层子模型中介子和重子的波函数及其应用

§1 引言在1966年北京基本粒子理论组的同志们,根据当时核子电磁形状因子的实验资料和对实验中发现的大量强子用SU_3群分类的成功,提出了强子结构的层子模型。在这个模型中,认为强子是由层子构成的,介子是一对正反层子的束缚态,重子是三个层子的束缚态。这种图象所给出的介子和重子的分类,是与实验符合的。在这个模型中,认为层子质量比自前所发现的强子的静止质量大得多,层子之间存在超强相互作用,介子和重子都是层子越强作用的束缚态。超强作用具有SU′_3?SU″_3的不变性,目前所发现的强子都是SU″_3群的单态,在层子运动速度很低时,(v/c?1),超强作用具有SU_6的对称性。层子仍然服从费米统计法则。并且认为,仍然可以用场论去描述层子的运动规律。     

短距离量子电磁场中的快光子发射

在ISR上发现高能单光子发射现象后,通常将这种现象解释为胶子—层子的康普登散射及反层子—层子湮灭、CIM介子—层子散射,等等,但是,理论计算结果与实验数据符合的不大好. 有可能,强子-强子碰撞产生快光子是一种短距离量子电磁场中的现象.快光子的能量-动量分布由短距离量子电磁场的性质所决定.设量子电磁场由于高能强子—强子碰撞而被限制于空间线度l内,光子发射过程发生在时间间隔τ内;当光子频率ω满足τ≤2π/ω或波长λ>1时,光子进入非定域区,量子电磁场具有短距离性质.由Pauli-Jordan的电磁场测不准关系:     

层子模型

层子模型是我国粒子物理理论工作者于1965年分析总结当时积累起来的有关实验和理论资料,提出的相对论性的强子结构模型,其基本物理假定是:(1)强子是由更深层次的粒子,即层子与反层子构成的(普通重子由三个层子构成,普通介子由一个层子和一个反层子构成)。这些层子滿足一定的对称性,强子的对称性由组成它的层子的对称性所决定。在SU(3)对称下,层子有三种,它们具有分数电荷和分数奇异数,是自旋     

LHC能区相对论重离子碰撞中的双轻子产生及其信号与背景的研究

在微扰QCD框架下，描述了强子—强子(p—p)作用中重夸克c-↑c和b-↑b的产生；基于Glauber模型，考虑核遮蔽效应，推广强子—强子相互作用到核—核(A—A)情况。模拟了LHC能区铅—铅(Pb—Pb)碰撞中重夸克产生和轻子衰变，预言了ALICE向前区域的μ子产生率和双μ不变质量谱，讨论了肛子产物的实验观察效应；建议了一种进行数据分析、抽出μ子对信号和背景产物的物理方案，预言了ALICE实验中关联μ子对的测量精度，解决了ALICE实验中复杂肛子产物的分离技术。     

J粒子与层子对的复合模型

最近实验发现两种质量大、衰变宽度窄的新粒子。许多理论物理工作者认为这是具有新量子数的两个层子组成的矢量介子。本文认为它们是两个层子对组成的共振态,其中一对是普通的层子,另一对是具有新量子数的层子对。因而可以将两种新粒子统一起来,并可以解释不久前发现的e~ e~-→h(即电子对湮灭产生强子)实验中出现的“平台”现象。     

囚禁与物化

本文分析了层子的囚禁和物化(强子化),指出它们是物质结构新层次里出现的新特点。根据囚禁和强子化之间有紧密联系的观点,提出了一个层子强子化的模型。这一模型认为强子化过程就是层子在引起囚禁的等效位势作用下多次辐射介子的过程。利用这一模型得到了喷注中的平均多重数按质心系能量的对数增长,喷注张角和能量成反比,以及平均横动量是常数的结论。这一结果和10Gev 以下e~ e~-湮没所产生的喷注结构相符,同时也和10Gev以上出现的三喷注事件中层子喷注的结构相符。     

硒-2,3-二氨基萘-β-环糊精-十二烷基磺酸钠荧光体系测定痕量硒

利用β 环糊精 (β CD)和十二烷基磺酸钠 (SLS)对Se与 2 ,3 二氨基萘的反应产物 4 ,5 二苯基并硒二唑 (记作Se DAN)的协同增敏作用 ,直接在水相中测定痕量硒 .最佳pH为 5～ 8,λex=3 79nm ,λem=540nm .Se含量在 0～ 0 .6μg/mL范围内与荧光强度成线性关系 .最低检出限 0 .0 0 1 μg/mL ,试验了多种常见离子的影响 ,干扰可以很好地消除     

轻子和夸克结构的W粒子模型

一轻子、夸克是否是点粒子? 强子谱的规律反映了强子具有内部结构,例如:人们发现质量最小的一些介子和重子可以按SU(3)的八重态和十重态分类,于是强子可视为相应于SU(3)基础表示的夸克的束缚态。高能深度非弹性散射实验进一步揭示了强子是非点状粒子。现在对强子具有内部结构已为粒子物理学家所公认。至于轻子和夸克是否仍然可分,是否也具有内部结构,近年来亦为     

6长圈加1条弦的图设计

设λK_v是λ重v点完全图,G是无孤立点的有限简单图.将G-设计记作(v,G,λ)-GD,是指一个序偶(X,),其中X是完全图K_v的顶点集,是K_v中同构于G的子图(区组)的集合,使得K_v中每条边恰好出现在的λ个区组中.解决了图6长圈加1条弦的图设计问题,并给出其λ=1时的存在谱.     

弦模型图像下的重味强子谱:短程束缚

对单重味强子质量中短程束缚的起源进行了研究.结果表明,在单重味强子Regge公式中加入与约化质量成正比的束缚能之后,可以对实验上已有的单重强子质量进行普适的描述,且可以预言实验上没有探测到的单重强子质量.此外,本文证实单重强子(包括奇异味强子)束缚能与夸克间短程色库仑吸引力有关.     

一类二元指数分布相关系数的估计

设二元随机变量(X,Y)的生存函数为F(x,y)=exp〔-λ_1x-λ_2y-λ_(12)Max(x,y)〕x≥0,y≥0 0 其它其中λ_1≥0,λ_2≥0,λ_(12)≥0,λ_1+λ_(12)>0,λ_2+λ_(12)>0.我们把这类二元分布记作BVE(λ_1,λ_2,λ_(12)).该文讨论(X,Y)的相关系数ρ的统计推断问题。这无论在理论上还是实际上都是有意义的。本文基于元件以及串联系统两者的试验数据,得到了λ_1=λ_2时ρ的估计ρ和没有λ_1=λ_2限制时ρ的估计ρ,并分别讨论了ρ和ρ的无偏性,强相合性和渐近正态性。     

内含反应强子产生与层次结构模型

根据我们的基本粒子层次结构模型,导出强子中的层子动量分布函数和用以层子形状因子表示出强子形状因子,并用它分析了内含反应强子产生的某些实验事实。     

6长圈加l条弦的图设计

设λKv是λ重v点完全图，G是无孤立点的有限简单图．将G—设计记作(v，G，λ)—GD，是指一个序偶(X，B)，其中X是完全图Kv的顶点集，B是Kv中同构于G的子图(区组)的集合，使得Kv中每条边恰好出现在B的λ个区组中．解决了图6长圈加1条弦的图设计问题，并给出其λ＝1时的存在谱。     

一类三阶三点边值问题正解的存在性和不存在性

运用上下解方法及不动点指数理论,在非齐次边界条件下讨论了三阶三点边值问题u″′(t)+a(t)f(u(t))=0,t∈(0,1),u(0)=λ1,u’(0)=λ2,u’(1)-αu’(η)=λ3正解的存在性和不存在性,并且给出了该问题至少存在一个正解,两个正解及无正解时参数(λ1,λ2,λ3)的最优取值范围。其中(λ1,λ2,λ3)∈R3+\{(0,0,0)}为参数,η∈(0,1),α∈0,1[)η为常数,a∈C((0,1),[0,+∞)),f∈C([0,+∞),[0,+∞))。     

层子和轻子的质量公式

层子谱和轻子谱是当代粒子物理中最令人困惑的基本问题之一。eμτ的系列似乎是一种粒子的重复再现,u(d)c(s),t(b)的系列也是如此,我们曾经指出,这种重复再现可能是基本粒子相互作用可重正性的一个必然结果,并给出了重层子的质量关系,本文对此作进一步的讨论。定理1 如轻子或层子的相互作用是可重正的,则在归一化质量参数μ→∞时,轻子或层子有质量公式 m_k(μ→∞)=m_s+λ~km_a (1) k=0,1,2…代表可能存在的轻子态或层子态。证:由于相互作用的可重正性,任何顶角的重正化Green函数Γ~((R))(μ,g,m,p_i)当μ→μ′时,必有耦合常数g→g′,质量参数m→m′来与之补偿,使Γ~((R))(μ,g,m,p_i)=     

某类生物种群模型的动力性研究*

针对一类生物种群总量变化模型f_λ(x)=λsinπx,提出了该模型中不同λ值下的动力性分析;该方法对λ的取值区间进行分类,分别通过两种方法分析其动力性,与传统方法相比,更容易被应用于不同的模型中;该研究结合离散动力系统,不变集,斥子和Hausdorff测度的定义和性质,将Lagrange中值定理应用到该模型逆映射的两个不同分支中,得到了有关f_λ的逆映射的不等式,进而得到f_λ存在唯一不变集的条件和不变集与斥子间的关系;最后,对较大的系数λ,估计了f_λ(x)的斥子的Hausdorff维数;对于区间(0,1]上的系数λ,分别研究了f_λ(x)迭代的动力性,研究结论比传统方法更容易应用于相应的生物种群模型。     

平方损失下贝叶斯解的一个注记

在贝叶斯决策理论中,属于指数族中可重整参数化子族ε_0={f(x|λ)=λ~xe~(u(λ) v(x))}的分布参数λ在单子样贝叶斯解的具体形式在[1]中已有介绍,本文在n维子样下继续讨论这一问题。 定 理 设n维子样z=(z_1,…,Z_n)服从指数族分布的子族ε_0={f(x|λ)=λ~xe~(u(λ) v(x))},λ的先验分布为G(λ),则参数λ在L(λ,δ)=(δ-λ)~2下的贝叶斯解为     

完全多部图中的色正规图类

设G是简单图,用P(G,λ)表示图G的色多项式。简单图H称为与G是色等价的(记作H∽G),如果P(H,λ)=P(G,λ)。简单图类L称为色正规图类,若对任意H,G∈L使H∽G,都有H与G同构(记作H≌G)。本文证明完全三部图类和完全四部图类是色正规图类。     

(B-)0→(K-)0π0衰变过程的分支比计算

由于衰变过程中存在的非微扰问题,B介子的非轻子衰变的理论预言面临很大的挑战.在光锥QCD求和规则框架内,详细讨论在(B-)0→(K-)0π0衰变中软胶子交换对衰变振幅的贡献,系统地研究(B-)0→(K-)0π0衰变过程的强子矩阵元并计算了分支比,计算结果与实验结果相一致.     

超对称性

一引言基本粒子的对称性理论包括时空对称性和内部对称性两方面.虽然对这两方面都有过很多研究工作,但以前关于对称性问题的讨论有一定局限性,使人们还可能没有揭露出基本粒子的某些基本对称性质。例如,以前所研究的对称性都是玻色子和玻色子之间的对称性,或费米子和费米子之间的对称性,而没有讨论费米子与玻色子之间可能存在的对称性。另一个问题是人们还没有成功地把内部对称性与时空对称性非平凡地结合起来,组成更大的对称群。这两个问题是互相有联系的。实验事实指出在玻色子与费米子之间可能存在着某种对称性。先看强子方面.我们知道介子的质量谱和重子的质量谱大体上是相似的,介子的作用强度与重子的作用强度也是一致的。当用层子模型来描述强子相互作用时,(?) BM 顶角图(B代表重子,M 代表介子)和MMM 顶角图的差别仅在于“旁观”层子不同,而顶角中起作用的部分是一致的,因此,(?) BM 顶角和MMM 顶角具有明显的对称性。此外如电荷半径、形式因子等性质对于介子和重子也是相似的。因此,系统地探讨玻