亚夸克粒子的B分布、Γ分布和超对称性

 据实验、理论分析认为:在高能下F-D统计和B-E统计将统一被B分布或Γ分布替代.给出了价-海亚夸克混合模型中的B分布和Γ分布函数,与超对称的要求相符.讨论了轻子型夸克q’和其反粒子q’的复合粒子(q’,q’)是促成费米子和玻色子相互转变——超对称的中介,高能下泡利不相容原理可能被破坏或削弱.     

CP破坏与超对称模型

分析CP破坏与超对称模型,然后由超对称模型出发,认为u.d夸克有两类反夸克:F erm i型和B ose型反夸克,质子P F 1也有两类反质子P -F 1及P -B 1,且P -B 1=P -F 1 3 lS0,F([q1q2]g).当P F 1P -B 1对湮灭时,只有P -B 1中的P -F 1与P F 1被湮灭而转化的光子,l0S,F([q1q2]g)组分将被保留下来.q1,q2,g等亚夸克都只是正物质的组分.因此,宇宙中正物质应多于反物质.     

组合机制下夸克横动量分布对强子横动量分布的影响

介绍了夸克组合模型的原理和夸克组合律(QCR)的基本步骤.解释了相对论重离子碰撞RHIC和夸克胶子等离子体QGP的产生,详细描述了夸克组合模型在相对论重离子碰撞中的应用.本文使用了蒙特卡罗方法通过程序实现组合机制下对RHIC反应的模拟,并在拟合实验的基础上重点分析了组合机制下夸克横动量分布对强子横动量分布的影响.本文绘制出重子介子比的动量谱并得出一些有意义的结论.     

编内、"编外"粒子的超对称性和SUf(3)表示

据焦一宫提出的夸克、轻子的亚克三体结构模型和推广后的Preon模型，讨论了超对称性的数学和物理基础，分析了编内费米子和“编外”玻色子间具有的正、反两界粒子一一对应的超对称关系，且正、反两界粒子分别满足SUf（3）群和SUf(3）亚群对称，从而人为最近观测到的质量m^′＞50mp的奇异粒子是“编外”轻子型夸克q^′及q^-′的复合态H′（q′,q^-′），发现l^--q共振是“编外”玻色子中存在“反轻子型夸克”Sc^ 2/3(bc,g^-）的必然结果，可能是对亚夸克物理的有力支持。     

重夸克极限下激发态B介子光锥分布振幅的计算

在重夸克展开的领头阶计算了激发态B介子,包括矢量介子B＊（3 S1）、轴矢量介子B1（1 P1、3 P1混合）及标量B介子（3 P0）的光锥分布振幅.利用运动方程以及重夸克对称性的限制,得到了2粒子和3粒子分布振幅的关系.矢量介子B＊的分布振幅关系与文献[1]中基态赝标量B介子（1 S1）相同;但对于轴矢量介子B1和标量B介子,给出了新的结果.对这些新的振幅关系进行求解,进一步模型无关的确定了B1和标量B介子夸克-反夸克2粒子分布振幅的表达式.与基态B介子情况类似,最低扭度的分布振幅中也有来自多粒子态的贡献.     

ε物质、B物质与"编外"粒子

分析了中微子统一模型，新名古屋模型和焦一宫亚夸克模型、preon模型的相互联系，推广了ε物质、B物质的概念。它们实际上是亚夸克模型和preon模型中“编外”玻色子。进而对电子衰变，味荷破坏电荷不变的轻子转换，轻子－夸克对称，超对称以及质子衰变的物理机制给出了自然而合理的解释。     

统计分布形式上的统一和各种分布相应的方程

基于已知的公式,我们得到了形式上统一的巨配分函数及相应的各种量。n=1是Fermi-Dirac统计,n=-1是BoseEinstein统计,n→0是Maxwell-Boltzmann统计。进一步,我们讨论了高能时统一统计性的Γ分布与低能时分布间中插的Q分布y=cx~(a-1)/(e~(βx) n)。这里n可以是任意数。最后,我们得到Q分布的方程。而Γ分布,B分布,Polya分布,Z分布及U分布都对应一般的Pearson方程;二阶时是yy″-a(x)(y′)~2-b(x)y~2=0。     

重子五夸克态波函数及能谱的研究

基于手征SU(3)夸克模型,研究了一类包含1个反夸克的五夸克系统(q4-q).采用Jacobi坐标,利用五体理论方法,推导建立了四夸克子系统的波函数,并和反夸克耦合后得到了五夸克系统波函数,在雅可比坐标系下分别计算了夸克-夸克及夸克-反夸克的各个相互作用势.通过T-M变换得到同一Jacobi坐标下五夸克态系统Diamond结构(q4-q)20个态的能量.     

价夸克分布与海夸克分布的核效应

由ｌ－Ａ深度非弹性散射实验数据结合ｐ－Ａ碰撞Ｄｒｅｌｌ－Ｙａｎ截面数据来分别考察束缚核子中价夸克分布与海夸克分布的核效应，提出了一种检验解释ＥＭＣ效应的理论模型的方法。     

e^＋e^—→三喷注的平均带电粒子多重数与能流分布

本文主要分析了e^ e^→q0q0g三jet的平均带电粒子多重数和能流分布。利用e^ e^-→q0q0→两jet的图象，认为夸克q0（或反夸克q0)轫致辐射的硬胶子首先碎裂为一对夸克反夸克qq，并与q0q0组成彼此独立的两个夸克反夸克链－／q0q、q-/q0，并在各自的质心系中碎裂，碎裂规律与e^ e^-→q0-/p0中q0-/q0的碎裂现象相同，计算的末态粒子多重数与实验基本符合，并能解释观察到的三jet事例末态能流分布的“弦效应”。     

胶子湮灭生成中性MSSM黑格斯玻色子对的计算

给出高能ｐｐ 碰撞中产生最小超对称中性黑格斯玻色子对的截面．在计算ｇｇ→ｈｈ 过程中，考虑了相关圈图的所有夸克和标量夸克的贡献．结果表明在ｐｐ 高能碰撞 ｓ ＝ １４ Ｔｅ Ｖ，黑格斯玻色子质量 ｍ ｈ ＝ １００ Ｇｅ Ｖ～６００ Ｇｅ Ｖ 时，截面为１６ｆｂ ～１０ｆｂ ．     

夸克集团模型对胶子分布函数的核效应的解释

利用夸克集团模型，适当给定核内存在６夸克集团及９夸克集团的几率，很好地解释了胶子分布函数的核效应     

退耦近似在重味夸克分布函数标度演化中的应用

核子中存在非微扰的intrinsic重味夸克FOCK态是量子色动力学的一个严格理论预言,对这个预言的研究是当前重味夸克物理中的一个重要课题.采用退耦近似,忽略intrinsic重味夸克与轻味夸克及胶子的混合贡献,可把异常复杂的重整化群演化方程近似处理为通常的胶子、轻味夸克、extrinsic重味夸克演化方程及intrinsic重味夸克非单态演化方程.详细分析intrinsic粲夸克概率为1%,3.5%情况下退耦近似演化的计算结果,对退耦近似的可信度进行详细分析,给出退耦近似下任意概率粲夸克分布.     

K介子部分子分布函数的研究

核子和介子中的部分子分布函数是描述其性质的基本物理量,但不同研究小组给出的分布函数并不一致.从最简单的价夸克模型出发,提出了在某一低动量标度(Q~2)下,K介子完全由价夸克组成,胶子和海夸克都是通过量子色动力学(Quantum Chromodynamics,QCD)辐射产生.根据一个考虑了部分子间重组效应的演化方程一Modified DokshitzerGribov-Lipatov-Altarelli-Parisi(MD-DGLAP)方程和相应的实验数据,给出了K介子的初始价夸克分布函数,对高动量标度下的部分子分布进行了预言,并与其他模型进行了比较分析.     

相对论重离子碰撞中的喷注淬火和介质响应

本文简要回顾近年来在相对论重离子碰撞中喷注与夸克胶子等离子体相互作用方面的一些研究工作和进展,主要讨论以下4个方面:领头强子、整体喷注、重味夸克和介质响应.大横动量领头强子谱的压低是喷注淬火研究中最早被关注的观测量之一.在大横动量区间,系统研究了喷注淬火对部分子味道的依赖性,细致考虑了高能夸克和胶子对轻强子和重味强子的产生和核压低的贡献.在中低横动量区间,发现夸克组合机制和非微扰相互作用对解释轻强子和重味强子的核修正因子与椭圆流数据至关重要.整体喷注是近年来喷注淬火研究中的一个热点.利用贝叶斯分析研究了单举喷注和光子-喷注的横动量谱压低效应,定量提取了整体喷注的能量损失及其分布.系统性地研究了整体喷注的内部结构,如喷注形状函数、喷注腰围和喷注横动量弥散、整饰喷注的劈裂函数和劈裂半径、重组大半径喷注以及喷注内重味强子的径向分布等.介质响应一直是喷注淬火研究中的一个重点和难点.喷注在夸克胶子等离子体中的能动量损失会在喷注的传输方向激发出马赫锥等效应,同时在后方会产生扩散尾流.细致研究了介质响应对喷注周围的能量分布以及重子介子产额比的影响;提出了在光子或Z玻色子标记的喷注事例中探测扩散尾流的...     

对部分子碎裂为质子的碎裂函数的研究

部分子的分布函数和碎裂函数是研究和分析高能物理实验的重要基础.对质子的价夸克分布函数q(x)和价夸克碎裂为质子的碎裂函数D(x)的关系进行了分析,发现D(x)=(1/6)q(x)可以很好地将它们联系起来.因此,可以通过比较成熟的质子的部分子分布函数来构建部分子碎裂为质子的碎裂函数.利用此关系,建立了一组新的碎裂函数的参数式,计算了相应的微分散射截面并与实验进行了比较.此工作可以确定价夸克碎裂为质子的碎裂函数,以减少拟合部分子碎裂函数时的不确定性.     

介子-重子的对称性、夸克和新的粒子模型

按照衰变和结构,介子应与轻子统一.引入新的组合量子数F’=|B+I-S|,则基态介子-重子量子数等距并统一.提出了重味强子的寿命公式和等比关系.讨论了量子数三角形和四面体.对夸克模型,可能微粒子运动产生出现具有对称性的幻夸克.探讨了两体模型和亚夸克.最后提出粒子三代结构等的新模型.按照Occam剃刀原则,粒子基本结构只应该有光子、电子和质子.     

编外粒子及可能存在的新物质态

从亚夸克物理中允许存在的编外粒子出发,探索了可能存在的双夸克态、双轻子态以及轻子型夸克等新物质态,给出了它们的结构性和SU(3)对称表示。     

核子中部分子分布函数的研究

通过对几个著名小组GJR,MSTW和CTEQ的领头阶部分子分布函数进行仔细分析和比较,包括分析在不同动量标度下它们的价夸克、海夸克和胶子的分布函数以及各种部分子所占有的质子总动量,发现在小x区域,不同研究小组的胶子和海夸克的分布函数差别非常明显,说明人们对它们的认识还远未清晰.通过计算分析高扭度效应对部分子分布函数的影响,发现遮蔽效应使小x和中x区域的扭度-4的胶子和海夸克的分布函数略小于扭度-2的分布函数,反遮蔽效应使x≥2区域的扭度-4的胶子和海夸克分布函数大于相应的扭度-2的分布函数.最后,从数值计算角度验证了MD-DGLAP演化方程是符合动量守恒定律的.     

Γ函数与概率统计中几个常见的连续型分布

利用欧拉积分中的Γ函数引入概率统计中几个常见分布.首先介绍了Γ函数及其几本性质,接着利用概率统计中概率密度函数的性质构造函数,验证此函数即为某随机变量的概率密度函数,由此引入常见分布中的Γ分布,给出了Γ分布的性质,以及指数分布和x2分布与其关系.知道指数分布是Γ分布中的参数α=1的特例,而x2分布则是Γ分布中参数α=n2,λ=12(n为正整数)的特例.