极高温度下19F(p,α)16O与19F(p,γ)20Ne两反应道分支比的计算

用WKB方法计算在极高温度(非共振情况)下19F(p,α)16O与19F(p,γ)20Ne两反应道分支比.在CNO循环中,这两个核反应反应速度的快慢直接影响着16O和20Ne的含量,进而影响着17F和18F中微子的流量.计算表明,在(2～3)×107 K温度范围内其分支比值R约为1.189×103.这表明在CNO循环中,核反应19F(p,γ)20Ne可以忽略.     

不同温度下WTBX18F(p,α)15O与18F(p,γ)19Ne两反应道分支比的计算

计算在不同温度(非共振情况)下18F(p,α)15O与18F(p,γ)19Ne两反应道分支比.在(2～3)×107 K温度范围内其分支比R约为0.53.这表明在核反应18F(p,α)15O与18F(p,γ)19Ne相当.这将直接影响18F太阳中微子的流量.     

极高温度下15N(p,α)12C与15N(p,γ)16O两反应道分支比的计算

作者计算了在不同温度(非共振情况)下,15N(p,α)12C与15N(p,γ)16O两反应道的分支比.在(2～3)×107K温度范围内,其分支比值R约为6.827×102.作者认为,表明在CNO循环中,核反应15N(p,γ)16O可以忽略,并直接影响13N,15O,17F和18F太阳中微子的流量.     

在独立α集团模型下对16O(p,pα)12C敲出反应的研究

论述了独立α集团模型下敲出反应机制，并在此基础上，通过拟合弹性散射的实验数据，推导出折叠势，并计算出敲出反应^16O(p，pα)^12C的微分截面，得到的结果与实验符合得相当好，并取得了一些有价值的结果。     

不同温度下^18F（p,α）^15O与^18F（p,γ）^19Ne两反应道分支比的计算

计算在不同温度 (非共振情况 )下 18F(p,α) 15O与 18F(p,γ) 19N e两反应道分支比 .在 (2～3 )× 1 0 7K温度范围内其分支比 R约为 0 .5 3 .这表明在核反应 18F(p,α) 15O与 18F(p,γ) 19N e相当 .这将直接影响 18F太阳中微子的流量     

关于全平面上收敛的B-值Dirichlet级数的(p,q)(R)级和下(p,q)(R)级

通过把B-值Dirichlet级数的(p，g)(足)级和下(p，g)(足)级转化为Dinichlet级数的(p，g)(R)级下(p，g)(R)级进行研究，结合有关Dirichlet级数的相应结果，得出了关于B-值Dirichlet级数的(p，g)(R)级和下(p，g)(R)级的充要条件。     

SL(2,R)上的Hardy-Littlewood极大函数的强(p,p)型估计

本文利用经典实分析的方法给出了SL(2,R)上的Hardy-Littlewood极大函数的强(P,p)型的估计,p＞2.     

在不同温度下18O(p,α)15N与18O(p,γ)19F两反应道分支比的计算

作者计算了在不同温度 (非共振情况 )下18O(p ,α) 15N与18O (p ,γ) 19F两个反应道的分支比 .在 (2～ 3)× 10 7K温度范围内 ,其分支比R约为 1.33× 10 2 .这表明 ,在CNO循环中 ,核反应18O(p ,γ) 19F可以忽略 .CNO循环中的分支数也将由原来的 4个变成为 3个 ,并直接影响17F和18F太阳中微子的流量     

低能~(12)C+~(12)C反应的测量

在鲁尔大学DTL实验室4MV串列加速器上利用12C束流轰击高纯度的C靶.通过γ谱学方法测量了Ec.m.=2.10-4.75MeV12C+12C熔合蒸发反应,并导出了12C(12C,α)20Ne和12C(12C,p)23Na反应的天体物理S(E)*因子.在Ec.m.≤3.0MeV时发现新的共振.特别是在Gamow峰的高能尾部Ec.m.=2.14MeV处出现强共振峰.当T=8×108K时,这些共振使得α链的反应率比无共振情况下提高了近5倍.     

O（^3p）原子和丙烯醇化学反应动力学研究

用流动放电—化学发光方法测定O(~3p)原子和丙烯醇分子化学反应速率常数.在293K—473K 范围内,反应速率常数的Arrhenius 形式为k=(6.41_(-0.61)~(+0.67))×10~(-11)exp[-(6.4±0.3)kJ·mol~(-1)/RT]cm~3·molecule~(-1)·s~(-1)并对该反应的反应机理进行了讨论.     

~(11)B(p,3α)对核反应α_1谱的理论拟合

(11)B（p,3α）是一种干净惯性压缩核聚变的新途径．为测量其核反应截面,应用核反应理论,对反应中伴随8Be第一激发态产生的α粒子的能谱进行理论拟合,通过拟合将其同8Be基态和第一激发态衰变产生的α粒子能谱分开．理论拟合同实验谱图符合得很好．     

~(65)Cu(n,2n)~(64)Cu,~(63)Cu(n,α)~(60)Co 和~(46)Ti(n,p)~(46)Sc反应截面测量

本文用活化法以~(27)Al(n,α)~(24)Na 反应截面为中子注量标准,测得的14.9 MeV 中子~(65)Cu(n,2n)~(54)Cu 和~(46)Ti(n,p)~(46)Sc 反应截面分别为9334±32和297±10mb,测得的14.62MeV中子~(63)Cu(n,α)~(60)Co 反应截面值为42.3±1.5 mb.单能中子由 T(d,n)~4He 反应获得,中子能量是用铌锆截面比法测定的.在文中还把本文的结果与其他一些作者的数据进行了比较.     

亚纯Q#K(p,q)函数族

引入亚纯Q#K(p,q)函数族,给出了亚纯Q#K(p,q)函数族的若干性质以及该亚纯函数族与α—Normal函数族的关系.     

第一个共价键形成的三维冠醚配合物:{[Na(B18-C-6)]6[Pt(SCN)6]}[Pt(SCN)6](SCN)2

合成了新颖苯并18冠6配合物{[Na(B18-C-6)]_6[Pt(SCN)_6]}[Pt(SCN)_6](SCN)_2,通过红外光谱、单晶X-射线衍射对该配合物进行了表征。配合物为三方晶系,空间群为R-3,晶体学数据a=b=1.993 3(3),c=2.976 0(6)nm,α=β=90,γ=120°,V=10.240(3)nm~3,Z=3,D_(calcd)=1.564 g/cm~3,F(000)=4 908,配合物由一个配阴离子[Pt(SCN)_6]~(2-)与一个配阳离子{[Na(B18-C-6)]_6[Pt(SCN)_6]}~(4+)和两个SCN~-阴离子组成,相邻{[Na(B18-C-6)]_6[Pt(SCN)_6]}~(4+)通过Na-O键相互作用形成三维网状结构,[Pt(SCN)_6]~(2-)配阴离子和两个SCN~-阴离子起平衡电荷的作用。     

p（x）—Laplace方程的弱解的局部C^1,α正则性

证明了p(x)-Laplace方程的弱解是局部C^1,α正则的。     

几类圈构造图的(p,1)-全标号

一个图G的（p,1）-全标号是一个映射f：V（G）∪E（G）→{0,1,…k},使得：G的任两个相邻的顶点得到不同的整数;G的任两个相邻的边得到不同的整数;一个点和它的邻边得到的整数至少相差p．（p,1）-全标号的跨度是指两个标号差的最大值．图G的（p,1）一全标号的最小跨度叫（p,1）-全标号数,记作λP^T（G）．给出了几类圈构造图的（p,1）一全标号．     

广义(p,λ)-Koszul代数(模)

研究了有任意有限多个跳跃度的(p,λ)-Koszul代数,引入了广义(p,λ)-Koszul代数(模),给出了广义(p,λ)-Koszul代数的基本同调性质、判定准则及广义(p,λ)-Koszul模的一些基本性质.     

(Bi1/2Na1/2)TiO3-BaTiO3系无铅压电陶瓷工艺的研究

详细探讨了在制备(Bi1/2Na1/2)TiO3-BaTiO3(abbr.BNBT)系无铅压电陶瓷的过程中,合成条件Ty和烧结温度Ts对材料压电介电性能的影响,确定了较好的制备BNBT系压电陶瓷的工艺条件,并且系统地研究了(1-x)*(Bi1/2Na1/2)TiO3-xBaTiO3(x＝0.02、0.04、0.06、0.08、0.10)的性能.XRD结构分析发现系统的相界在x＝0.06,此时d33等压电介电性能参数达到最佳值.     

(p,n-p)共轭奇异边值问题的多重正解

利用不动点指数以及格林函数的性质研究了一类(p，n—p)共轭奇异边值问题，获得了多个正解存在的充分条件．     

p(x)-Laplace方程的弱解的局部C~(1,α)正则性

证明了 p ( x) - Laplace方程的弱解是局部 C1,α正则的 .