关于非线性快子场范数方程的研究

本文利用构造非线性快子场方程 (ψ)/(t)=Aj(ψ)/(y~j)+B,jG{1,2,3}(1)的复共轭转置对偶方程的方法导出非线性快子场范数方程 (2)其中Aj=Aj-A_j~H/2i,而Aj=-γ_4γ_j,为Dirac矩阵,ψ为波函数(旋量),ψ=ψ~Nθ_4为ψ的Hermite 共轭波函数,为ψ的不定度规范数平方,u=ψ~2ψ~2-ψ~4ψ~4,ε_0,ε_2,ε_3为旋量ψ的分量的某些实函数。g_N为核子质量耦合常数。     

一类带调和势的非线性Schr(o)dinger方程在R2中整体解存在的充分条件

考虑一类带调和势的非线性Schrǒdinger方程iψt=-△ψ＋｜x｜2-μ｜ψ｜p-1ψ-λ｜ψ｜q-1ψ,x∈R2,t≥0,其中μ＞0,λ＞0,1＜p＜q＜∞.运用精致的变分方法的势阱方法和凸方法,获得了关于此方程的Cauchy问题在R2中整体解存在的充分条件.     

具有δ函数势的Schrdinger方程的解和广义函数的乘积

本文证明广义函数的乘积ε(x)δ(x)sinkx=0。利用这个结果我们证明ψ=(1-(c/2)ε(x))sinkx是schrodinger方程-(d~2/dx~2)ψ cδ(x)ψ=Eψ的解。     

具阻尼的Gross-Pitaevskii(GP)方程的整体解

考虑临界的具阻尼的Gross-Pitaevskii(GP)方程iψt=-Δψ+|x|2ψ+g|ψ|4/Dψ+iaψ, t≥0, x∈RD, g＜0, a＜0,这里D是空间维数.这个方程很好地描述了吸引的玻色-爱因斯坦凝聚(BEC).通过偏微分方程的严格理论和变分方法,获得了整体解的一个充分条件,而这个条件利用了非线性数量场方程-Δu+(2)/(b)u-|u|4/Du=0的唯一正解.     

带调和势非线性schr(o)dinger方程解的一个爆破性质

研究一类带调和势的非线性schrodinger方程iψi+△ψ-1/2|x|2ψ+a|ψ|ψ+b|ψ|pψ=0,t≥0,x Rn,a,b为实常数,p,q＞1.针对一般情况,运用能量方法得到了只要初值满足一定条件,方程的解就会在有限时间t＜∞内爆破.     

低维空间中带调和势的非线性Schrodinger方程

研究一维和二维空间中带调和势的非线性Schrodinger方程iψt 1/2△-1/2|x|^2ψ α|ψ|^2ψ b|ψ|^4ψ=0,ψ(0,x)=ψ0,t≥，x∈R^n，α、b为常数。针对非线性项互为排斥的情况，应用Tsutsumi和Zhang(Adv.Math.Sci.Appl.1998,8(2):691-713.)的有关方法，讨论了上述Cauchy问题在一定条件下解的不稳定性质。     

具有δ函数势的Schroedinger方程的解和广义函数的乘积

本文证明了定义函数的乘积ε（x)δ(x)sinkx=0，利用这个结果我们证明ψ＝（1-c/2ε(x))sinkx是Schroedinger方程－d^2/dx^2 cδ(x)ψ=Eψ的解。     

二维空间中一类耦合系统的初值问题

采用Tsutsumi和Zhang(Adv .Math .Sci.Appl.,1998,10 :2 32～ 2 46 .)和Weinstein等 (Comm .Math .Phys.,1983,87:5 6 7～ 5 76 .)的方法 ,研究了一类非线性Schr dinger方程耦合系统 iψt+△ψ+ψF(｜ φ｜2 ) =φθ ,-△θ +a2 θ=｜ψ｜2 (ψ(x ,t)和θ(x ,t)分别为复值和实值函数 ,a∈R ,x∈R2 ,t>0 )的初值问题 ,得到在二维空间中当 ψ(x,0 ) =ψ0 (x)时解的爆破性质 .     

一类拟线性退化椭圆方程Dirichlet问题粘性解的C~α正则性

讨论了一类拟线性退化椭圆方程 Dirichlet问题　 - Tr[a(x) D2 u] H (x,u,Du) =0 ,x∈Ω　　　　　　　　　　　　　 u =ψ,x∈ Ω粘性解的 Cα 正则性 ,证明了当方程及边界满足一定条件时 ,若边值ψ(x)∈ Cα( Ω ) ,则粘性解 u(x)∈ Cα(Ω ) .     

一类Hammerstein型积分方程的解

利用变分方法,在Hilbert空间中,研究了一类带正定核的Hammerstein型积分方程φ(x)=∫ck(x,y)f(y,φ(y))dy=Aφ解的存在性问题,通过对涅梅茨基算子fφ=f(x,φ(x))加条件,利用它的拟可加性,证明了泛函Φ(ψ)=1/2‖ψ‖ 2-ψ(Hψ)具有强制性,根据已有结论证明了泛函临界点的存...     

一类带调和势的非线性Schrödinger方程解的不稳定性

研究了一类带调和势的、与Bose-Einstein凝聚的研究有密切的关系的Schrodinger方程(iψt=-1/2△ψ+1/2| x |2ψ+f(| ψ|p)ψ)的解.运用能量守衡定律和质量守衡定律和矢量分析的知识,以及积分不等式和解微分不等式的方法,得到了当初值满足一定的条件的柯西问题的解会在有限的时间里发生爆破,推广了已有结论.     

弹性地基上Vlasov板的位移通解

针对Pasternak地基上Vlasov板的定解方程 ,给出了一个形式简洁的通解w =1- h25 ( 1- μ) 2 ψ1　　　　φx =1+ h22 0 ( 1- μ) 2 ψ1x + ψ2yφy =1+ h22 0 ( 1- μ) 2 ψ1y - ψ2x其中 ,ψ1、ψ2 分别满足D+ GPh25 ( 1- μ) 2 2 ψ1-GP + kh25 ( 1- μ) 2 ψ1+kψ1=qψ2 - h210 2 ψ2 =0     

一类非线性积分方程存在两个解的条件

1、R. W. Leggett[1]证明H—方程(1、1) H(x)=1+x H(x)integral from n=0 to 1(1/(x+t))ψ(t)H(t)dt,ψ≥0当integral from n=0 to 1ψ(t)dt<1/2时,存在两个解的充要条件为integral from n=0 to 1((ψ(t))/(1-s~2))dt>1/2,但其充分性的证明是错误的。本文是对于更一般形式的方程     

一类Riemann-Hilbert问题的互斥性条件

反散射方法求解非线性发展方程需将谱方程化为与之等价的积分方程.利用积分方程的有关定理,下述Riemann-Hilbert问题的互斥性条件1-1-2π∫∞-∞∫∞-∞ψ1j(ξ,η)u(ξ,η)dξdη=0给出且被证明,从而为求解KP(Ⅰ)方程的正散射问题提供了理论依据.     

具有极点和正则点的非线性迭代方程的解析解

本文主要研究具有极点和正则点的非线性迭代方程G(z)x′(z)=x(αz+βx(z))+F(x(z))的解析解.在第二章和第三章中通过把已知方程转化为不含未知函数迭代的辅助方程[ψ(λz)-αψ(z)][λψ′(λz)-αψ′(z)]G(ψ(z))=ψ(z)[ψ(λz)-αψ(z)][ψ(λ2z)-αψ(λz)]ψ′(z)+β2ψ(z)ψ′(z)F(1/β(ψ(λz)-αψ(z))),z∈C.和G(g(z))[γg′(γz)-αg′(z)]=b(γ2z)-αg(γz)]g′(z)+βg′(z)F(1/β(g(γz)-αg(z))).从而得到原方程在极点和正则点处的解析解x(z)=1/β[ψ(λψ-1(z))-αz,x(z)=1/β[g(γg—1(z))-αz].     

椭圆型方程能量积分渐近展开的乘积定理

针对变系数椭圆型方程矩形元，证明了能量积分的渐近展开具有如下的乘积定理：B（ω,uh）=n↑∑↑i=1he^2i∫ΩFi(Dx^2i-2(uxxψ））υhdxdy n↑∑↑j=1ke^2j∫ΩGj（Dy^2j-2(uyyψ））υhdxdy n↑∑↑i j=2he^2jke^2j∫Ω[Fij（Dx^2i-2Dy^2j(uxxψ）） Gij（Dx^2iDy^2j-2(uyyψ））]υhdxdy Rn,h。     

一类带调和势的非线性Schr(o)dinger方程解的不稳定性

研究了一类带调和势的、与Bose-Einstein凝聚的研究有密切的关系的Schrodinger方程:(iψt=-1/2△ψ+1/2| x |2ψ+f(| ψ|p)ψ)的解.运用能量守衡定律和质量守衡定律和矢量分析的知识,以及积分不等式和解微分不等式的方法,得到了当初值满足一定的条件的柯西问题的解会在有限的时间里发生爆破,推广了已有结论.     

轴向非均匀自聚焦光纤中轴对称模的传播

本文讨论了介电系数K是轴向z的缓变函数K=K_0-K_2(z)r~2这类不完善的自聚焦光纤中的轴对称模的传播特性及模式变换问题.我们指出Sodha等人所采用的极坐标标量波动方程遗漏了一项-ψ/r~2,因而结果是错误的.在补充了-ψ/r~2这项后,我们求出了用广义拉盖尔多项式表示的解析解.     

具有极点和正则点的非线性迭代方程的解析解（英文）

本文主要研究具有极点和正则点的非线性迭代方程G(z)x'(z)=x(αz+βx(z))+F(x(z))的解析解。在第二章和第三章中通过把已知方程转化为不含未知函数迭代的辅助方程[ψ(λz)-αψ(z)][λψ'(λΖ)-αψ'(z)]G(ψ(z))=ψ(z)[ψ(λz)-αψ(z)][ψ(λ~2z)-αψ(λz)]ψ'(z)+β~2ψ(z)ψ'(z)F(1/β(ψ(λz)-αψ(z))),z∈C.和G(g(z))[γg'(γz)-αg'(z)]=[g(γ~2z)-αg(γz)]g'(z)+βg'(z)F(1/β(g(γz)-αg(z))).从而得到原方程在极点和正则点处的解析解x(z)=1/β[ψ(λψ~(-1)(Ζ))-αz],x(z)=1/β[g(γg~(-1)(z))-αz].     

正交的伪球线汇

我们熟知Sine-Gordon方程的解集合|ψ|与Gauss曲率K=-1的曲面集合|∑}之间一一对应,本文用Halphen定理,对给定K=-1的曲面∑,找到主曲率半径|R1-R2|=1的曲面M,使∑是M的焦曲面,则M的另一焦曲面也是K=-1曲面,从而求得Sine-Gordon方程的新解,所得结论与文[1]一致.