关于Heisenberg不等式的几点说明(英文)

设f(t)在区间[-a,a](a>0)一致连续,则(∫-+∞∞|f(t)|2dt)2≤4u2v2-A2,A=2(x0u-y0v),u2=∫-+∞∞t2|f(t)|2dt,v2=∫-+∞∞|f'(t)|2dt,x0=∫-+∞∞[f(t)/(1+t2)π]'dt和y0=∫-+∞∞[f'(t)/(1+t2)π]dt是有限的。     

金膜电极计时电位溶出分析法的理论及实验验证

本文导出了金膜电极上计时电位溶出分析法的理论公式,讨论了简化公式的应用条件。当τ/l~2≥3.0×10~(11)S·cm_(-2)时,可以使用简化的过渡时间方程式:(?)若取t≥2s,τ≥20s,则当l≤5.0×10~(-6) cm时,可以使用简化的电位-时间方程式:(?)经过验证,实验结果与理论相符。     

一类反应扩散方程组的解

讨论了一类非线性抛物方程组{ut=d1△u-a11u+∫Ωk(x,ξ)v(ξ,t)dξ(x,t)∈Ωx(0,∞) vt=d2△v-α22v+g(u) Bu=α(x)u/n+β(x)u=0 x∈Ω Bv=α(x)u/n+β(x)v=0 u(x,0)=u0(x),v(x,0)=v0(x) x∈Ω解的性质,利用微分方程上下解方法证明初值适当小时,方程存在整体解.推广了相关文献所给方程组的结果.     

一类非线性混合分数阶微分方程系统的特征值区间（英文）

研究一类非线性混合分数阶微分方程正解的存在性{D_0~α+u(t)+λf(t,u(t),v(t))=0,0t1,D_0~β+v(t)+μg(t,u(t),v(t))=0,0t1,u(0)=u(1)=u'(0)=u'(1)=v(0)=v(1)=v'(0)=v'(1)=0,其中3α,β!4均为实数,D_0~α+,D_0~β+是标准的Riemann-Liouville分数阶导数,f,g:[0,1]×[0,+∞)×[0,+∞)→[0,+∞)是已知的连续函数。利用Krasnoselskii’s不动点定理,得到正解存在的几个充分条件,以及使边值问题存在一个正解的特征值区间。     

圆盘式振动上料器主弹簧的计算机辅助设计(英文)

本文将圆盘式振动上料器简化为一个单自度系统,根据拉格兰日方程可求得广义坐标为q的自由振动的运动方程式,即m(ρ~2 R_n~2tg~2ψ)q k_2R_n~2 g~2ψq=0 m(1 ρ~2/R_n~2tg~2ψ)q k_zq=0其中:q——广义坐标; ρ——惯性半径; R_n——弹簧分布圆半径; ψ——弹簧侧斜角。对于往复振动,其振动运动方程式为: 对于扭转振动,其振动运动方程式为: 其中:等效质量m_(eq)=m(1 ρ~2/R_n~2tan~2ψ)=m j/R_n~2tan~2ψ; 等效惯性矩j_(eq)=m(1 ρ~2/R_n~2tan~2ψ)=m j/R_n~2tan~2ψ; 等效弹性系数k_(eq)=k_z=k_ψ。板簧的等效刚度及其最佳长度为: 其中: 圆杆弹簧的等效刚度及其最佳长度为: 其中:ε=R_n/L=0.65～0.75;η=b/h =6～8; Z_(max)——最大单振幅,一般Z_(max)=0.05～0.1cm;f——激振频率; E——弹性模数,钢的E=2×10~6(kgf/cm~2); [σ_(-1)]——许用应力,一般[σ_(-1)]=2 ×10~3(kgf/cm~2);根据建立的精确数学模型,用计算机进行辅助设计,发挥人和机的优点,从而优化结构参数。     

一类分数阶微分方程m点边值问题的正解

讨论了一类分数阶微分方程m点边值问题{D_(0+)~vu(t)+h(t)f(t,u(t))=0,0t1,n-1v≤n,u(0)=u'(0)=u″(0)=…=u~(n-2)(0)=0,n≥3,(D_(0+u)~α(t))_(t=1)=m-2∑i=1β_iu(η_i),0≤α≤n-2.其中η_i∈(0,1),0η_1η_2…η_(m-2)1,β_i∈[0,∞).给出其格林函数及其性质,并通过与一个线性算子相关的第一特征值的讨论,运用不动点指数定理,得到了正解及两个正解存在的结果.最后给出一个例子用以说明定理的应用.     

斗轮堆取料机悬臂胶带的计算

<正>某堆取料机型号为DQL5000/5000.46(堆料能力5000t/h,取料能力5000t/h,回转半径46m,物料矿石密度ρ=2.2t/m3,物料安息角ic=45o,上仰下俯角度为12o。初定带宽B=1600mm,带速v=3.65m/s,物料提升高度H=9.6m(46sin12o=9.6,悬臂胶带机上仰到最高点时头尾滚筒高度差),上托辊间距a0=1m,下托辊间距au=3m,上下托辊辊径159mm。按《DTⅡ型固定带式输送机设计手册》进行计算。     

差集中一个丢番图方程的推广

设p是一个素数.给出了丢番图方程x2=p2ak12t1…ks2tsy2-pa+bk1t1+r1…ksts+rsδ+1的全部解,这里δ∈{-1,1},x,y,a,b∈N,ki,ti∈N(i=l,…,s),ri是非负整数(i=l,…,s)满足ti>ri(i=1,….s),a≥b和k1…ks>1.显然,关于差集的马氏猜想的方程是这个方程的一个特殊情形(在方程中取p=2,δ=l,y=1,s=,k1是素数).     

短碳纤维增强聚芳醚酮复合材料的断裂机理

考虑如下一类常微分方程初值问题：u′=f(t,u),u(0)=u0．当函数f(t,u)满足李强朴西兹条件|f(t,u)-f(t,v)≤g(t)|u-v|,其中g(t)满足：∫∞0 g(t)dt,∫∞′(t)|dt有界时,其数值格式：∫ 0 ∫ 0 un+1-un-1=f(tn,un n=1.2,… / 2τ=f(tn,un) u0=u0,u′=u0+τf(0,(0,u0)具有长时间稳定性和收敛性。     

外弹道的近似解析解

考虑外弹道方程(d/dθ)(1/vcosθ)=-ρ(y)G(v)/gccos~2θ,设空气相对密度ρ(y)=1,速度(米/秒)在280至900之间时阻力函数G(v)=α-β/v,我们得到速度v(θ)与时间t(θ)的解析表示。     

强磁场中氢原子莱曼系高激发态光谱的理论研究

采用Finite-basis-set方法研究了在核质量为无限大框架下磁化的白矮星磁场范围中H原子下莱曼系的v 0~-和v(-1)~+(v=7, 8)四个电子态向基态1 0~+跃迁的光谱特性,计算出在0.001、 0.01、 0.1和1.0 a.u.磁感应强度下四种跃迁1 0~+→v0~-和1 0~+→v(-1)~+(v=7, 8)的波长、偶极强度和跃迁速率,同时也给出考虑核质量的计算结果,相关研究成果对磁化的白矮星的分立谱观测提供理论参考。     

二氯化氯·五氨合钴(Ⅲ)配合物的热分解动力学机理研究

用非等温热重法研究了二氯化氯·五氨合钴(Ⅲ)配合物[Co(NH3)5Cl]Cl2 的热分解反应机理.非等温热重数据通过ACHAR法和COATS-REDFERN法进行拟合,结果得到第1 步反应的微分动力学函数f(α)= 4α3/4,积分动力学函数g(α)= α1/4, 活化能E1 =132.628 kJ/mol,E2 =24.888 4 kJ/mol;指前因子A1=2.843 9×10-14/s,A2 =2.199 1×10-2/s;动力学补偿效应方程lnA1=4.463 6E1+5.696 4,lnA2=4.516 6E2+38.465.第2步反应的微分动力学函数f(α)=3/2[(1-α)1/3 -1]-1,积分动力学函数g(α)= α+(1-α)ln(1-α), 活化能E1 =137.306 1 kJ/mol,E2=332.607 8 kJ/mol;指前因子A1=2.744 4×1011/s,A2=1.395 8×102 5/s;动力学补偿效应方程lnA1=5.005 8E2+5.617 4,lnA2=5.031 7E1+43.026.     

关于丢番图方程(a2-b2)x+(2ab)y=(a2+b2)z 的一点注记

设r,s,t是两两互素且满足r2+s2=t2的正整数,1956年,Jesmanowicz猜测对任意给定的整数n,丢番图方程(rn)x+(sn)y=(tn)z仅有正整数解x=y=Z=2.讨论n=1,r=a2-b2,s=2曲,t=a2+b2,b=2m,(a,b)=1,a＞b＞0的情形,在a,b之一不含4k+1型素因子,a,b满足若干同余式与不等式的条件下证明了Jesmanowicz猜想成立.     

一类非线性微分方程的可积性准则

本文考虑二阶线性微分方程y″ +t2 f(t)g(y=0 ) ( 1 )的可积性 ,设G(y=∫yog(s)ds)我们证明了在一定的条件下 ,方程 ( 1 )的一切解满足估计∫∞t0G(y(t) )f(t) dt <+∞     

定常不可压阀Navier-Stokes方程的两重网格算法

分析了定常不可压阀Navier-Stokes(N-S)方程两重网格算法(TGM)的收敛性. 给出了误差估计.得出了如果粗细网格尺寸h和H满足H=O(h/1(3-s))(s=0(n=2);s=1/2(n=3))时,这种算法和标准有限元算法(FEM)具有相同的收敛精度,但是由于TGM的简单运算,节省了计算量.给出了试验数值,验证了理论分析的正确性.     

非线性偏微分方程组的定解问题

圣1问题的提出1、以流体动力学为背景,本文探讨一类非线性偏微分方程组的定解问题:刁“*.岁,‘,‘.0.~汤了十刃“、人”“‘,L,“,,‘)=U(l。l).=V‘,止·o=v‘o(1。2)(l。3) 为几林U(2)式是边界条件,(3)式是初始条件,并且满足联接条件其中j二记Di… V‘1,2,3,t·o=v寿o(1。4)k,卜1,2,…,p·m=o,1,2,…,;(r二2。或者r二2。+l,。是正整数). 刁旧刁戈宋_。。。刁男资二i,,…,i、是{1,2,3卜中的一个数·D’={D‘,…,,},。是R3中的有界域,‘表Q的边界. 2、今后将用到引理1,‘”如果O=口+S〔A‘”,入’,v*。C‘“,入,(s),则{ 3△“。二乙 …     

扭量子环面李代数(g)A[σ]

给出了扭量子环面李代数(g)A[σ]=g(×)t0 1/2 0 t11/2…CQ [t0±1,…,tv±1]( )v∑i=0 Cci,取(g)A[σ]的由Eij(×)Ekl(×)t01/2 α0(m'-1) l-kt1/2 α,1≤i,j≤m,1≤k,l≤m'生成的李子代数L(c)Q[σ],讨论了L(c)Q[σ]的代数结构:L(c)Q[σ](≌)(Mm(C)(×)Mm'(C))(c)Q*[σ],进而给出了扭量子环面李代数(g)A[σ]的形式幂级数方式描述的代数结构.     

扭量子环面李代数

给出了扭量子环面李代数(g)A[σ]=g(×)t0 1/2 0 t11/2…CQ [t0±1,…,tv±1]( )v∑i=0 Cci,取(g)A[σ]的由Eij(×)Ekl(×)t01/2 α0(m'-1) l-kt1/2 α,1≤i,j≤m,1≤k,l≤m'生成的李子代数L(c)Q[σ],讨论了L(c)Q[σ]的代数结构L(c)Q[σ](≌)(Mm(C)(×)Mm'(C))(c)Q*[σ],进而给出了扭量子环面李代数(g)A[σ]的形式幂级数方式描述的代数结构.     

一类奇异二阶m点边值问题的正解存在性

研究一类二阶次线性奇异m点边值问题{un(t)+f(t,u(t))=0 0相似文献   

封闭力学体系运动积分的数目

对于一般的力学体系,其拉氏函数是广义坐标q,广义速度q及时间t的函数,即 L=L(q_a,q_a,t) a=1,2,…s 上式中s=3n-k。n为体系包含的质点数,k为约束数。在理想约束的条件下,体系可由拉氏第二方程所描写, 很明显,这是一个含有s个二阶微分方程的方程组,求解中必然会有2s个积分常数,它们是由体系的初始条件决定的。若初始条件为已知时,则可得2s个独立的运动积分。 但若体系是闭封体系时,则可证明独立运动积分的数目减少为2s-1个。证明如下: