测量正电子湮没辐射能量的一种方法

正电子湮没技术已广泛应用于各领域,但由于正电子源不易制备,没有反应堆或加速器的学校,要进行湮没辐射的测量确有困难。本文介绍用密封式14MeD—T中子发生器活化铜,通过~(63)Cu(D、2n)~(62)Cn反应制备正电子发射体,测量湮没辐射能量,其设备造价低,易于普及推广。     

β—BaB2o4晶体缺陷的正电子湮没研究

该文首次报道了利用正电子湮没寿命谱检测β-BaB_2O_4单晶的缺陷状况,并结合晶体的生长条件,晶体后处理等工艺,讨论了缺陷的形成机理.     

关于环的e—根的若干性质

M.Nagata在文[2]中定义了一般环的e-根如下: 环R叫做e-本原的,如果R的每一个非零两面理想(簡称理想)都含有非零幂等元。环R的一个理想A叫做e-本原理想,如果R/A是一个e-本原环。R的所有e-本原理想的交N叫做R的e-根。本文从另一定义給出R的e-根,並証明其若干性質。 1 拟幂零理想定义环R的一个理想A叫做一个拟幂零理想,如果对包含于A中的R的任何理想T,若eeA,e~2≡e(T),必有eeT。这就是說,若TA,不存在A的元e:eT,但e~2-eeT。若A是R的一个拟幂零理想,則R的任何包含于A中的理想也是拟幂零理想。因此,若元     

不同成分Ti-Ni合金的正电子湮没研究

用正电子湮没Doppler展宽能谱测量了不同成分近等原子Ti-Ni合金的不同温度淬火和1000℃淬火叉经不同温度退火后试样的线形S参数,结果表明:(1)淬火曲线高温部分和退火曲线低温部分的S参数变化符合单空位机制;(2)正电子可探测到沉淀相的温度区间为:Ti-49.0at% Ni约是300°~700℃,Ti-50.0at% Ni约是350°~700℃,Ti-50.5at% Ni、Ti-51.0at% Ni和Ti-51.5at% Ni均约是400°~700℃;(3)富Ni侧合金中的"缺陷"量易受处理条件影响;(4)在相似的处理条件下,富Ni侧合金的"缺陷"量比富Ti侧的低.     

用正电子湮没寿命谱学法研究“浸泡”工艺对Nd∶YAP晶棒质量影响

报道用正电子湮没寿命谱学法研究在引上法生长Nd∶YAP单晶中引入的“浸泡”工艺对晶体质量的影响,证实了“浸泡”工艺可以改善晶体质量.     

非均匀相变模型不稳定解的第一特征值

考虑以下奇异摄动椭圆问题ε2△u+(u-a(y))(1-u2)=0 inΩ,(e)u/(e)n=0 on (e)Ω,其中Ω是R2中一个光滑区域,-10,其中v是Ω+的外法向量.在[5]中,M.del Pino,M.Kowalczyk和J.Wei构造一族具有如下形状的解u8.当uε→1 in Ω_ 且 uε→-1 in Ω+.证明了在u8处的线性化问题的最小特征值具有渐近形式:-μ0ε+o(ε),其中μ0>0.     

关于重要极限limn→∞(1+n~(-1))~n=e的2个证明

在高等数学中,limn→∞(1+1/n)~n=e是一个非常重要的极限,关于它存在性的证明以及应用有很多.给出了limn→∞(1+1/n)~n=e的一个简洁证明,作为扩展给出了e为无理数的一个证明.     

C3+eT3+b离子在正硼酸盐中能量传递机理的研究

研究正硼酸盐体系La1-x-yCexTbyBO3中C3+e,Tb3+离子的发光特性,指出了C3e+,T3+b离子间能量传递机理为偶极-偶极相互作用的无辐射共振能量传递.激活剂T3+b离子的临界距离在体系La1-x-yCexTbyBO3中为7.7A;而且当C3+e离子浓度较高(x=0.1mol;左右)时其能量扩散对C3+e,T3+b离子间的能量传递有影响.得出在体系La1-x-yCexTbyBO3中,C3+e,Tb3+离子间的无辐射能量传递几率(ω)和效率(η),η远远大于81%.     

磁共振测井仪的发展

<正>核磁共振测井是用于裸眼井中的非破坏性的测井新技术,它对底层内孔隙介质中的流体信号作出响应,同时提供自由流体指数、孔隙度、渗透率、束缚水饱和度等参数,简化了测井解释[1].1核磁共振测井仪(NMT)NMT是在地磁场H e中测量氢核质子的自旋.氢核质子沿地碰场eH的方向排列,沿与地磁场片H e垂直的方向加一直流极化场片H p,     

一类系统的全局渐近稳定性分析

运用线性类比法构造Lyapunov函数,讨论了系统x+g(x)x+f(x,x)x+cx=0零解的全局渐近稳定性.在此基础上,给出了非自治系统x+g(x)x+f(x,x)x+cx=e(t,x,x,x)的零解全局渐近稳定性的一个充分条件.     

稳定根格和线性半素(p∶q)根格的原子

本文讨论了稳定根格以及线性半素(p:q)根格的原子的一些问题.证明了线性半素(p:q)根格是原子格,它的每一个原子的形式是(px+1:1).这里p是一个素数.     

CdH分子~2∑~+和~2Π态的偶极矩及振动能级的理论研究

采用含Davidson修正的多参考组态相互作用方法(MRCI+Q),对CdH分子最低的5个解离限对应的10个Λ-∑态进行能量计算.计算结果表明,X~2∑~+,B~2∑~+,C~2∑~+,4~2∑~+,A~2Π,2~2Π为束缚态,1~4Π,1~4∑~+,2~4∑~+,5~2∑~+为排斥态.计算了6个束缚态和7个二重态(~2∑~+,~2Π)的振动能级、转动常数和偶极矩.理论计算结果与现有的实验值结果吻合较好.     

重金属离子对致癌性NDMA形成影响的实验与理论研究

重金属污染对环境和人体健康已造成严重威胁,N-亚硝基二甲胺(NDMA)作为具有强致癌性的环境污染物也引起了广泛的关注.本论文探讨了重金属离子Cd(Ⅱ)、Hg(Ⅱ)和Pb(Ⅱ)在模拟胃液中,对NDMA形成的影响;并运用密度泛函理论(DFT)计算方法研究了重金属离子的可能作用机理.实验研究中发现3种重金属离子均能促进NDMA的形成,而理论计算结果表明重金属离子与二甲胺之间的相互作用强于与亚硝酸之间的相互作用,而且重金属离子与二甲胺形成的中间体通过先失去氢质子,再与亚硝酸作用可以生成NDMA.此反应是一个放热过程,而且反应的能垒较低,由此推测重金属离子很可能是通过与二甲胺作用而促进NDMA的形成.     

外强素根(英文)

定义外强素环,即一个环R的每个非零理想包含一个有限子集G,使得由rGr=0,r∈R可推出r=0。所有外强素环组成的环类所确定的上根称为外强素根。证明下列主要结论:A.外强素环一定是右(左)强素环;B.外强素环的每个非零理想也是外强素环;C.外强素环类本质扩张闭的;D.设(S,W,V,T)是一个Morita-Context且VW=S,WV=T,其中S,T是两个有1的环,如果I是S的一个理想,使得S/I是外强素环,那么T/J也是外强素环,其中J=WIV。     

矩阵方程组A1XB1+C1XD1=F1,A2XB2+C1XD2=F2的反对称解及其最佳逼近

利用迭代方法来解线性矩阵方程组A1XB1 +C1XD1 =F1,A2XB2+ C2XD2=F2.若这个矩阵方程组是相容的,那么它的反对称解就能在有限步迭代中得到.如果选取一个特殊的初始矩阵,就能够求得其最小范数解.若任意给定一个矩阵,可在A1(X-)B1 +C1 (X-)D1=F1,A2(X-)B2+C2(X-)D2 =F2中求得它的最佳逼近解.最后通过实例说明了这种迭代算法是有效的.     

Gallai图中的圈与完全k部图（英文）

设G是一个E(G)非空的图。图G的Gallai图Gal(G)是把G的边集作为它的点集,若G中的两条边e和f相邻但不在同一个三角形中,则Gal(G)中的两个不同顶点e和f相邻。显然,图G的Gallai图Gal(G)是线图L(G)的一个生成子图。本文刻画Gallai图分别是圈和完全k-部图的原图。     

NS,CS~-,SO~+的基态(Х~2Ⅱ)势能函数与光谱数据研究

采用Gaussian 09程序包中的几种方法分别优化计算NS,CS-,SO+的基态(X2Ⅱ)结构,筛选出B3LYP方法作单点能扫描.基于最小二乘法拟合出NS,CS-,SO+基态(X2Ⅱ)的Murell-Sorbie势能函数,首次计算了NS,CS-,SO+基态(X2Π)的力常数(f2,f3,f4),得到了更精确的光谱常数(Be,αe,ωe,ωeχe).     

分数因子存在的两个充分条件

给定图G=(V,E),设g:V→Z,f:V→Z和h:E→[0,1]是3个函数，其中Z是整数集，如果所有x∈V，均有g(x)≤∑x∈eh(e)≤f(x)，就称Gh=(V,Eh)是G的一个分数（g,f)-因子，其中x∈e表示x与e关联，Eh={e|e∈E且h(e)≠0}。给出了图有分数（g,f)-因子的2个新的充分条件。     

关于某些单叶调和函数

用H表示形如f(z)=h(z) (g(z))的调和函数族,其中h和g是单位圆盘内的解析函数.考虑日的三类子族函数.其中的两族为PH(α)={f:Re(f(z)/z)≥α}和NH(α)={f:Re((e)f(z)/(e)θ/(e)z/(e)θ)≥α},),式中0≤α＜1和θ=argz.得到了函数f属于其中一族的一个充分必要条件,并且获得了一些系数不等式和模的估计.当h(z)-z具有负系数g(z)具有正系数时,得到这几类函数族之间的包含关系、偏差性质和极值点等.     

一类二阶常系数非齐次线性微分方程特解的矩阵方法

讨论二阶常系数非齐次线性微分方程y'+py'+qy=eλxPm(x)的特解,首先用待定系数法设出特解中的多项式,然后将多项式的系数满足的等式用矩阵方程表示,得到了求系数的一个新的公式解,可以简单地求出特解.