KF中FB（Na^＋）的吸收和辐射光谱及其热转换机理

在单电子Ｈａｒｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ近似及扩展离子处理方法（ＳＬＣ方法）的基础上，提出了激发态等效偶极子模型，计算了ＫＦ中ＦＢ（Ｎａ＾＋）的吸收和辐射光谱，研究了产生强Ｓｔｏｋｅｓ位移辐射及激发态热转换现象的可能机制。     

晶格畸变对KCl中FH（CN）^—的基态的影响

在单电子Ｈａｒｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ近似的基础上，采用扩展离子处理方法（ＳＬＣ），计算了晶格畸变对ＫＣｌ中ＦＨ（ＣＮ）＾－的基态能量及Ｆ心电子能量的影响。     

Ti^19＋离子的能量和量子亏损

利用全实加关联（FCPC）方法计算了类锂Ti^19＋离子的激发态1s2nl（l=d,f,n≤9）的非相对论的电离能;将相对论效应（电子动能的相对论修正,Darwin项,电子-电子接触项以及轨道-轨道相互作用）和质量极化效应作为微扰,计算了它们对体系能量的修正;利用有效核电荷方法计算了电子的量子电动力学（QED）效应对电离势和激发能的贡献。在用FCPC方法得到的Ti^19＋离子的激发态能量的基础上,以单通道量子亏损理论（QDT）为依据,计算了这两个Rydberg系列的量子数亏损;将得到的量子数亏损作为输入,根据Rydberg公式又实现了对任意高激发态的能量的理论预言。     

过硫化氢分子及过硫化氢离子低电子态的理论研究

为了丰富过硫化氢分子和过硫化氢一价阳离子的电子基态和激发态的信息,采用量子化学中密度泛函理论的B3LYP方法,使用6-311++g(3df,3pd)基组,对其进行了研究。计算得到了过硫化氢分子HSSH基态和过硫化氢离子HSSH+基态及激发态的平衡构型、光谱常数、总能量和零点振动能。计算表明:过硫化氢中性分子是长对称陀螺分子,二面角为90.66°,具有C_2对称性,而过硫化氢离子HSSH+有顺式(二面角为0°)和反式(二面角为180°)两种稳定的异构体,反式结构基态能量比顺式结构基态能量低0.129 e V;此外计算还得到了过硫化氢离子HSSH+两种异构体的基态和激发态的电子结构。     

过硫化氢分子HSSH及过硫化氢离子HSSH+的密度泛函理论研究

为了丰富过硫化氢分子和过硫化氢一价阳离子的电子基态和激发态的信息,采用量子化学中密度泛函理论的B3LYP 方法, 使用6-311++g(3df, 3pd)基组, 对其进行了研究。计算得到了过硫化氢分子HSSH基态和过硫化氢离子HSSH+基态及激发态的平衡构型、光谱常数、总能量和零点振动能。计算表明过硫化氢中性分子是长对称陀螺分子,二面角为90.66°,具有C2对称性,而过硫化氢离子HSSH+有顺式（二面角为0°）和反式（二面角为180°）两种稳定的异构体,反式结构基态能量比顺式结构基态能量低0.129eV。此外计算还得到了过硫化氢离子HSSH+两种异构体的基态和激发态的电子结构。     

抛物量子阱中的极化子能量

研究了抛物量子阱中电子－声子相互作用对极化子能量的影响,用改进的变分法计算系统中极化子基态和激发态能量以及基态到第一激发态的跃迁能量,并给出抛物量子阱ＧａＡｓ／Ａｌ０．３Ｇａ０．７Ａｓ中的数值结果,研究发现,在较宽的量子阱中,电子－声子相互作用对极子能量的影响很明显。因此,讨论了极化子能量时不能忽略电子－声子相互作用。     

分子体系的约化哈密顿轨道(RHO)法通用计算机程序MQJRHO

本文报告了约化哈密顿轨道（ＲＨＯ）法计算开壳层分子体系和三重激发态的研究结果，给出了有关理论公式。对第二周期元素氢化物的ＲＨＯ法计算发现基态能量稍高于ＳＣＦ从头算结果，但最低单重激发态激发能比ＳＣＦ冻结轨道法要好。本文所研究的ＲＨＯ法通用计算机程序，适用于包含ｓ、ｐ、ｄ轨道的分子、离子、自由基体系基态和激发态的全电子计算。算例表明程序准确、可靠地输出能量计算和Ｃｏｌｅｍａｎ能量分割等信息。力量子化学密度矩阵理论深入研究和应用提供了有效手段。     

山东蓝宝石中Fe~（3＋）电子跃迁谱带的指派

本文运用晶体场理论对蓝宝石中Ｆｅ￣（３＋）离子的能级分裂和电子跃迁进行了较深入的讨论。利用光学光谱中已知的Ｆｅ＿（３＋）单电子跃迁吸收带的有关参数计算了电子相互排斥参量Ｂ＝６２９，Ｃ＝３１８５，进而利用Ｂ、Ｃ参量值估算出Ｆｅ＿（３＋）电子由基态向其他激发态能级跃迁的能量，从而确定山东蓝宝石光学光谱中ａ＿１、ａ＿２、ａ＿３、ａ＿４四个吸收带系Ｆｅ＿（３＋）单电子跃迁吸收带，为解析复杂的蓝宝石光学吸收谱和研究蓝宝石呈色机制提供了依据和方法。     

量子化学从头计算FORTRAN IV通用程序MQAB-80

本文介绍一个用ＦＯＲＴＲＡＮⅣ语言编写的ＳＣＦ－ＬＣＡＯ－ＭＯ法从头计算通用程序。它可用于计算闭壳和开壳的、包含ｓ，ｐ，ｄ轨道的各种中小分子、离子和自由基。程序配备了ＲＨＦ和ＵＨＦ两种方法。藉助于局部数学模型的简化和计算方案的优化提高了运算速度。在本程序上采用不同的基集计算了若干分子和离子，结果与国外著名文献报导相符。程序对ＵＨＦ法作了尝试性改进并用于最低激发态的计算，取得较好的结果。本程序使用灵活方便，易读易懂，适于普及。     

氦原子1s3p组态能量的变分计算

当氦原子处于基态((1s)^2组态)或第一激发态(1s2s、1s2p组态)时，其能量可用变分法计算，如果用变法计算氦原子第二激发态1s3p组态能量，则需要注意两个问题：一是由于氦原子第二激发态1s3p组态的两个电子处于不同的壳层，不能用计算基态能量中采用的单参数方法，同时，由于3P电子较远离原子核，对1s电子的影响较小，也没有必要用计算第一激发态中的双参数方法；二是要保证氦原子1s3p组态波函数与基态及第一激发态波函数的正交．基于以上两点，这里给出一种用变分法计算氦原子1s3P组态能量的具体方法，计算过程直观，计算结果与实验值相当接近．     

Pr:YIG中Pr3+离子磁光效应的研究

计算了Ｐｒ：ＹＩＧ中Ｐｒ＾３＋离子的Ｆａｒａｄａｙ旋转,计算过程中认为激发态４ｆ５ｄ的总自旋量子数Ｓ＝ｓｄ＋Ｓｆ及耦合量子数Ｊ＝Ｓ＋Ｌ是好量子数,应用这种理论模型计算的结果与用激发态能量实验数据计算的结果符合良好,从而证明了所用模型 数的正确性。     

RGS中a—STE及原子解吸的机理研究

在单电子Ｈａｒｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ近似的基础上采用扩展离子方法研究ＲＧＳ中原子型的激子驰豫及所导致的激发态原子解吸机理。研究表明激子－晶格相互作用在解吸过程中起着重要作用。研究结果是位于表面的及表现下一层的原子型激子，可通过空腔解吸机理导致激发态Ｎｅ原子的解吸，却不可能导致激发态Ｋｒ原子的解吸，这与它们的体内ａ－ＳＴＥ周围能否形成空腔有关。     

表面极化子的内部激发态

研究了表面极化子内部激发态的性质,采用线性组合算符和么正变换方法计算表面极化子的第一内部激发态的能量,讨论激发态能量与电子一声子耦合常数的依赖关系。     

类锂O^＋5离子共振态的多通道复数转动计算

目的 研究类锂Ｏ＾＋５的三激发态能级结构,电子间的关联效应以及自离子宽度。方法 用马鞍点复数转动方法计算Ｏ＾＋５的波函数和马鞍点能量,采用多通道耦合和分通道求和两种方法计算俄歇宽度和位移。     

类氖氙离子的LMM双电子伴线细致能级研究

使用相对论组态相互作用方法(relativistic configuration interaction,RCI)和细致能级-能级方式计算了类氖氙离子单激发态的能级、类氖氙离子LMM双电子伴线的辐射跃迁能量、辐射衰退几率和强度因子,计算中包含了Breit相互作用、真空极化和自能。对比了氖氙离子LMM双电子伴线与其母线的波长和强度因子,结果表明:双电子伴线与其母线的波长相差不大,强度比对温度的变化很敏感,类氖氙离子LMM双电子伴线强度与母线强度比可应用于氙等离子体温度的诊断。     

类锂原子基态和激发态电子关联计算

电子关联是目前原子结构研究中最重要的课题之一．本文利用乘以广义Ｌａｓｕｅｒｒｅ多项式作为单电子径向函数集，在一定的子空间内，用组态相互作用和微扰理论相结合的方法，计算了开壳层类锂原子基态和激发态２Ｐ，２Ｄ，２Ｆ，２Ｇ的能量和波函数．     

气相Lys分子体系捕获双电子单重激发态的特性

采用密度泛函理论（DFT）中的B3LYP方法, 在6-311+G(2df)基组水平上, 对气相赖氨酸（Lys）分子和Lys^2-的基态稳定构型进行优化, 并用含时密度泛函理论（TD DFT)方法考察气相Lys分子和带电离子体系单重激发态的特性. 结果表明： Lys分子体系捕获双电子时, 其体系能量有所增加； S1单重激发态与S0基态能量差值变小； 分子体系的荧光波长增加； S7单重激发态跃迁轨道数减少.     

锂原子(1s)23p组态能量的变分计算

摘要：当锂原子处于基态((1s)^2s组态)或第一激发态((1s)^2p组态)时，其能量可用变分法计算，如果用变分法计算锂原子第二激发态(1s)^23p组态能量，则需要注意两个问题：一是由于锂原子第二激发态((1s)^23p组态)的三个电子处于不同的壳层，不能采用单参数的方法，同时，由于3p电子较远离原子核，对1s电子的影响较小，也没有必要用计算第一激发态中的双参数方法；二是要保证锂原子(1s)^23p组态波函数与基态及第一激发态波函数的正交。基于以上两点，这里给出一种用变分法计算锂原子(1s)^23p组态能量的具体方法，计算过程直观，计算结果与实验值相当接近。     

气相丙酮分子与带电离子的低激发态特性

采用密度泛函理论中的B3P86方法,在6-311++G(d,p)基组水平上,优化气相丙酮分子及带电离子的基态稳定几何构型,并用含时密度泛函理论(TD-DFT)方法,研究气相丙酮分子和离子的低激发态特性.结果表明:随着分子获得电子数目的增加,体系能量逐渐增加;S1激发态能量与基态能量差值ΔE减小;分子荧光波长急剧增加;电子跃迁轨道数减少.     

用MS—xa方法研究（CrO6）^10—的电子能级

采用自旋极化ＭＳ－ｘａ方法，计算了铬离子（ＣｒＯ６）１０－的电子结构，给出了单电子本征值，本征函数，并用过渡态理论确定了基态组态，计算了部分光学跃迁和电荷转移跃迁的能量。