Fm′3m′磁空间群不可约共表示的计算

介绍了求磁空间群共表示的一种方法，以及Fm′3m′磁空间群的结构，并用此方法对Fm′3m′磁空间群第一布里渊区中X点的共表示进行了计算．     

磁空间群P63/m''m''c''不可约共表示的计算

群表示理论在群论的发展和应用中占有十分重要的地位，它对求解C-G系数，同位标量因子及母分系数是必不可少的．本文主要以P63”m′m′c′的对称点L点为例，应用诱导表示的方法，介绍磁空间群不可约共表示的计算方法．     

Pm＇3n’磁空间群不可约共表示的计算

介绍了求磁空间群共表示理论的一种方法，并以Pm’2n’磁空间群的一个对称点X点为例来具体说明此方法的应用．     

磁空间群Pб_ 3/m''''m’c''''不可约共表示的计算

群表示理论在群论的发展和应用中占有十分重要的地位,它对求解C-G系数,同位标量因子及母分系数是必不可少的。本文主要以P6_3”m′m′c′的对称点L点为例,应用诱导表示的方法,介绍磁空间群不可约共表示的计算方法。     

磁空间群PIm3←∩PI23的CG系数的计算

利用本征函数法求磁空间群PIm3←∩PI23的cG系数，并以磁空间群的一个对称点M点为例来具体说明此方法的应用。     

磁空间群PIm3(∪)PI23的CG系数的计算

利用本征函数法求磁空间群PIm3(∪)PI23的CG系数,并以磁空间群的一个对称点M点为例来具体说明此方法的应用.     

O_h~1结构磁空间群C—G系数的计算

利用本征函数法 (EFM方法 )计算了O1h 结构磁空间群第一布里渊区部分点的C—G系数 .     

O_h~8结构磁空间群C—G系数的计算

磁空间群相对于以往的空间群 ,在对物理图像的描述上更准确、深刻 .如它可在考虑晶体对称性的同时 ,也考虑到自旋磁矩的作用 ,因而它的C—G系数要更加重要 .本文利用本征函数法 ,计算了面心立方结构O8h 磁空间群的C—G系数 ,以及波矢选择规则和C—G序列     

Oh^1结构空间群C—G系数的计算

利用本征函数（EFM方法）计算了Oh^1结构磁空间群第一布里渊区部分点的C－G系数。     

O8h结构磁空间群C-G系数的计算

磁空间群相对于以往的空间群，在对物理图像的描述上更准确，深刻，如它可以考虑晶体对称性的同时，也考虑到自旋磁矩的作用，因而它的C-G系数要更加重要，本文利用本征函数法，计算了面心立方结构Oh^8磁空间群的C-G系数，以及波矢选择规则和C-G序列。     

D6h^1结构磁空间群CG系数的计算

本利用本征函数法计算了D6h^1结构晶体第一布里渊区上的主要对称点之间的CG系数,同时验证了本征函数法适用于磁空间群CG系数的求解问题。     

LaOF结构D_(3d)~5空间群的选择定则

研究固体中的电子、声子、光子及磁振子等相互作用问题时,常常遇到确定其结构的空间群的选择定则。本文采用约化群的方法给出了 LaOF 结构 D_(3d)~5 空间群的选择定则,并对此进行了讨论,验证了其结果的正确性。     

基于朗道二级相变理论的铁单晶磁结构分析

利用朗道二级相变理论以及磁点群理论对于4种单晶铁,也就是阿尔法-铁、德尔塔-铁、伽马-铁以及伊普西龙-铁的磁结构进行了分析.其中,着重利用朗道二级相变理论中实现二级相变的条件和Birman的群选择定则来分析一定晶体结构的铁单晶如果发生顺磁铁磁相变后可能具有的空间对称性,进而得到铁单晶可能具有的磁结构.同时,得到的结论与之前文献报道中的结果进行了比较,发现符合得很好.     

N,N-′4,4′-二苯甲烷双马来酰亚胺的均相合成

以4,4′-二胺基二苯基甲烷和顺丁烯二酸酐为原料,采用均相体系、共沸蒸馏的方法,一步合成了N,N-′4,4′-二苯甲烷双马来酰亚胺(BM I),收率为86%。并用高效液相色谱测定出产物的相对含量为98.3%,用红外光谱表征了产物的分子结构,用毛细管法测定了产物熔点为158~160°C。     

磁损耗介质波导中静磁波的传播特性

根据磁性波导中静磁波的激发特点和边界条件,给出了斜向静磁场作用下有损耗波导中静磁波的传播方程,分析了ＹＩＧ薄膜波导中静磁波传播常数ＫＳ（＝Ｋ′Ｓ－ｉＫ″Ｓ）对静磁波频率ω、斜向静磁场Ｈｉ以及阻尼系数α等的依赖关系．计算表明,对于有损耗ＹＩＧ波导中传播的静磁波,当α＜０．０１时,损耗基本上不改变Ｋ′Ｓ的大小,但对静磁波振幅仍有影响．当静磁波频率一定时,Ｋ″Ｓ近似与斜向场大小成反比     

D_(4h)~(17)结构磁空间群CG系数的计算

本文利用本征函数法计算了 D1 74 h结构磁空间群主要对称点的 CG系数 ,经检验其计算结果正确     

D174h结构磁空间群CG系数的计算

本文利用本征函数法计算了D17 4h结构磁空间群主要对称点的CG系数,经检验其计算结果正确.     

CoFe2O4纳米颗粒磁性能的异常行为

采用改进的化学共沉法成功制备了CoFe2O4铁氧体纳米颗粒.X射线衍射谱表明样品具有单相的尖晶石结构,空间群为Fd3m-O7h;扫描电镜结果表明CoFe2O4纳米颗粒呈规则的球形,粒径尺寸主要分布在20-30nm之间;样品热磁曲线异常的不可逆行为被发现,并且升温测量过程中样品的居里温度稍高于重复测量的居里温度,可以解释为在磁性能测量过程中升降温改变了Co2＋在四面体位和八面体位之间的分布;CoFe2O4纳米颗粒样品的矫顽力低于理论值,这归因于我们合成的CoFe2O4纳米颗粒处于单畴结构状态和从亚铁磁到超顺磁的转变态.     

LaFe_(11.6-x)Co_xSi_(1.4)系列化合物的磁热效应

采用X射线衍射和磁性测量等方法,研究LaFe11.6-xCoxSi1.4(x=0.1,0.2,0.3)系列化合物的结构和磁性.结果表明:LaFe11.6-xCoxSi1.4(x=0.1,0.2,0.3)的主相为NaZn13型立方结构,空间群为Fm-3c;随着Co含量的增加,该系列化合物的居里温度TC升高,x=0.1时TC约为202.2 K,并且具有大的磁熵变;外加磁场为1.5 T时,磁熵变-ΔSm=16.1 J/(kg.K).大的磁熵变来源于TC处磁化强度的陡峭变化和TC以上磁场诱发的变磁转变.     

D4h^9磁空间群CG系数的计算

利用本征函数法计算D4h^9结构晶体第一布里渊区上的主要对称点之间的CG系数，同时验证本征函数法可用于磁空间群CG系数的求解问题。