孤立导体球壳外表面上的电荷分布

讨论了孤立导体球壳的一个特点,即对壳内的各种静电荷分布,壳外的场总是表现为一个点电荷的场,壳外表面上的电荷总是作球对称的均匀分布。并从定量计算和定性分析两方面来说明这一点。     

点电荷和导体球静电问题的积分方程解法

应用静电场中导体静电平衡时导体表面感应电荷面密度满足的鲁宾（Robin)积分方程和特殊函数性质，简单求解了点电荷和导体球静电问题。     

“电磁学”教学问题两例

<正> 在“电磁学”教学中,把问题归纳起来组织课堂讨论或进行课堂提问,最后总结得出正确答案,这是笔者常用的教学方法之一。这样做既有利于学生搞清问题,加深对基本概念的理解,巩固所学知识,又有利于培养分析间题解决间题的能力。现举两例如下:1.改变空腔导体内电荷的位置,为什么不影响导体外电场的分布?在研究静电感应和静电屏蔽时,常遇到这样的问题,在一个绝缘的导体球壳中放一个点电荷q,问(1)球壳内、外表面的电荷分布,壳内、外的场强分布如何?(2)如果点电荷     

点电荷和导体球静电问题的积分方程解法

应用静电场中导体静电平衡时导体表面感应电荷面密度满足的鲁宾 (Robin)积分方程和特殊函数性质 ,简单求解了点电荷和导体球静电问题 .     

静电场的能量

在《电磁学》中关于静电学的能量有静电位能（简称电势能）、电荷间的相互作用能（简称互能）、带电体的自能和电场的能量等概念，这几个概念之间的区别与联系，是初学者不易理解和掌握的，下面就这几个概念的区别与联系加以总结，供自学者参考。1电势能与互能电势能是指一点电荷q在外电场中任意一点P的能量Wp，它等于点电荷的电量q与外电场在p点的电势Up的乘积：互能是指两个和两个以上的点电荷系中各点电荷间的相互作用能，由于电荷之间的相互作用的静电力为保守力，因而电荷间存在与相对位置有关的势能。1．1两个点电荷之间的相互作用…     

静电学中疑难问题一例

本文对静电学中的一例疑难问题做了论证,证明了空心导体球内的点电荷无论放在何位置,导体球外表面上的电荷皆为均匀分布且是唯一的解答。     

静电学中疑难问题一例

本文对静电学中的一例疑难问题做了论证,证明了空心导体球内的点电荷无论放在何位置,导体球外表面上的电荷皆为均匀分布且是唯一的解答。     

静电力与静电场应力张量

在产生静电场的电荷之间作用着静电力．库仑定律可以计算两个点电荷之间的力,但对更为复杂的带电系统,用库仑定律去计算其中一个物体受到所有其他物体上电荷的作用力是很麻烦的．本文从系统的静电能入手,讨论充电系统中某一物体上所受到的静电力,并介绍静电场的应力张量．     

点电荷与介质球系统的镜象电荷分布不唯一

给出了点电荷与介质球系统的镜象法求解，阐明了镜象电荷的分布不唯一。     

接触导体球对电荷分配的数值模拟

自由空间中两个带电导体接触瞬间,即可实现电荷的重新分配.由于导体合二为一,构成了形状复杂的单一导体,带来了电荷分配计算的困难.采用数值模拟可以很好地解决该问题.其中一个典型的模型是不同尺寸的接触导体球对.采用优化离散表面点电荷体系位形的方法实现总能量最小化,求得了导体球对电荷分配与其尺寸之间的数值关系.     

点电荷与介质球系统的镜象电荷分布不唯一

给出了点电荷与介质球系统的镜象法求解 ,阐明了镜象电荷的分布不唯一。     

电荷所在处的电场强度

本文证明了电荷所在处的电场强度都是唯一确定的。当讨论点电荷、线电荷、面电荷所在处的电场强度时，应该使用电荷体分布的物理模型。     

封闭导体壳内外静电场的研究

从概率论的角度出发，讨论了任意形状的封闭导体壳内外的静电场，发现壳内电荷及内壳表面上的内表面之外的电荷在内表面之外的任一点激发的总电场为零，壳外电荷及外壳表面上的电荷在外壳表面之内的任一点激发的总电场为零。     

接地平行导体板间点电荷静电问题的付里叶-贝塞耳积分解及其应用

本文由三介质点电荷静电问题的电势付里叶-贝塞耳积分解出发。采用极限过渡法导出接地平行导体板间点电荷静电问题的电势付里叶-贝塞耳积分解，并由此给出两导体板上感应电荷分布面密度，继而简易计算了感应总电荷及感应电荷对点电荷作用力；最后将此结果推广应用于平行导体板间存在半无界介质时的情形，得到新颖的结果．     

带电导体与点电荷相互作用规律的镜像分析

利用静电平衡状态下的导体性质和感应电荷的镜像分析法．通过特例对导体与点电荷之间的相互作用规律进行了定量分析，得出了并非同性带电导体一定相互排斥、异性带电导体一定相互吸引的客观规律；详细推证了点电荷与导体球之间的相互作用力随距离的变化规律．     

稳恒电路中导线面电荷密度的计算和讨论

(一)稳恒电场的建立稳恒电流是由稳恒电场产生的。在稳恒条件下,均匀导线中的电荷既不堆积也不减少,导线内部无宏观电荷存在;但导线表面却有一定的宏观电荷分布。这一点是理解稳恒电场的一个关键问题。稳恒电流是静电力和非静电力共同作用的结果。但仅在电源内部才有非静电力。它使正负电荷分别堆积在不同的极板上,直到此电荷建立的静电势与非静电势达到动态平衡为止。极板上堆积的电荷在周围空间要激发电场。当用导线连通时,导线中的自由电     

静电场中导体接地问题

静电场中导体接地问题,是求解静电问题的一个难点,学生在解这类问题时,往往对所求结果执“为什么?”的想法。请看下面一例:在一个半径分别为R_2和R_3的带电球壳内,同心放一个半径为R_1的接地中性导体球(R_1相似文献   

等量同号和异号两点电荷中垂线的特殊意义

依据静电场中点电荷电场强度和电势的定义，讨论了等量同号和等量异号点电荷中垂线上电场和电势分布的特点，得出结论：等量同号点电荷中垂线与该电荷系统的电力线重合；中垂面上电力线呈辐射状分布；等量异号点电荷的中垂线是该电荷系统的等势线，中垂面是等势面。     

一类不可压缩超弹性球壳的动力学稳定性分析

研究了一类横观各向同性不可压缩的修正Varga材料组成的超弹性球壳在其内外表面分别受突加的恒定载荷作用时的动力学稳定性问题．求得了描述球壳内表面运动的二阶非线性常微分方程；讨论了方程的平衡点的存在条件及其解的定性性质．对于给定的材料和结构参数，存在一个临界载荷，证明了当突加的恒定载荷未超过这个临界值时，球壳内表面随时间的演化是非线性的周期振动；当载荷超过这个临界值时，球壳随时间的演化最终会破裂，同时给出了相应的数值算例．     

普遍的高斯定理和界面上的电场力

讨论了带电导体表面和电场中二介质界面上的电场强度和所受到的静电力，给出了普遍的或推广的高斯定理——通过任一闭合假想曲面(即高斯面)的电场通量等于闭合面内电荷及闭合面上半数电荷的代数和除以ε0。