Lie超代数OSP(1,2)的9J系数

对李超代数OSP(1,2),我们运用不定度规,研究了两个和三个不可约表示的耦合,计算和讨论了相应的耦合系数,特别是Racah系数。 本文研究OSP(1,2)四个不可约表示的耦合和9J系数,这是我们工作的自然继续。 1。定义 考虑OSP(1,2)四个不可约表示J_1,J_2,J_3,和J_4,为了研究它们的耦合,我     

A∞与C∞的表示的关系

文献[1～3]中讨论了完备无限秩仿射Lie代数A_∞的水平为1的不可约最高权表示的具体实现。由于C_∞可看作A_∞的子代数,所以A_∞的任一表示都诱导出C_∞的表示。本文讨论了A_∞与C_∞可积表示之间的关系,并由此得到C_∞的一类水平为1的不可约最高权表示的具体实现。 设C为复数域,记且除有限个c_i外全为零,Z为整数集合}。设v_i∈C~∞满足第i个元素为1而其余全为零。     

阶化李代数SU(2/1)的不可约表示

由于超对称的发展,阶化李代数引起人们更大的重视。特别是在奈曼(Neéman)用规范超群SU(2/1)讨论温伯格-萨拉姆(Weinberg-Salam)模型之后,计算SU(2/1)的表示是有益的。本文用求SU(3)群表示同样的方法,讨论了SU(2/1)的不可约表示。     

OSP(1,2)超代数的无限维价化星表示

超对称在理论物理、核物理中占有重要地位,由此引起了人们对李超代数的数学结构及其表示的极大的注意。有关单纯李超代数,特别是对OSP(1,2)超代数的有限维不可约表示、星和阶化星表示,M.Scheunert等人进     

Sl_q(2)无穷维表示相关的R-矩阵及其有限维分解结构

目前,联系于量子代数u_q((?))的有限维表示人们不仅得到了量子杨-Baxter方程(QYBE)的标准解(R-矩阵),而且在q为单位根情况下构造了各种新型R矩阵(包括非标准解和有颜色解)。本文将致力于构造另一类新的R矩阵,这类R矩阵联系于量子代数的无穷维表示。由于采用的无穷维表示是不可约的,得到的R矩阵不能分解成通常R矩阵的     

Cartan型Z-阶化李超代数W(n)与S(n)的阶化模

本文首先将文献[1]的混合积推广到李超代数,然后决定了混合积(作为W(n)模与S(n)模)的不可约子模及合成因子,从而决定了李超代数W(n)与S(n)的不可约的正的阶化模.本文总设F是特征零的代数闭域,A(n)是F上具有生成元ξ_1,…,ξ_n的外代数.则A(n)=(?)是Z阶化的超代数.我们将A(n)中元素ξ_1∧ξ_2∧…∧ξ_n用ξ表示.符号(?)(i_1,…,i_r)表示(?)中删去因子所得到的元素.显然(?).设gl(n)为F上n阶阵的     

模代数的Hopf-Jacobson根

Fisher在文献中讨论了Hopf模代数的Hopf-Jacobson根,其中对域k上的Hopf代数H要求其作为余代数是不可约的,也即H含唯一的单子余代数k.在本文中,我们对域k上一般的Hopf代数H讨论Hopf模代数A的Hopf-Jacobson根.还讨论了左A-Hopf单模的性质,证明了稠密性定理.1 定义和引理     

具有预投射分支的mild代数

本文讨论的代数都是某个固定代数闭域k上的有单位元的有限维结合代数,并且是基本的按照文献[1],一个无限表示型代数A称为mild代数,如果对A的任意非零理想I,有A/I是有限表示型代数.我们知道,如何判别一个代数是有限表示型代数是困难的.所以,通过某种简单的方法得到一大类非平凡的有限表示型代数是有兴趣的.文献[2]给出了所有的具有预     

杨-Baxter方程新型解的微分实现

杨-Baxter方程在非线性可积系统问题中起着关键性的作用。它的标准解可以由普适的R矩阵和相应的量子通用包络代数(简称量子代数)的表示构造出来,而它的非标准解则可以通过推广的Kauffman图论技术得到。两者的联系已在文献[4]中讨论。 本文将应用Bargmann空间上量子代数Sl_q(2)的微分实现     

诱导表示和正则表示

通常有限群G表示论中的既约表示的维数公式N=n_1~2 … n_a~2 是应用群代数方法给出的,这种方法较繁琐。本文将应用诱导表示和Frobenius互易定     

Cartan型Lie超代数H(n)的Z-阶化模

设F是特征零的代数闭域。本文利用文献中的混合积,决定了当H(n)_0-模V的首权不是初等权λ_1的非负整数倍时,以V为底(顶)空间的不可约的正(负)Z-阶化的H(n)-模。 设Λ是F上具有生成元ξ_1,…,ξ_n的外代数,将Λ(n)的“Λ乘”记为普通乘法,则ξ_iξ_j=-ξ_jξ_i。我们知道,Λ(n)是具有相容Z-阶化的结合超代数。令(?)(n)=,其中     

一类非齐次线性微分方程的复振荡

本文利用值分布理论给出了非齐次线性微分方程(1)的解的零点序列收敛指数的精确估计。 用λ(g),λ(g)分别表示函数g(z)的零点(计及重数)和判别零点(不计重数)序列     

H-本原环的Martindale商环

本文均设H是域k上具有可逆antipode的Hopf代数,R是有1的H-素模代数,M是左R,H-酉模.M称为不可约的是指:RM≠0,并且M无真R,H-子模.一个H-模代数R称为是左H-本原环,若R有一个左R,H-模M,M作为左R-模是忠实的,作为R,H-模是不可约的.详细性质可见文献[1].在文献[2]中已给出例子说明:存在代数R,它是H-素,但不是通常的半素.     

量子群GL(n)_q的矩阵元代数的结构与Verma模

量子群、量子代数及其表示理论在许多非线性可积物理模型中起着重要作用。量子群是由满足Yang-Baxter方程的量子(?)-矩阵中抽象出来的数学结构,并可解释为量子平面上的变换群。Florator,Weyers和Fhakrabarti等人利用Heisenberg-Weyl关系研究了量子群GL(n)_q的矩阵元代数A(n)_q的表示。文献[7]给出了A(2)_q的不可约表     

表示直向代数的Auslander-Reiten箭图中的Hammocks

Brenner引进了Hammock的概念并用以刻划有限表示型代数的Auslander-Reiten箭图。Ringel和Vossieck给出Hammock的公理化定义,并确定了Hammock与偏序集的表示之间的关系。用组合方法来研究代数表示理论,Hammock起了很好的作用,参见文献[1～3]。本文给出一类在表示直向代数的Auslander-Reiten箭图中自然出现的Hammock,推广了Scheuer的结果。 1 主要结果 本文总约定代数A是某个代数闭域k上基的连通的带单位元的有限维代数。特别地,本文总假定A是表示直向代数。     

τ→V_τ A_1衰变与介子分类

在层子模型中,认为介子是由一对正反层子构成的强耦合的束缚态。目前实验发现的介子可以用SU(2)(3)O(3)群的不可约表示分类,这里SU(2)群的不可约表示,表示正反层子的自旋态,O(3)群的不可约表示,表示正反层子     

代数体函数的一个基本不等式

设w=w(z)为一v值代数体函数,它由不可约方程     

F_4~((1))和G_2~((1))的水平1的弦函数

我们知道,表示理论是Kac-Moody代数最重要的研究课题之一,而要构造Kac-Moody代数的表示模,首先得了解其权空间的维数,即权重数。引进弦函数的目的,就是为了计算权重数。文献[1]中已算出了除了     

56重态重子的磁矩公式

以往用群论方法讨论强子磁矩时,取磁矩算符为Qσ,它按SU(6)群35维不可约表示变化,由此得56重态重子磁矩公式,其中     

关于不可约算子及其谱图形

本文总以(?)表示复的,可分的,无限维的Hilbert空间,(?)(?)表示(?)上的全体有界线性算子.T∈(?)(?)被说成是可约的,如果存在非平凡的正交射影P满足PT=TP,反之则说T是不可约的.自Halmos提出算子的约化概念以来,人们在此方面作了很多有意义的工作(见文献[2—4]).其令人瞩目的工作属于Voiculesu的非交换的Von-Neumann定理.