了KLL双电子复合过程的伴线强度,并与孤立共振近似下FAC的计算结果以及以前的理论和实验结果进行了比较,对存在的一致性和偏差进行了分析和讨论.     

α-TiCl_3晶体的极化能和晶格能

本文根据离子晶体模型,计算了α-TiCl_3层状晶体内氯离子格点上的极化电场强度(E_⊥=13.2×10~8伏/厘米,E_(11)=3.3×10~8伏/厘米),以及晶体的极化能(U_(p⊥)=-102千卡/克分子,U_(p11)=-167千卡/克分子)和晶格能(U=-1206千卡/克分子).计算出的U值与由Born循环估计出的实验值(U_实=-1215千卡/克分子)相当接近.讨论了α-烯烃在α-TiCl_3-AIR_3催化剂上聚合时晶体极化电场对于烯键的极化作用和对于α-烯烃分子排列的定向作用。     

Fe~(25+)—Fe~(23+)电子碰撞激发截面及辐射K_α线极化性质的研究

基于全相对论扭曲波方法,系统研究了入射电子为1~15倍阈值能量范围,电子碰撞激发Fe25+离子1s2S1/2—2p 2P3/2,Fe24+离子1s2 1S0—1s2p 3P1,1P1和Fe23+离子1s22s2S1/2—1s2s2p(3P)4P3/2,1s2s2p(3P)2P3/2,1s2s2p(1P)2P3/2激发态精细结构能级及磁子能级的截面以及退激发辐射Kα线的极化度,并讨论了Breit相互作用的影响,以及总截面、磁子截面和X光的极化度随入射电子能量的变化规律.同时,计算结果与以往的理论及实验结果进行了比较,发现理论计算结果与实验结果具有较好的一致性.     

11B(p,3α)核反应α1谱的理论拟合

＾１１Ｂ（ｐ，３α）是一种干净惯性压缩核聚变的新途径，为测量其核反应截面，应用核反应理论，对反应中会随＾８Ｂｅ第一激发态产生的α粒子的能谱进行了理论拟合，通过拟合将其同＾８Ｂｅ基态和第一激发态衰变产生的α粒子能谱分析，理论拟合同实验谱图符各很好。     

α-乙酰基二硫缩烯酮在TiCl4催化下的酰化反应机理研究

在B3LYP/6-311G(p)理论水平上研究α-乙酰基二硫缩烯酮在TiCl4催化下的酰化反应的微观反应机理.优化反应过程中的反应物、中间体、过渡态和产物的结构,同时采用了极化连续介质模型(PCM)对各个驻点进行了单点能计算以模拟在CH2Cl2溶剂中的反应过程,并且应用了自然轨道理论(NBO)和分子中的原子理论(AIM)分析了这些物质的成键特征和轨道间的相互作用.计算结果得到此反应在TiCl4催化情况下的活化能小于没有催化剂情况下的活化能,证明了在TiCl4催化剂参加的情况下有利于此反应的进行,溶剂效应也较大程度地降低了此反应的活化能.     

290 A MeV ~(12)C与Al靶核碎裂反应截面研究

本文对最高束流能量为290 A MeV的~(12)C核诱发铝靶核反应射弹碎裂电荷变化反应总截面及碎片粒子产生分截面进行研究.结果显示射弹碎裂电荷变化总截面及碎片粒子产生分截面在误差范围内与束流能量无关,核碎裂电荷变化总截面计算结果与Bradt-Peter公式及PHITS,NUCFRG2理论模型预测值一致,碎片粒子产生分截面值与NUCFRG2理论模型预测值一致.     

p(α,α′)πN反应中N*(1440)激发的蒙卡模拟

在p(α,α′)πN反应的几种反应机制中研究N*激发,利用蒙卡模拟的办法重现N*(1440)共振峰的位置,在给定入射能量情况下模拟出末态各出射粒子的动量分布、角分布情况.计算结果可以在πN的不变质量谱中观察到明显的N*(1440)共振峰,同时达里兹图在πN系统能量平方为2 100 MeV2附近事件分布密集,而别的组态却没有观察到这些情况,这都说明了πN共振粒子N*(1440)的产生.     

在独立α集团模型下对16O(p,pα)12C敲出反应的研究

论述了独立α集团模型下敲出反应机制，并在此基础上，通过拟合弹性散射的实验数据，推导出折叠势，并计算出敲出反应^16O(p，pα)^12C的微分截面，得到的结果与实验符合得相当好，并取得了一些有价值的结果。