用棱镜将激光分束制成全息图的方法

在全息照相术中,使用最多的是利思一乌帕特尼克斯改进的方法得到的全息图。记录这种全息图的光路形式很多,但是其中利用棱镜将激光分束的方法,依照一些书籍中介绍的光路,实际上是难以拍摄成功的。如图1,用2毫瓦的氦氖激光器作为光源,光束经过凹透镜 L 扩束后射到分束棱镜 Pr上,从棱镜前表面反射的光作为参考光束,透过棱镜的光经平面镜 M_1反射到被拍摄的物体上,由物体漫射的光一物光束在感光底片上与     

等振幅多光束干涉仪

设有平行放置的两平行板 P_1和 P_2。在 P_1上镀有完全反射的镀层,即反射系数为1的镀层,P_2上则在不同的反射部位镀上反射系不同的镀层,使得从旁进入的一宽约2毫米并略为会聚的光束,在 P_1、P_2间往复反射,每次在 P_2上反射的同时,即透出一束光,这些透出光的振幅均相同,如图一所示。如用一聚光镜将这些透出光束会聚起来,则在其焦平面上将出现一组平行干涉条纹。现在我们来求使各透出光束振幅相同的条件。在图二中,设入射光的振幅为 a,P_2上各反射处的反射比和透射比分别依次以 r_1,t_1;r_2,t_2;r_3,t_3;…r_n,t_n.表之。则各透出光的振幅即如图二     

计算机诊断疾病—专家系统之二 急性脑血管病的鉴别诊断

为了实现利用电子计算机诊断疾病这样一个较大的专家系统,我们建立了一个数学模型,本文利用这个模型来鉴别诊断急性脑血管病(又称脑血管意外)。首先,我们建立了急性脑血管病的四个标准模型:脑血栓形成P_1的标准模型M_(P_1)~S,脑溢血P_2的标准模型M_(P_2)~S,脑栓塞P_3的标准模型M_(P_3)~S和蛛网膜下腔出血P_4的标准模型M_(P_4)~S。然后对待诊者的临床表现建立一个模型M_(P')~F,再判定该模型M_(P')~F,最象四个标准模型中的那一个,用这样一个模型识别方法来确定该待诊者所患的疾病。最后编制了一个计算机诊断的语言程序——脑血管意外语言程序(这部分从略)。     

具有各向异性螺旋相位分布的椭圆光在各向同性介质中的传输特性

利用变分法和哈密顿法研究了具有各向异性螺旋相位分布的椭圆光在各向同性介质中的传输特性.各向异性螺旋相位参数(拓扑指数σ)决定螺旋光的旋转特性,σ=1(σ≠1)时光束的相位梯度在沿角向均匀(非均匀)分布,椭圆光的两半轴的旋转速度相同(不相同).利用哈密顿法理论计算了σ≠1时的螺旋椭圆光稳定旋转传输满足的临界功率(P_(th))条件,且数值模拟结果也表明,在线性和非线性均为各向同性的非局域材料中,螺旋椭圆光能够在临界功率P_(th)处稳定旋转传输,且旋转方向由拓扑指数s的正负决定,即σ0(σ0)时螺旋光束沿逆时针(顺时针)旋转.     

拓扑分子格上的几乎连续和ο-连续序同态

1 几乎连续、几乎开(闭)序同态的特征性质定义1 设f:(L_1(M_1),δ_1)→(L_2(M_2),δ_2)是序同态,a∈M_1,若Q∈η_2(f(a)),f~(-1)(Q°~-)∈η_1(a),(其中η_1(a)表示口的一切远域之集),则称f在分子a处几乎连续。定义2 设L(M)是拓扑分子格,S={S(n),n∈D}是分子网,a∈M,S叫做几乎收敛于a,若P∈μ(a),S(n)不≤P°~-最终成立。     

凸多面体上的混料设计

本文利用拓朴学的结论对利益区域是凸多面体的混料问题给出一种直接设计方法。凸多面体剖分成几个单纯形,每个单纯形与正规单纯形同胚,凸多面休上的设计问题即转化成几个正规单纯形上的设计问题。分块求最优点,经比较得到凸多面体的最优点。并且提出凸多面体的最小剖分问题:当凸多面体K的N个顶点P_1(x_1~(1),x_2~(1),……,x_(q+1)~(1),P_2(x_1~(2),x_2~(2),……x_(q+1)~(2),……,P_N(x_1~(N),x_2~(N))……,x_(q+1)~(N)为已知时,怎样将此N个顶点进行组合,使 K=sum from i=1 to P(P_(i1)P_(i2)……P_i_(q+1)) 且 P=min, 这里S(P_(i1)P_(i2)……P_i_(q+1))表示P_(i1),P_(i2),……,P_i_(q+1)为顶点的单纯形。     

磁光盘信息读出系统的光学问题

在基于磁光克尔效应的光盘存储技术中,磁光介质特性与光学头性能优劣直接影响到系统信噪比质量.不断优化光学系统特性来改善系统信噪比和提高系统的可靠性与稳定性一直是研究的课题.本文将只涉及磁光材料的磁光克尔效应.详细讨论磁光信息读取光学系统以及光学系统特性对系统信噪比的影响,包括差动法信号取出的噪声特性分析,然后给出优化措施.1 磁光信息读取原理图1为磁光盘信息读取光学系统简图.激光束A经分光棱镜BS后,由会聚物镜OB在光盘OD磁光介质上形成亚微米级光点,高速旋转的光盘信息经此光点扫描后,其克尔效应信息调制了反射光束,携带了数据信息的反射光束C再经物镜OB与分光棱镜BS后,出射光束D经λ/2波片后,出射光束E.E经检偏器件PBS后,出射光束O_1与O_2,O_1和O_2分别经光电二极管PD_1和PD_2后,产生电信号.此电信号经后继电子系统进行差分放大.这样便可检出磁光盘上所记录的信息.2 信噪比分析     

对迈克耳逊——莫雷实验观察的一点说明

在一般的教科书中介绍的迈克耳逊——莫雷干涉实验如图所示。假定以太存在的话,沿地球公转方向设置的镜M_1反射回来的光束Ⅰ与由沿垂直于地球公转方向设置的镜M_2反射回来的光束Ⅱ在会聚处T的时间差和光程差,经计算分别为:     

用Raman光谱研究P_2O_5和M_0O_3对钠硼硅玻璃结构的影响

本文用Raman光谱研究了钠硼硅基础玻璃的结构及高价氧化物P_2O_5和M_0O_3对其结构的影响。结果表明,钠硼硅玻璃结构符合“基因模型”理论,M_0O_3以其阳离子的高场强作用使结构中三配位硼增加,而P_2O_5受配位关系制约使结构中四配位硼增加。     

定比分点和定比的对应性质

一、通常定义下的分析式和图象 定比分点通常的定义可表述为:在某一轴上有已知不重合的两点M_1和M_2,设点M在同一轴上,且有 M_1M/MM_2=λ 则称点M为分有向线段为定比入的分点(图1)。 为了研究定比分点M和定比λ之间的对应性质,我们给出分析式,并作出图象。 取已知轴为X轴,设点M_1、M_2和M在X轴上的坐标分别为X_1、X_2和X(图2),那末据定义有 λ=M_1M/MM_2=(X-X_1)/(X_2-X),(X_1≠X_2)。 由此可见,λ是X的线性分式函数,它的定义域为{X:X∈R,X≠X_2}。 反解出X,得反函数     

极限环论

引论1.问题的陈述,——微分方程X(x,y)dy Y(x,y)dx=0所定义的一条实曲线叫做特征线(Caracteristique)为了便于陈说,暂设 X,Y 是 x,y 的多项式,闭的特征线就是环线(Cycle)。从邦加赖(H.Poincaré)和班狄克生(Ivar Bendixon)对这个微分方程所定义的曲线的研究得到下列结果:A.用一个参数的函数来表示曲线 S 弧上点的坐标,并设 M_0和 M 是 S 上两邻点,分别对应参数的 t_0和 t 值,假定从 M_0和 M 出发有两条相邻的特征线 C_0和 C_1,它们沿相同切向,重新交 S 于 M_0′和 M_1′其参数值分别为 t_0′和 t′。如果 C_0的 M_0M_0′弧不含有微分方程任何奇点,而且如果 C_0不切 S 于 M_0′,则可得     

瞳孔光脉冲响应动态方程的参数估计

本文以驱动项只对正差分起作用,而对负差分不起作用且有时滞的三阶非线性差分方程y(K 3)=P_1y(K 2)P_2y(K 1) P_3y(K) P_4ω[u(K 1-K_(?))-u(K-K_(?))]作为瞳孔光脉冲响应动态过程的数学模型.其中y 为瞳孔面积的改变量,u 为输入光强的改变量,P_1、P_2、P_3、P_4均为参数,K_(?)为一与时滞有关的参数.ω为下列非线性算子:(?)采样间隔取为0.1秒.作者根据在不同宽度和不同极性(增亮或减暗)的方波光强刺激下瞳孔面积变化的实验数据,用单纯形法在计算机上估算出了上述方程的各个参数.根据此模型与由此估算得出的参数算得的理论曲线与实验数据吻合得很好,并且在一定范围内与刺激方波的宽度和极性无关.这表明这个模型确实可以表征瞳孔光脉冲响应的动态规律.     

三硫化四磷的晶体结构

P_4S_3晶体的空间群为D_(4h)~(16)-P2_1/b2_1/n2_1/m,每个晶胞中含有8个P_4S_3分子,正交晶胞3个晶轴的长度各为 a=13.64埃 b=10.56埃 c=9.62埃按照衍射谱中的系统消光,晶体的空间群亦可能为C_v~9-Pbn2_1。 从Patterson函数P(0,0,w)与衍射谱00l的强度数据中,可以得出晶体的空间群为D_(2h)~(16)与Hassel和Pettersen式的P_4S_3分子坐在结构中对称面上的工作假定以及原子的z坐标等,从而根据P(u,1/2,w_p),P(u,1/2,w_s),P(1/2,v,1/2-w_p),P(1/2,v,1/2-w_s),P(u,1/2,o)和P(1/2,v,1/2),其中w_p与W_s各为每一分子中由对称面联系着的一对P原子与S原子间的距离,以及P和S原子的共价半径、van der Waals半径等得出了各原子的x,y坐标。引得的试用结构最后又经Fourier投影ρ(x,y)与结构因子的计算得到肯定与修正。 在P_4S_3晶体中,分子系Hassel-Pettersen式的P_4S_3分子。本工作很可信服地肯定了这一点。键长与键角的近似值为P-P=2.25 A,P—S=2.06 A,P—S—P—103°。 本工作是作者在氮族元素硫化物结构化学方面进行的研究工作的一部分。     

从结构模型中重子流的独立结构因子看內部运动及对称性

最近我们假定重子是由“基础粒子”构成的复合粒子,用协变场论的方法计算了各种重子流的矩阵元。在波函数的旋量结构满足正宇称的巴格曼-维格纳(Bargmann-Wigner)方程,亦即f_1(P_1,P_2,P_3)=一f_2(P_1,P_2,P_3)=f(P_1,P_2,P_3)时,仅仅根据不变性条件的限制,本来预计可以有七个独立的结构形状因子(以下简称结构因子)S、V~y、V~k、     

可见和红外光学系统光轴平行性外场标定

光电经纬仪在外场使用一段时间后,可见和红外光学系统的光轴平行性可能发生变化,需要在外场进行标定.采用卡塞格林反射式平行光管进行子口径分束,利用平面反射镜对光束进行折转得到两束平行光.两束平行光分别对准红外和可见光学系统,利用亚像素细分技术计算质心可得到红外和可见光学系统平行性.实际结果表明：两束平行光平行性经标定后可达到1″,红外和可见光学系统平行性可达到7″.     

点(x_0,y_0)与直线Ax By C=0位置关系的条件及其应用—介绍脱去|Ax_0 By_0 C|/(A~2 B~2)~(1/2)中绝对值符号的一种方法

我们知道,已知三点P_1(x_1,y_1)、P2 (x_2,y_2)、P_3 (x_3, y_3)为顶点的△P_1P_2P_3的面积等于1/2((x_1 y_1 1)(x_2 y_2 1)(x_3 y_3 1))的绝对值;斜率分别为k_1和k_2的两条直线的夹角θ的公式为tgθ=((1 k_1k_2)/(k2-k1))·而且这两个公式都有脱去绝对值符号的方法     

稠密等离子体中类锂铝的原子结构研究

等离子体中原子结构的研究对于等离子体诊断和天文学观测有着非常重要的参考价值.本文采用MCDF方法结合离子球模型研究了稠密等离子体对类锂铝离子的能级和跃迁参量(跃迁能、跃迁几率和振子强度)的影响情况.随着等离子体屏蔽强度的不断增强,上述原子结构参量变化如下:1s22p (2 P_(1/2,3/2))的能级不断升高,但1s23s(2S1/2)、1s23p (2 P_(1/2,3/2))和1s23d(2 D3/2,5/2)的能级却不断降低;不同主量子数间的跃迁对应的跃迁参量均不断减小;除了1s23s(2S1/2)-1s23p(2P_(1/2,3/2))间的跃迁外,同一主量子数间的跃迁对应的跃迁参量均不断增大;1s23s(2S1/2)-1s23p(2P_(1/2,3/2))的跃迁参量均先增大后减小;在跃迁的精细结构中,ΔJ=1对应的跃迁几率和振子强度较大,而ΔJ=0的则相对较小.     

长江口深水航道水流特征沿程分布准调和分析

根据长江口深水航道治理工程二期2005年8月大潮期间的水文测验资料,选取NG0、NG3、CB1、CS0、CS1、CB2、CS2、CS6、CSW、CS3、CS7、CS4、CS5共13个站位测点的二个潮周期的六层流速测量资料,对这些测点数据进行准潮流调和分析,得出P_1,K_1,M_2,M_3,M_4,2MK_5,M_6,3MK_7,M_8,M_(10)共10个分潮的潮流调和常数及余流结果,并计算给出了相应椭圆要素。研究分析发现,潮流特征系数值均不超过0.25,沿程各测点区域潮流类型以半日潮为主。对太阴半日分潮M_2的椭圆长半轴、椭圆短半轴、椭率以及格林威治迟角等椭圆要素空间分布特征进行分析比较。总结潮流椭圆要素、潮流特征、浅水影响分子、余流以及最大可能潮流流速的沿程空间变化规律以及动力影响分析。M_2分潮的椭圆要素有较强的规律性,浅水影响因子随水深变小而增大,在总体上都有沿程减小的趋势。最大可能潮流流速在垂向从表层到近底层逐渐减小,符合水流流速沿水深的分布。研究结果对理解深水航道动力状况、淤积机制和指导航道工程整治具有一定价值。     

C~n或R~n中代数簇按秩分解的次数S≤2~n-1是最优估计(英文)

1957年,Whitney曾証明了C~n(或R~n)中的任何一个代数簇V可以按秩分解为V=M_1U…UM_3,这里M_1是复的(或实的)解析流形,而且S≤2~n—1。本文的目的是构造一代数簇,使S=2~n—1。为此,我們先証明几个引理,然后构造一批代数簇。最后,通过线性变换把这批代数簇平移到适当的位置。于是,这批平移后的集合之併就是所需的代数簇。     

PP平均绝对离差及其渐近性质

对两类较稳健的PP平均绝对离差M_1(a),M_2(a),(a∈S~(p-1))进行了讨论,获得了它们的渐近表示式,并由此得到M_1(a),M_2(a)关于a一致地渐近分布为高斯过程的上界.